- •Isbn 5-283-02968-9
- •Глава 1
- •§ 1. Основные понятия
- •§ 2. Скалярные характеристики поля излучения
- •§ 3. Дифференциальные характеристики поля излучения
- •§ 4. Векторные характеристики поля излучения
- •§ 5. Токовые и потоковые величины в рассеивающей
- •§ 6. Теорема фано
- •§ 7. Поглощенная энергия излучения
- •§ 8. Линейная передача энергии
- •§ 9. Поглощенная доза
- •§ 10. Экспозиционная доза
- •§ 11. Коэффициент качества излучения. Эквивалентная доза
- •§ 11 Коллективная доза
- •§ 14. Коэффициент передачи энергии излучения
- •§ 15. Электронное равновесие
- •§ 16. Эффективный атомный номер вещества
- •§ 17. Средняя энергия новообразования
- •§ 18. Соотношение брэгга—грея
- •§ 19. Энергетическая зависимость чувствительности дозиметрического детектора в поле фотонного излучения
- •§ 20. Обобщенный принцип дозиметрии
- •§ 21. Вводные замечания
- •§ 22. Закономерности ионизационных камер
- •§ 23. Универсальная характеристика ионизационной камеры
- •§ 24. Закономерности ионизационных амер
- •2/3٠|2باكإب1 непр'/
- •§ 27. Газоразрядные счетчики
- •§ 28. Полостные ионизационные камеры
- •§ 29. Роль 6-электронов
- •Глава 5
- •§ 30. Особенности полупроводниковых детекторов
- •§ 31. Носители электрических зарядов в беспримесном полупроводнике
- •§ 32. Примесные полупроводники
- •§ 34. Уравнение протекания тока через полупроводниковый детектор
- •§ 35. Вольт-амперная характеристика полупроводникового детектора с /,-«-переходом
- •§ 36. Дозиметрические характеристики полупроводниковых
- •Глава 6
- •§ 37. Принцип метода
- •§ 41. Оптические эффекты в люминофорах
- •§ 42. Механизм радиофотолюминесценции
- •§ 43. Радиофотолюминесцентные дозиметры
- •§ 44. Механизм радиотермолюминесценции
- •§ 45. Кинетика термолюминесценции
- •§ 46. Кривая термовысвечивания
- •§ 47. Влияние режима облучения на чувствительность термолюминесцентных дозиметров
- •§ 48. Затухание люминесценции
- •§ 49. Люминесцентные дозиметры
- •§ 50. Фотохимическое действие излучения
- •§ 51. Дозовля чувствительность фотодозиметрл
- •52 ا. Компенсация энергетической зависимости чувствительности. Индивидуальный фотоконтроль
- •§ 53. Радиационно-химические превращения
- •§ 54. Жидкие дозиметрические системы
- •Глава 9
- •§ 57. Преобразование энергии нейтронов в веществе
- •§ 59. Энергетическая зависимость тканевой дозы
- •§ 60. Дозиметрия быстрых нейтронов с помощью ионизационных камер
- •§ 61. Применение пропорциональных счетчиков для дозиметрии быстрых нейтронов
- •§ 62. Сцинтилляционный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 63. Активационный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 64. Трековые дозиметрические детекторы
- •§ 65. Другие методы дозиметрии нейтронов
- •§ 66. Особенности дозиметрии высокоинтенсивных потоков ионизирующего излучения
- •§ 67. Жидкостные ионизационные камеры
- •§ 68. Ионизационные камеры без внешнего источника напряжения
- •§ 69. Детекторы прямой зарядки (радиационные элементы)
- •§ 70. Твердотельный комптоновский дозиметр
- •§ 71. Применение электретов в дозиметрии
- •§ 72. Тепловое действие ионизирующего излучения
- •§ 73. Одиночный калориметр
- •§ 74. Квазиадиабатическии режим калориметра
- •§ 75. Дифференциальная калориметрическая система
- •§ ٢6. Особенности дозиметрии высокоэнергетического фотонного излучения
- •§ 78. Квантометр
- •§ 79. Метод разности пар ،метод тонких конверторов؛
- •§ 80. Дозиметрия ускоренных заряженных частиц
- •Глава 12
- •§ 81. Общие замечания
- •§ 82. Лпэспектры
- •§ 83. Формирование лпспектров. Средние значения
- •§ 84. Распределение длины пути в сферической полости
- •§ 85. Связь лпэ-распределения с амплитудным спектром
- •§ 86. Метод линейной суперпозиции показаний нескольких детекторов
- •§ 87. Структура ионизации в конденсированных средах
- •§ 88. Основные положения теории неравномерной ионизации
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •§ 90. Предмет микродозиметрии
- •§ 91. Статистическая природа первичной передачи энергии
- •§ 93. Микродозиметрические величины и функции их распределения
- •§ 94. Экспериментальные методы микродозиметрии
- •§ 95. Прикладное значение микродозиметрии
- •§ 96. Пути поступления радионуклидов внутрь организма
- •§ 97. Образование и свойства радиоактивных аэрозолей
- •§ 98. ٥С٥бенн٥сти биологического, действия радиоактивных -аэрозолей
- •§ 100. Формирование дозы излучения инкорпорированных радионуклидов
- •§ 101. Кинетика формирования дозы
- •§ 1٠3. Кинетика продуктов, распада радона на фильтре
- •§ 104. Метод скрытой энергии
- •§ 105. Дозовая функция очечного источника ?-частиц
- •§ 106. Теорема обратимости дозы
- •§ 107. Доза от протяженных источников
- •Глава 15
- •§ 108. Общие замечания
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения
- •Элементы метрологии в области ионизирующих излучений и радиоактивности
- •Оптимизация приборной погрешности по экономическому
- •В чем проблема!
- •Два класса дозиметрических величин
- •Переводные коэффициенты
- •Концепция универсальной дозы
- •Представительные фантомно-зависимые величины
- •٥О о 0 0 ٠١0 105 106 107 Энергия, эВ
- •1. Поле ионизирующего излучения
- •2. Доза излучения
- •Глава 3. Физические основы дозиметрии фотонного излучения ٠
- •Г л а в а 8. Фотографический и химический методы дозиметрии фотонно го излучения
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •13. Микродозиметрия
- •Глава 15. Дозиметрия потоков заряженных частиц
- •§ 108. Общие замечания . . ...٠٠٠
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения ,
Зависимость
1п /٧2
от 1/Т можно получить экспериментально.
Для этого необходимо при различных
температурах хранения люминофора
определить время, в течение которого
число электронов, запасенных в ловушках,
уменьшается в 2 раза. Для этого надо
измерять светосумму термолюминесценции
через разное время хранения люминофора
при заданной температуре; затем всю
процедуру повторить при другой
температуре хранения, и так до тех пор,
пока не получится достаточно данных
для построения искомой зависимости.
При этом имеется в виду, что светосумма
термолюминесценции пропорциональна
числу электронов в ловушках.
Если
экспериментальные точки ложатся на
прямую, это позволяет судить о
кинетике процесса. Наклон прямой дает
оценку величины е, а экстраполированное
значение при 1/7٦=0
— параметра V.
Для
практического применения в целях
дозиметрии предложено около десяти
различных фосфоров. Каждый из них имеет
свои особенности, и применимость их в
качестве ТЛД определяется выполнением
следующих основных требований:
чувствительность фосфора только к
ионизирующему излучению; высокий выход
люминесценции; линейная зависимость
выхода люминесценции от дозы в возможно
более широком интервале дозы; отсутствие
затухания люминесценции (глубокие
ловушки) в широком диапазоне температуры;
малая зависимость чувствительности
от мощности дозы и энергии ионизирующего
излучения; подходящий спектр люминесценции;
дешевизна и возможность массового
производ
ства.
Ниже
описаны наиболее распространенные или
перспективные термолюминесцентные
материалы.
Фтористый
кальций CaF2.
В
ТЛД могут быть применены как природные
соединения фтористого кальция, так и
синтетические монокристаллы CaF2.
Природный
CaF2
проявляет
сильную радиотермолюминесценцию,
однако основные параметры изменяются
от образца к образцу. Кривые высвечивания
имеют несколько максимумов; три
главных находятся в интервалах
температуры 70— 100, 150—190 и 250—300 ٥С.
Кривая
высвечивания ТЛД на основе природного،
CaF2
имеет
пять максимумов с наибольшей высотой
при 260 ٥С.
Показания линейны в пределах дозы от
нескольких миллирентген до более чем
5000 Р с погрешностью ±2%. Измерение дозы
производится по высоте четвертого
пика, который достаточно стабилен.
Широкое
распространение получают ТЛД на основе
синтетического،
CaF2,
активированного
марганцем. Кривая высвечивания у этих
дозиметров имеет только один максимум,
обычно при температуре ٢о
= 26О٥С.
Спектр термолюминесценции охватывает
область от 450 до 600 нм с максимумом
при 500 нм. Эти кристаллы
155§ 49. Люминесцентные дозиметры
обладают
малым затуханием люминесценции, так
как имеют достаточно глубокие
ловушки. Они теряют не более 10% запасенной
энергии в течение первых 16 ч хранения;
затем затухание составляет не более
1 % в сутки. Чувствительность не зависит
от мощности дозы по крайней мере до
7000 Р/мин.
Фтористый
литий LiF.
Этот
тип фосфора имеет различные характеристики
термолюминесценции в зависимости от
природы и способа приготовления. Спектр
термолюминесценции находится в пределах
от 380 до 550 нм с максимумом около 400 нм.
Нижний
предел измерения экспозиционной дозы
порядка 1— 10 Р. Световыход линейно
зависит от дозы примерно до 700 Р, затем
становится пропорциональным D1’2
примерно
до значения 3٠
104
Р, после чего наступает эффект насыщения.
Верхний предел, определяемый насыщением,—
порядка 105
Р. Такое необычное поведение фосфора
؛может
быть вызвано побочными эффектами,
например триболюминесценцией. По
отношению к мощности дозы чувствительность
остается постоянной, по крайней мере
до значений порядка 103
Р/с.
Затухание
люминесценции составляет не более 5%
после хранения в течение 48 ч при
температуре ниже 50 ٥С;
считается, что дозиметр LiF
можно
использовать при температуре окружающей
среды от 0 до 60 ٥С.
Сульфат
кальция, активированный марганцем,
CaSo٢>Mn.
Этот
тип фосфора имеет простую кривую
высвечивания с одним максимумом при
80—100 ٥С.
Фосфор может быть приготовлен в двух
видах: либо в виде спрессованного
порошка, либо в виде монокристалла.
Способ приготовления влияет на значение
пиковой температуры Тт-
Так, монокристалл имеет значение Тт
около 80 ٥С,
а порошок — около 100 ٥С.
Кроме того, монокристалл име< ет очень
небольшой пик около 235 ٥С.
Спектр термолюминесценции находится
в пределах 400—590 нм с максимумом вблизи
500 нм.
Нижний
предел измерения определяется десятками
микрорент-
ген, верхний предел — около
104
Р. Низкая глубина ловушек при-
водит
к заметной зависимости чувствительности
дозиметра от
мощности дозы. Характер
этой зависимости определяется форму-
лой
(47.4). На рис. 49 показаны результаты
измерения дозовой
чувствительности
от времени облучения для двух значений
мощ-
ности дозы. В условиях этих опытов
постоянная а,
входящая в
формулу
(47.4), равна 3,5• 10-5
Р-1
3
мкР/с—134 Р/с.
в
диапазоне мощности дозы
Сульфат
кальция, активированный самарием,
Са8О4-٠8т.
Кривая
высвечивания обычно .имеет три максимума,
причем сред-
ний пик очень слабый, а
последний содержит 70—90% всей све-
тосуммы.
Расположение пиков соответствует
длинам волн 560,
595 и 620؛
нм.
Максимальный пик соответствует очень
глубоким
ловушкам (7٦о=4ОО٥С),
что
делает дозиметр устойчивым к вы-
соким
температурам. Однако без специальной
обработки люми-
несценция заметно
затухает в первоначальный момент. Чтобы
из-
156
бежать
этого, необходимо перед измерением
дозиметр прогреть.
Пропорциональность
световыхода наблюдается лишь при
небольших значениях экспозиционной
дозы (до 100 Р). Выше этого значения
световыход растет несколько быстрее,
чем доза, но за٠
тем
наступает обычный эффект насыщения.
Разные исследователи указывают
различные практические пределы
измерения. Во всяком случае дозиметр
применим в диапазоне дозы 10—104
Р. Минимальное значение дозы, которое
указывается отдельными исследователями,
составляет 0,1 Р.
Наибольшее
распространение в качестве чувствительных
элементов термолюминесцентных
дозиметров получили люминофоры 1ЛР,
Са٢2—Мп
и термолюминесцентные стекла.
Разработанные
в СССР термолюминесцентные дозиметры
на основе алюмофосфатных стекол (метод
ИКС) имеют практические пределы
измеряемой дозы 2٠10~4—102
Гр. Энергетическая зависимость
чувствительности дозиметров ИКС с
ко١мпенсирующими
фильтрами составляет 20؛%
для энергий фотонов выше 35 кэВ.
Разработки
в области применения ТЛД направлены
на повышение чувствительности,
снижение ее энергетической зависимости,
уменьшение фединга, автоматизацию
процесса измерения. Исследования
показывают применимость ТЛД для
измерения дозы до 10-5
Гр. Фединг, определяемый потерей
дозиметрической информации за 1 мес
при комнатной температуре лучшими
дозиметрами на основе ЫР, укладывается
в пределы до 1%, а на основе СаЗО4
— до 10%. Для ИКС фединг в течение месяца
не обнаруживается. Один из способов
уменьшения фединга — специальная
температурная обработка дозиметра,
снимающая второстепенные пики в спектре
люминесценции. На фединг влияет также
технология изготовления люминофора.
Фотолюминесцентные
дозиметры обычно применяют в виде лю-
минесцирующих стекол. Их дозиметрические
свойства характеризуются следующими
показателями: нижний предел измерения
0,5 мГр, энергетическая зависимость
чувствительности относительно
тканеэквивалентного материала до٠
10%,
область энергий фотонного излучения
(с компенсирующим фильтром) 40 кэВ — 3
МэВ, фединг примерно 1% за месяц.
В
дозиметрии могут быть использованы
также детекторы, основанные на
явлении экзоэлектронной эмиссии.
Кинетика процесса в экзоэлектронных
детекторах схожа с кинетикой процесса
в ТЛД. Электроны, попавшие под действ.ием
ионизирующего излучения в зону
проводимости, затем захватываются
локальными уровнями в запрещенной зоне
(см. рис. 44). При дополнительном возбуждении
электроны покидают ловушки и попадают
снова в зону проводимости. Другими
словами, они оказываются свободными
с разрешенными значениями энергии,
определяемыми шириной зоны
проводимости. В этом состоянии часть
электронов может обладать энергией,
достаточной, чтобы покинуть кристалл.
Число вышедших наружу электронов
пропорционально числу
157
электронов,
первоначально захваченных ловушками,
т٠
е.
пропорционально поглощенной в
кристалле энергии.
Вышедшие
наружу кристалла электроны (так
называемые экзоэлектроны) обладают
малой энергией (до 10 эВ), что накладывает
определенные ограничения на возможность
их регистрации. При использовании
газоразрядных счетчиков для регистрации
экзоэлектронов необходимо детектор
помещать непосредственно в чувствительный
объем счетчика; для этой цели могут
быть также применены электронные
умножители.
Эмиссия
электронов может быть вызвана или
термической, или оптической стимуляцией.
Наиболее ١перспект٢вным.и
представляются дозиметры на основе
термостимулированной экзоэлектрон-
ной эмиссии.
В
заключение укажем на возможность
использования в дози^ метрии так
называемой лиолюминесценции—люминесценции,
наблюдающейся в момент растворения
некоторых твердых органических
соединений. Полностью механизм
лиолюминесценции еще не изучен. Причина
ее, однако, установлена: в органических
соединениях, находящихся в твердом
состоянии, под действием излучения
возникают химически активные свободные
радикалы, которые взаимодействуют
между собой и с
окружающими молекулами в момент
растворения облученного вещества.
Результатом этого взаимодействия
является люминесценция, выход которой
связан с дозой излучения. Лиолюминесценция
органических веществ используется
в дозиметрии при аварийном облучении
ФОТОГРАФИЧЕСКИЙ И ХИМИЧЕСКИЙ МЕТОДЫ ДОЗИМЕТРИИ ФОТОННОГО ИЗЛУЧЕНИЯ