- •Isbn 5-283-02968-9
- •Глава 1
- •§ 1. Основные понятия
- •§ 2. Скалярные характеристики поля излучения
- •§ 3. Дифференциальные характеристики поля излучения
- •§ 4. Векторные характеристики поля излучения
- •§ 5. Токовые и потоковые величины в рассеивающей
- •§ 6. Теорема фано
- •§ 7. Поглощенная энергия излучения
- •§ 8. Линейная передача энергии
- •§ 9. Поглощенная доза
- •§ 10. Экспозиционная доза
- •§ 11. Коэффициент качества излучения. Эквивалентная доза
- •§ 11 Коллективная доза
- •§ 14. Коэффициент передачи энергии излучения
- •§ 15. Электронное равновесие
- •§ 16. Эффективный атомный номер вещества
- •§ 17. Средняя энергия новообразования
- •§ 18. Соотношение брэгга—грея
- •§ 19. Энергетическая зависимость чувствительности дозиметрического детектора в поле фотонного излучения
- •§ 20. Обобщенный принцип дозиметрии
- •§ 21. Вводные замечания
- •§ 22. Закономерности ионизационных камер
- •§ 23. Универсальная характеристика ионизационной камеры
- •§ 24. Закономерности ионизационных амер
- •2/3٠|2باكإب1 непр'/
- •§ 27. Газоразрядные счетчики
- •§ 28. Полостные ионизационные камеры
- •§ 29. Роль 6-электронов
- •Глава 5
- •§ 30. Особенности полупроводниковых детекторов
- •§ 31. Носители электрических зарядов в беспримесном полупроводнике
- •§ 32. Примесные полупроводники
- •§ 34. Уравнение протекания тока через полупроводниковый детектор
- •§ 35. Вольт-амперная характеристика полупроводникового детектора с /,-«-переходом
- •§ 36. Дозиметрические характеристики полупроводниковых
- •Глава 6
- •§ 37. Принцип метода
- •§ 41. Оптические эффекты в люминофорах
- •§ 42. Механизм радиофотолюминесценции
- •§ 43. Радиофотолюминесцентные дозиметры
- •§ 44. Механизм радиотермолюминесценции
- •§ 45. Кинетика термолюминесценции
- •§ 46. Кривая термовысвечивания
- •§ 47. Влияние режима облучения на чувствительность термолюминесцентных дозиметров
- •§ 48. Затухание люминесценции
- •§ 49. Люминесцентные дозиметры
- •§ 50. Фотохимическое действие излучения
- •§ 51. Дозовля чувствительность фотодозиметрл
- •52 ا. Компенсация энергетической зависимости чувствительности. Индивидуальный фотоконтроль
- •§ 53. Радиационно-химические превращения
- •§ 54. Жидкие дозиметрические системы
- •Глава 9
- •§ 57. Преобразование энергии нейтронов в веществе
- •§ 59. Энергетическая зависимость тканевой дозы
- •§ 60. Дозиметрия быстрых нейтронов с помощью ионизационных камер
- •§ 61. Применение пропорциональных счетчиков для дозиметрии быстрых нейтронов
- •§ 62. Сцинтилляционный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 63. Активационный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 64. Трековые дозиметрические детекторы
- •§ 65. Другие методы дозиметрии нейтронов
- •§ 66. Особенности дозиметрии высокоинтенсивных потоков ионизирующего излучения
- •§ 67. Жидкостные ионизационные камеры
- •§ 68. Ионизационные камеры без внешнего источника напряжения
- •§ 69. Детекторы прямой зарядки (радиационные элементы)
- •§ 70. Твердотельный комптоновский дозиметр
- •§ 71. Применение электретов в дозиметрии
- •§ 72. Тепловое действие ионизирующего излучения
- •§ 73. Одиночный калориметр
- •§ 74. Квазиадиабатическии режим калориметра
- •§ 75. Дифференциальная калориметрическая система
- •§ ٢6. Особенности дозиметрии высокоэнергетического фотонного излучения
- •§ 78. Квантометр
- •§ 79. Метод разности пар ،метод тонких конверторов؛
- •§ 80. Дозиметрия ускоренных заряженных частиц
- •Глава 12
- •§ 81. Общие замечания
- •§ 82. Лпэспектры
- •§ 83. Формирование лпспектров. Средние значения
- •§ 84. Распределение длины пути в сферической полости
- •§ 85. Связь лпэ-распределения с амплитудным спектром
- •§ 86. Метод линейной суперпозиции показаний нескольких детекторов
- •§ 87. Структура ионизации в конденсированных средах
- •§ 88. Основные положения теории неравномерной ионизации
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •§ 90. Предмет микродозиметрии
- •§ 91. Статистическая природа первичной передачи энергии
- •§ 93. Микродозиметрические величины и функции их распределения
- •§ 94. Экспериментальные методы микродозиметрии
- •§ 95. Прикладное значение микродозиметрии
- •§ 96. Пути поступления радионуклидов внутрь организма
- •§ 97. Образование и свойства радиоактивных аэрозолей
- •§ 98. ٥С٥бенн٥сти биологического, действия радиоактивных -аэрозолей
- •§ 100. Формирование дозы излучения инкорпорированных радионуклидов
- •§ 101. Кинетика формирования дозы
- •§ 1٠3. Кинетика продуктов, распада радона на фильтре
- •§ 104. Метод скрытой энергии
- •§ 105. Дозовая функция очечного источника ?-частиц
- •§ 106. Теорема обратимости дозы
- •§ 107. Доза от протяженных источников
- •Глава 15
- •§ 108. Общие замечания
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения
- •Элементы метрологии в области ионизирующих излучений и радиоактивности
- •Оптимизация приборной погрешности по экономическому
- •В чем проблема!
- •Два класса дозиметрических величин
- •Переводные коэффициенты
- •Концепция универсальной дозы
- •Представительные фантомно-зависимые величины
- •٥О о 0 0 ٠١0 105 106 107 Энергия, эВ
- •1. Поле ионизирующего излучения
- •2. Доза излучения
- •Глава 3. Физические основы дозиметрии фотонного излучения ٠
- •Г л а в а 8. Фотографический и химический методы дозиметрии фотонно го излучения
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •13. Микродозиметрия
- •Глава 15. Дозиметрия потоков заряженных частиц
- •§ 108. Общие замечания . . ...٠٠٠
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения ,
Зависимость
чувствительности термолюминесцентных
дозиметров (ТЛД) от дозы и ؛мощности
дозы излучения определяется двумя
факторами: числом ловушек в фосфоре и
глубиной их за-
легания.
Пусть
фосфор имеет N
электронных ловушек с одинаковой
глубиной
е. Пусть далее в некоторый момент времени
после на-
чала облучения оказались
заполненными п
ловушек. Тогда в мо-
мент времени I
пустыми будут N—п
ловушек. Заполнение лову-
шек
электронами, освобожденными излучением,
есть процесс ста-
тистический, поэтому
число ловушек, заполняемых в
единицу
времени, пропорционально
числу свободных ловушек N—п
и
мощности дозы излучения Р.
Однако
вследствие теплового возбуждения часть
электронов
будет покидать ловушки.
Число ловушек, опустошаемых в едини-
цу
времени, равно пФ,
где Ф—
вероятность, определяемая фор-
мулой
(46.2).
Теперь
можно написать следующее уравнение,
описывающее
изменение
числа захваченных ловушками электронов:
(47.1)
.р؛п—ап1<И=аР
(Ы—п١
Постоянная
а равна относительному числу пустых
ловушек, за- полняемых при воздействии
излучения единичной дозы.
Положим,
что мощность дозы постоя'Нна В'О времени.
П'римем также, что до облучения все N
ловушек были пустыми, т. е. п=0 при ،=0.
Тогда, интегрируя уравнение (47.1), получаем
'г
=
٤{1_еХР[“(^
+
،гР)Ф٠ (47.2)
Выход
термолюминесценции пропорционален
числу заполненных ловушек. Доза излучения
И=:Р1,
поэтому чувствительность ТЛД по дозе
(47-3> ■للا(۶ل،+?؛)-]₽لبا}٢ص-٢
В
формулах (47.2) и (47.3) ،
— время
облучения дозиметра. Фор- мула (47.3)
показывает характер изменения дозовой
чувствитель- НО'СТИ 0٠т
времени облучения (т. е. от дозы) и
мощности дозы р.
Дозовая
чувствительность в общем случае'
уменьшается с увели- чением дозы; при
фиксированном времени облучения ،
чувстви-
тельность также уменьшается с увеличением
мощности дозы. Э'ТИ закономерН'Ости
иллюстрируются кривыми на рис. 50,
,полученны- ми для дО'Зиметра с люминофором
СаВО^Мп. ЧтО'бы уяснить влияние мощности
дозы ؛на
чувствительность при фиксированном
значении ٥,
подставим
в формулу (47.3) значение ،=£>/?;
тогда
Т٥،Тъ{1-ехр[-(^+٥)п]}■ (47.4
151§ 47. Влияние режима облучения на чувствительность термолюминесцентных дозиметров
Рис.
50. Зависимость дозовой чувстви-
тельности
дозиметра на основе СаЗО4—
Мп
от времени облучения при различ-
ной
мощности дозы излучения
Из
формулы (47,4) следует, что
при заданном
значении дозы из-
лучения чувствительность
растет
с увеличением мощности дозы.
Это
объясняется тем, что с ро-
стом Р
уменьшается время, необ-
:=٠— ٠٧،٢،٠
٧٥ ' уменьшается
число электронов,
покинувших
ловушки в результате энергии теплового
движения.
Через
достаточно большой промежуток времени
после начала
облучения устанавливается
равновесие: число захваченных в еди-
ницу
времени электронов ловушками равно
числу освобожденных
из ловушек
электронов. В этом случае йп/сИ
= 09
и из формулы
(47.1) получим для равновесного
числа заполненных ловушек
(47.5)
Напомним,
что интегральный выход термолюминесценции
пропорционален числу заполненных
ловушек. Формула (47.5) соот،
ветствует
области насьмцения, когда выход
люминесценции не зависит от дозы
излучения. В условиях насыщения выход
люминесценции определяется глубиной
ловушек (через величину и мощностью
дозы Р.
Рассмотрим
частные случаи формулы (47.3):
а) п<С٨٢,
т. е. число ловушек достаточно велико
или доза достаточно мала. Тогда
вместо уравнения (47.1) получим
dn,]dt=a,PN—١ذجاأ
(47.6)
а
вместо формулы (47.3)
1٠]ار٠)هس
٠
exp(—47.7) ٠[(كص)
Чувствительность
изменяется с изменение^ 'времени
облучения О'Т максимального значения,
'равного аЛЛ, до нуля,- причем это измене-
ние полностью обусловлено энергией
теплового 'движения, при фиксированном
времени' облучения' чувствительность
не 'зависит ни от ٥,
ни от Р;
б) 0
و,
что соответствует большому'значению
энергии е (глу- бокие ловушки). При этом
условии
ti/D=
(N/Pt)
[1—exp(—aPt)],
или-.
n/D=
(٠)،[1—
exphaD)]. (47.8)
В
этом (случае чувствительность зависит
от. дозы излучения.
но
не зависит от времени'ее накопления и
мощности дозы;
152