- •Isbn 5-283-02968-9
- •Глава 1
- •§ 1. Основные понятия
- •§ 2. Скалярные характеристики поля излучения
- •§ 3. Дифференциальные характеристики поля излучения
- •§ 4. Векторные характеристики поля излучения
- •§ 5. Токовые и потоковые величины в рассеивающей
- •§ 6. Теорема фано
- •§ 7. Поглощенная энергия излучения
- •§ 8. Линейная передача энергии
- •§ 9. Поглощенная доза
- •§ 10. Экспозиционная доза
- •§ 11. Коэффициент качества излучения. Эквивалентная доза
- •§ 11 Коллективная доза
- •§ 14. Коэффициент передачи энергии излучения
- •§ 15. Электронное равновесие
- •§ 16. Эффективный атомный номер вещества
- •§ 17. Средняя энергия новообразования
- •§ 18. Соотношение брэгга—грея
- •§ 19. Энергетическая зависимость чувствительности дозиметрического детектора в поле фотонного излучения
- •§ 20. Обобщенный принцип дозиметрии
- •§ 21. Вводные замечания
- •§ 22. Закономерности ионизационных камер
- •§ 23. Универсальная характеристика ионизационной камеры
- •§ 24. Закономерности ионизационных амер
- •2/3٠|2باكإب1 непр'/
- •§ 27. Газоразрядные счетчики
- •§ 28. Полостные ионизационные камеры
- •§ 29. Роль 6-электронов
- •Глава 5
- •§ 30. Особенности полупроводниковых детекторов
- •§ 31. Носители электрических зарядов в беспримесном полупроводнике
- •§ 32. Примесные полупроводники
- •§ 34. Уравнение протекания тока через полупроводниковый детектор
- •§ 35. Вольт-амперная характеристика полупроводникового детектора с /,-«-переходом
- •§ 36. Дозиметрические характеристики полупроводниковых
- •Глава 6
- •§ 37. Принцип метода
- •§ 41. Оптические эффекты в люминофорах
- •§ 42. Механизм радиофотолюминесценции
- •§ 43. Радиофотолюминесцентные дозиметры
- •§ 44. Механизм радиотермолюминесценции
- •§ 45. Кинетика термолюминесценции
- •§ 46. Кривая термовысвечивания
- •§ 47. Влияние режима облучения на чувствительность термолюминесцентных дозиметров
- •§ 48. Затухание люминесценции
- •§ 49. Люминесцентные дозиметры
- •§ 50. Фотохимическое действие излучения
- •§ 51. Дозовля чувствительность фотодозиметрл
- •52 ا. Компенсация энергетической зависимости чувствительности. Индивидуальный фотоконтроль
- •§ 53. Радиационно-химические превращения
- •§ 54. Жидкие дозиметрические системы
- •Глава 9
- •§ 57. Преобразование энергии нейтронов в веществе
- •§ 59. Энергетическая зависимость тканевой дозы
- •§ 60. Дозиметрия быстрых нейтронов с помощью ионизационных камер
- •§ 61. Применение пропорциональных счетчиков для дозиметрии быстрых нейтронов
- •§ 62. Сцинтилляционный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 63. Активационный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 64. Трековые дозиметрические детекторы
- •§ 65. Другие методы дозиметрии нейтронов
- •§ 66. Особенности дозиметрии высокоинтенсивных потоков ионизирующего излучения
- •§ 67. Жидкостные ионизационные камеры
- •§ 68. Ионизационные камеры без внешнего источника напряжения
- •§ 69. Детекторы прямой зарядки (радиационные элементы)
- •§ 70. Твердотельный комптоновский дозиметр
- •§ 71. Применение электретов в дозиметрии
- •§ 72. Тепловое действие ионизирующего излучения
- •§ 73. Одиночный калориметр
- •§ 74. Квазиадиабатическии режим калориметра
- •§ 75. Дифференциальная калориметрическая система
- •§ ٢6. Особенности дозиметрии высокоэнергетического фотонного излучения
- •§ 78. Квантометр
- •§ 79. Метод разности пар ،метод тонких конверторов؛
- •§ 80. Дозиметрия ускоренных заряженных частиц
- •Глава 12
- •§ 81. Общие замечания
- •§ 82. Лпэспектры
- •§ 83. Формирование лпспектров. Средние значения
- •§ 84. Распределение длины пути в сферической полости
- •§ 85. Связь лпэ-распределения с амплитудным спектром
- •§ 86. Метод линейной суперпозиции показаний нескольких детекторов
- •§ 87. Структура ионизации в конденсированных средах
- •§ 88. Основные положения теории неравномерной ионизации
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •§ 90. Предмет микродозиметрии
- •§ 91. Статистическая природа первичной передачи энергии
- •§ 93. Микродозиметрические величины и функции их распределения
- •§ 94. Экспериментальные методы микродозиметрии
- •§ 95. Прикладное значение микродозиметрии
- •§ 96. Пути поступления радионуклидов внутрь организма
- •§ 97. Образование и свойства радиоактивных аэрозолей
- •§ 98. ٥С٥бенн٥сти биологического, действия радиоактивных -аэрозолей
- •§ 100. Формирование дозы излучения инкорпорированных радионуклидов
- •§ 101. Кинетика формирования дозы
- •§ 1٠3. Кинетика продуктов, распада радона на фильтре
- •§ 104. Метод скрытой энергии
- •§ 105. Дозовая функция очечного источника ?-частиц
- •§ 106. Теорема обратимости дозы
- •§ 107. Доза от протяженных источников
- •Глава 15
- •§ 108. Общие замечания
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения
- •Элементы метрологии в области ионизирующих излучений и радиоактивности
- •Оптимизация приборной погрешности по экономическому
- •В чем проблема!
- •Два класса дозиметрических величин
- •Переводные коэффициенты
- •Концепция универсальной дозы
- •Представительные фантомно-зависимые величины
- •٥О о 0 0 ٠١0 105 106 107 Энергия, эВ
- •1. Поле ионизирующего излучения
- •2. Доза излучения
- •Глава 3. Физические основы дозиметрии фотонного излучения ٠
- •Г л а в а 8. Фотографический и химический методы дозиметрии фотонно го излучения
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •13. Микродозиметрия
- •Глава 15. Дозиметрия потоков заряженных частиц
- •§ 108. Общие замечания . . ...٠٠٠
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения ,
٦
Инкорпорированными
будем называть такие радионуклиды,
которые попали внутрь живого организма.
Можно указать три главных пути попадания
радионуклидов из внешней среды внутрь
человеческого организма: через органы
пищеварения (пероральный путь), через
органы дыхания (ингаляционный путь) и
через кожу. Органы пищеварения,
дыхания и кожа в данном случае
выступают не просто в качестве «ворот»
и «путепровода» для радионуклидов. В
течение некоторого времени они содержат
В себе поступившие радионуклиды, и в
этом смысле их можно назвать входными
депо. Из входных депо часть радионуклидов
попадает в кровь и с кровотоком разносится
по внутренним органам и тканям,
непосредственно не связанным с внешней
средой. В результате часть радионуклидов
осаждается из крови на внутренние
органы и ткани. Их дальнейшая судьба
определяется как свойствами самих
радионуклидов, так и процессами,
происходящими в организме. В конечном
итоге инкорпорированные радионуклиды
частично распадаются, частично выводятся
из организма в результате биологических
обменных процессов.
300§ 96. Пути поступления радионуклидов внутрь организма
Будучи
инкорпорированными в٦
течение
некоторого времени в органах и тканях,
радионуклиды создают внутреннее облуче٩
ние.
Поглощенная доза при внутреннем
облучении может быть еопостявлена с
биологическими последствиями, и в этом
смысле она выступает в качестве меры
радиационной опасности тех радиоактивных;
веществ, которые, находясь во внешней
среде, могут попасть внутрь организма.
Источниками
инкорпорированных радионуклидов служат
любые радиоактивные вещества
естественного или искусственного
происхождения, которые находятся во
внешней среде в жидкой, газообразной
или пылеобразной форме и с которыми
возможен контакт человека. В каждом из
перечисленных первичных (входных)
депо механизм попадания радионуклидов
в кровь имеет свои особенности; важными
факторами при этом являются химическая
форма радионуклида, его растворимость
в жидкой среде входного депо, время
нахождения в депо, состояние организма,
в частности избыток или недостаток
жизненно важного элемента, аналогом
которого может служить рассматриваемое
радиоактивное вещество, а также
функциональное назначение данного
депо. ٠
٦ ٦ ٠ .
٠
٦
Из
трех упомянутых путей ингаляционный،—наиболее
важный и опасный путь поступления
радионуклидов внутрь организма, а
наиболее сложной формой радиоактивных
веществ, попадающих в организм через
дыхательную систему, являются
радиоактивные аэрозоли, со свойствами
которых мы познакомимся в следующих
параграфах.;
Аэрозоли
— это газовая среда вместе со взвешенными
мельчайшими частицами.
Аэрозоли могут образовываться в
результате обработки радиоактивных
материалов: растирания, дробления,
кипячения, выпаривания, процессов
химической обработки, токарной обработки
и т. п. Указанными способами могут
образовываться как радиоактивные,
так и нерадиоактивные аэрозоли. Для
радиоактивных аэрозолей характерны
еще свои способы образования.
Некоторые
радиоактивные элементы в процессе
распада образуют радиоактивные газы
(радон, торон, актинон), которые поступают
в окружающий воздух. Продукты распада
этих га٣
зов
в результате объемной конденсации
могут образовывать твердые частички
различной величины. Кроме того, продукты
распада радиоактивных газов, образовавшись
в атмосфере, могут осесть на взвешенных
в воздухе частицах.
Многие
радиоактивные элементы, распадаясь,
образуют ряд радиоактивных продуктов.
В этом случае в процессе распада в
воздух попадают радиоактивные атомы,
которые могут захватиться взвешенными
частицами. Хотя подобные атомы отлетают
от материнского вещества в воздухе на
расстояние по-
301§ 97. Образование и свойства радиоактивных аэрозолей
рядка
всего лишь 0,1 мм, в результате диффузии
и конвекции они могут быть унесены
далеко от места своего образования،
3٠
Радиоактивные
аэрозоли могут образовываться также
в случае, если продукты распада основного
радиоактивного эле٠
мента
нерадиоактивны. Причиной этого является
то, что нерадиоактивные атомы
продуктов распада, улетая от материнского
вещества, могут увлечь за собой частицы
радиоактивного элемента, которые
оседают затем на взвешенных в воздухе
пылинках.
Источниками
радиоактивных аэрозолей служат ядерные
реакторы и ускорители. Аэрозоли
могут образовываться как при аварийных
ситуациях, так и в результате активации
нейтронами неактивной пыли. Количественно
аэрозоли можно характеризовать их
концентрацией, понимая под этим или
число частиц, или их массу в единице
объема атмосферного воздуха. В
соответствии с этим различают счетную
и массовую концентрацию. Радиоактивные
аэрозоли характеризуются активной
концентрацией. Под активной
концентрацией понимают скорость распада
атомов в единице объема или активность
единицы объема атмосферного воздуха,
выраженную в принятых единицах. Переход
от активной объемной концентрации
аэрозоля к массовой концентрации в
предположении, что аэрозольные частицы
состоят только из радиоактивного
элемента с относительной атомной массой
А
и периодом полураспада Ti/2,٠
может
быть осуществлен по формуле
Л1=2,4٠1О-24АГ1/2Ао,
где
Т\/2
—
период полураспада, с; А٠
— активная
концентрация„ Бк/л; М—
в
г/л.
Зная
средний размер аэрозольных частиц и
массовую концентрацию М, легко найти
число аэрозольных частиц в единице
объема.
Устойчивость
аэрозолей определяется многими
факторами, и прежде всего размерами
аэрозольных частиц. Естественное
разрушение аэрозолей происходит в
результате трех основных процессов:
седиментации, диффузии и коагуляции.
Для жидких аэрозольных частиц существенно
их испарение.
Седиментация
— это оседание аэрозольных частиц под
действием силы тяжести. Законы
седиментации различны в зависимости
от соотношения между линейными размерами
аэрозольных частиц г
и средней длиной свободного пути I
молекул газа, в котором частицы находятся.
Для
сравнительно больших аэрозольных
частиц, когда г^>/, их движение под
действием силы тяжести подчиняется
закону Стокса
F=—6лт١1٨٦ (97.1)
где
F
—
сила сопротивления среды (в нашем случае
воздуха); т١1
— коэффициент внутреннего трения
среды; v
—
скорость движения частицы под
действием силы тяжести. Формулу (97.1)
мож- 302
н٥
использовать
применительно к частицам с размерами
т> > 10-* см. Для равномерного движения
؛-™
ل=م(р
— р'). (97.2)
где
ج
—ускорение
силы тяжести; р —плотность частицы;
р' — плотность среды (воздуха). Обычно
р'^р, поэтому из формул (97.1) и (97.2) получим
= (97.3)
Уравнение
(97.3) определяет скорость осаждения
аэрозольных частиц под действием
силы тяжести и справедливо для частиц
радиусом от 10-* до 10-3 см.
Если
rd,
то
вместо формулы (97.1) следует пользоваться
выражением
7?==—6nr\ir2v/Bl, (97.4)
где
В
близко к единице и зависит от свойств
поверхности части- цы. Эта формула
пригодна для частиц размером порядка
10-7 см.
Переходная
область, в которой г
одного порядка с I,
COOT- ветствует
размерам частиц в пределах 10-7—10-* см.
Для этих частиц
Ь——-
1
+ а آ
ه +
آ
exp(
—
c.r/l)
где
а,
ь
и с —эмпирические константы.
Таким
образом, скорость оседания аэрозольных
частиц под действием силы тяжести
оказывается различной для частиц
раз- ных размеров, в табл. 10 приведены
значения скорости седи- ментации
сферических частиц с единичной
плотностью в воздухе при обычных
условиях; седиментация имеет
определяющее влия- ние на разрушение
аэрозолей с крупными частицами (٢>
>10-* см).
Для
частиц с rdO-*
см
существенную роль играет диф- фузия,
а для частиц с г<
10-5 см диффузия является преобла-
дающей формой движения. Среднее
смещение частиц за время t
в
результате диффузии определяется
соотношением
2كز
==
د
Dt,
где
D
— коэффициент
диффузии.
Таблица
10. Скорость
седиментации сферических частиц
единичной плотности в воздухе при
обычных условиях |
10« |
10-8 |
10-، |
10-3 |
10-2 |
10*2 |
Скорость седиментации, см/с |
6,6-10-« |
8,6-10—5 |
3,5-10-3 |
0,3 |
25 |
410 |
303
При
неравномерной концентрации аэрозольные
частицы будут перемещаться из мест с
большей концентрацией в места с меньшей
концентрацией в соответствии с уравнением
twx—Ddti/dx,
где
п
—
концентрация в данной точке; vx
—
составляющая скорости диффузии по
направлению х.
Коэффициент диффузии сильно зависит
от размеров частиц: он тем больше, чем
меньше радиус частицы.
В
результате диффузии аэрозольные частицы
оседают на окружающих предметах, а
также сталкиваются друг с другом.
Взаимные столкновения частиц приводят
к их коагуляции. Процесс коагуляции
заключается в том, что при столкновении
частиц малого диаметра они слипаются
между собой, образуя более крупную
частицу, которая будет увеличиваться
затем в результате прилипания к ней
новых мелких частиц. Так будет происходить
до тех пор, пока частица не увеличится
настолько, что Осядет под действием
силы тяжести.
Различают
тепловую коагуляцию и коагуляцию под
дейст-. Вием внешних сил. Тепловая
коагуляция обусловлена столкновением
частиц только в результате беспорядочного
теплового: движения. Внешние силы (поле
тяжести, электрическое поле и т. п.)
могут изменить частоту столкновения
частиц и таким образом повлиять йа
коагуляцию.
Если
каждое столкновение частиц приводит
к их слипанию, то тепловую коагуляцию
можно описать уравнением
dn/dt=—kon?, ١ (97.6)
решение
которого
п=п0/
(1+^оПоО, (97.7)
где
п
—
концентрация частиц через время t
после
образование аэрозоля; п0
—
концентрация частиц в момент образования
аэрозоля; ko
—
постоянная коагуляции.
Формула
(97.7) определяет число частиц, не испытавших
нй одного столкновения. Если считать,
что каждая пара слипшихся частиц осядет
под действием силы тяжести, то формулы
(97.6) и (97.7) количественно характеризуют
разрушение аэрозолей в результате
коагуляции.
Постоянная
коагуляции зависит от размеров частиц
и определяется выражением
ko—SnrD/
(1
-|-0,75/в/г),
где
1В
—
кажущаяся длина свободного пути частицы
аэрозоля؛
Коэффициент
диффузии D
в
свою очередь зависит от -размеров
частиц, и поэтому зависимость ko
от
г
довольно сложная. Эта зависимость
приведена на рис. 82. Характерными
являются максимум постоянной
коагуляции для частиц размером порядка
10_6
см и практическая независимость от
радиуса для частиц е г>10٠4
см.
304
Рис.
82. Зависимость коэффициента коагуляции
от радиуса частицы г
Рис.
83. Зависимость концентрации аэрозольных
частиц По
от периода полуразру- шения монодисперсного
аэрозоля
Из
формулы (97.6) следует, что скорость
коагуляции быстро’ возрастает с
увеличением концентрации частиц.- Кроме
того, согласно рис. 82 для частиц с Г>1О~6
см коаг'уляция возрастает с уменьшением.,
размера частиц. Это приводит к тому,
что аэро- золи неодинаково устойчивы
при различной концентрации. Не- зависимо^
от начальной концентрации аэрозоля в
момент его؟
образования-
через- несколько минут после образования
счетная концентрация не может быть
больше 107 см-3-вследствие коагу٠
ляции:
Массовая концентрация не превышает
обычно нескольких десятых грамма на 1
см3. Обозначив 71/2 время уменьшения
концентрации в-2 раза, из формулы (97.7)
получим
0٠أا0غ/ا=2/ا٢
Отсюда
1п
По=1п (1/97.8)
' 2٠ااا7عل
—(0غ)
.В
соответствии'с соотношением (97.8) построен
рис. 83, 'ПО- называющий влияние размера
аэрозольных частиц на связь меж- ду их
концентрацией и периодом полуразрушения
монодисперс- ного аэрозоля.
Коагуляция
приводит к тому, что мак-симальная
счетная кон- центрация, при которой
аэрозоль может оставаться устойчивым,
тем ниже, -чем меньше размеры частиц.
Следует помнить, однако, .что это
справедливо только для той области
размеров частиц, в которой диффузия и
коагуляция являются преобладающими
процессами по сравн'ению с седиментацией.
Зависимость
свойств аэрозолей 'ОТ размеров аэрозольных
ча- стиц позволяет следующим образом
классифицировать аэрозоли по их
дисперсности.
Высокодисперсные
аэрозоли؛
размер
частиц Г<1О“5 см. Частицы не видны .в
о.бычный микроскоп. Преобладает'
броунов- ؛ское
движение. Седиментация практически
не имеет значения. Основной механизм
разрушения —коагуляция и оседание в
ре- -зультате диффузии. Сопротивление
движению пропорциональ- но г2;
постоянная коагуляции зави-сит от
размеров частиц.'Ча- стицы таких размеров
образуют очень устойчивые аэрозоли.
305
*Таблица
11. приблизительные размеры аэрозольных
частиц, образующихся при различных
производственных процессах |
Состав аэрозолей |
Размеры аэрозольных частиц, 0 см |
Добыча урана Производство тория Нанесение светящихся составов с радием Промышленные и экспериментальные реакторы |
ио2٠ и3О8, иОз Радон и активный осадок РаО (238Иа) РаО и активный осадок N320 (N3), КО (42К), I N31, йаВг, т* (23ЧЪ), ио2 (233и) Оксиды 239ри |
0.5-10 0,001—0.04 0.01—0,5 0,001—0,5 0.1—10 0,01.0.5 |
Грубодисперсные
аэрозоли; размер частиц r>10،4
см.
С помощью обычного микроскопа можно
определить форму и размеры частиц.
Седиментация преобладает над броуновским
движением. Сопротивление движению
пропорционально радиусу частиц г.
Постоянная коагуляции не зависит от
размера частиц. Частицы таких размеров
легко оседают под действием силы
тяжести и переносятся в воздухе
преимущественно ветром.
Среднедисперсные
аэрозоли; размеры частиц в пределах
от 10٠5
до 10~٠4
см. Обладают переходными свойствами.
В
табл. 11 указаны примерные размеры
аэрозольных частиц, образующихся от
различных источников радиоактивных
аэрозолей, по данным Американского
национального комитета защиты от
излучений.
90
% радиоактивных аэрозолей состоят из
частиц с диамет٠
ром
меньше 5٠10-5
см. Большая часть из этих 90%؛
приходится
на частицы размером меньше 4٠10~6
см при малой концентрации.
Таким
образом, практически приходится иметь
дело с измерением активной концентрации
устойчивых высокодисперсных аэрозолей.
Аэрозольные
частицы, как правило, электрически
заряжены. Большей частью они несут
положительный заряд. При р-распаде унос
заряда электронами приводит к зарядке
аэрозольных частиц положительным
электричеством. При а-распаде из
аэрозольного вещества выбиваются
электроны, суммарный заряд которых
может превосходить заряд а-частицы;
это также приводит к положительной
зарядке аэрозольных частиц. Определенное
значение имеет зарядка аэрозольных
частиц в результате захвата газовых
ионов.
В
атмосфере вследствие космического
излучения, излучения земной коры и
радиоактивности самой атмосферы в
приземном слое воздуха образуется
около 10 пар ионов в 1 см3
в 1 с, что соответствует равновесной
концентрации примерно 500 пар ионов в 1
см3;
это значение может заметно колебаться.
Вследствие разности потенциалов
между поверхностью Земли и ионосферой
возникает вертикальный ток порядка
10-16
А/см2,
что приводит к не- 306
одинаковой
концентрации положительных и
،отрицательных
ионов; из-за этого эффекта в приземном
слое атмосферы положительных ионов
должно быть в 1,2 раза ،больше,
чем отрицательных. Однако местные
флюктуации газовых ионов в воздухе
могут изменить это соотношение в любую
сторону.
Теоретический
анализ приводит к следующему распределению
электрических зарядов аэрозольных
частиц размером г^Ю-5
см в результате осаждения на них газовых
ионов:
،97■9>
где
п؛٦—концентрация
аэрозольных частиц с зарядом ٤
элементарных
единиц; п
—
общая концентрация аэрозольных частиц;
й — постоянная Больцмана; Т
—
абсолютная температура; е
— элементарный
заряд. В формуле (97.9) принят одинаковый
коэффициент диффузии для положительных
и отрицательных ионов.
Указанное
выше значение равновесной концентрации
ионов в атмосфере соответствует фоновому
облучению. При образовании радиоактивных
аэрозолей будет происходить дополнительная
ионизация воздуха тем большая, чем
выше активная концентрация аэрозоля.
Так, при а-активности аэрозоля 5٠102
Бк/л равновесная концентрация ионов
будет порядка 105
см٩
Скорость
зарядки аэрозоля зависит от концентрации
ионов, которая в свою очередь определяется
скоростью образования ионов ،7
и концентрацией аэрозольных частиц п.
Действительно, если скорость образования
ионов велика, а концентрация аэрозольных
частиц мала, то ионы будут исчезать
преимущественно вследствие их
рекомбинации. Равновесная концентрация
ионов определится выражением
٢٠
=
٠»
где
а — коэффициент рекомбинации.
При
большой концентрации аэрозоля
существенное значение имеет исчезновение
ионов вследствие захвата их аэрозольными
частицами. При большой концентрации
взвешенных частиц и малой скорости
образования ионов этот процесс может
быть преобладающим. В этом случае
п^=д/ЗпгОп.
Время,
необходимое для зарядки аэрозоля до
равновесного состояния, обратно
пропорционально концентрации ионов.
Оно может изменяться в широких
пределах. Наличие неактивной пыли в
воздухе увеличивает время зарядки, так
как уменьшается равновесная
концентрация ионов из-за диффузии к
пылинкам. При повышении активной
концентрации аэрозоля действуют два
противоположных фактора: возрастает
число центров захвата ионов, что приводит
к уменьшению их концентрации, и возрастает
скорость образования ионов (вследствие
радиоактивности), что увеличивает
их концентрацию. Количественные оценки
приводят к следующим результатам. При
скорости образования ионов ،7=
307