- •Isbn 5-283-02968-9
- •Глава 1
- •§ 1. Основные понятия
- •§ 2. Скалярные характеристики поля излучения
- •§ 3. Дифференциальные характеристики поля излучения
- •§ 4. Векторные характеристики поля излучения
- •§ 5. Токовые и потоковые величины в рассеивающей
- •§ 6. Теорема фано
- •§ 7. Поглощенная энергия излучения
- •§ 8. Линейная передача энергии
- •§ 9. Поглощенная доза
- •§ 10. Экспозиционная доза
- •§ 11. Коэффициент качества излучения. Эквивалентная доза
- •§ 11 Коллективная доза
- •§ 14. Коэффициент передачи энергии излучения
- •§ 15. Электронное равновесие
- •§ 16. Эффективный атомный номер вещества
- •§ 17. Средняя энергия новообразования
- •§ 18. Соотношение брэгга—грея
- •§ 19. Энергетическая зависимость чувствительности дозиметрического детектора в поле фотонного излучения
- •§ 20. Обобщенный принцип дозиметрии
- •§ 21. Вводные замечания
- •§ 22. Закономерности ионизационных камер
- •§ 23. Универсальная характеристика ионизационной камеры
- •§ 24. Закономерности ионизационных амер
- •2/3٠|2باكإب1 непр'/
- •§ 27. Газоразрядные счетчики
- •§ 28. Полостные ионизационные камеры
- •§ 29. Роль 6-электронов
- •Глава 5
- •§ 30. Особенности полупроводниковых детекторов
- •§ 31. Носители электрических зарядов в беспримесном полупроводнике
- •§ 32. Примесные полупроводники
- •§ 34. Уравнение протекания тока через полупроводниковый детектор
- •§ 35. Вольт-амперная характеристика полупроводникового детектора с /,-«-переходом
- •§ 36. Дозиметрические характеристики полупроводниковых
- •Глава 6
- •§ 37. Принцип метода
- •§ 41. Оптические эффекты в люминофорах
- •§ 42. Механизм радиофотолюминесценции
- •§ 43. Радиофотолюминесцентные дозиметры
- •§ 44. Механизм радиотермолюминесценции
- •§ 45. Кинетика термолюминесценции
- •§ 46. Кривая термовысвечивания
- •§ 47. Влияние режима облучения на чувствительность термолюминесцентных дозиметров
- •§ 48. Затухание люминесценции
- •§ 49. Люминесцентные дозиметры
- •§ 50. Фотохимическое действие излучения
- •§ 51. Дозовля чувствительность фотодозиметрл
- •52 ا. Компенсация энергетической зависимости чувствительности. Индивидуальный фотоконтроль
- •§ 53. Радиационно-химические превращения
- •§ 54. Жидкие дозиметрические системы
- •Глава 9
- •§ 57. Преобразование энергии нейтронов в веществе
- •§ 59. Энергетическая зависимость тканевой дозы
- •§ 60. Дозиметрия быстрых нейтронов с помощью ионизационных камер
- •§ 61. Применение пропорциональных счетчиков для дозиметрии быстрых нейтронов
- •§ 62. Сцинтилляционный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 63. Активационный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 64. Трековые дозиметрические детекторы
- •§ 65. Другие методы дозиметрии нейтронов
- •§ 66. Особенности дозиметрии высокоинтенсивных потоков ионизирующего излучения
- •§ 67. Жидкостные ионизационные камеры
- •§ 68. Ионизационные камеры без внешнего источника напряжения
- •§ 69. Детекторы прямой зарядки (радиационные элементы)
- •§ 70. Твердотельный комптоновский дозиметр
- •§ 71. Применение электретов в дозиметрии
- •§ 72. Тепловое действие ионизирующего излучения
- •§ 73. Одиночный калориметр
- •§ 74. Квазиадиабатическии режим калориметра
- •§ 75. Дифференциальная калориметрическая система
- •§ ٢6. Особенности дозиметрии высокоэнергетического фотонного излучения
- •§ 78. Квантометр
- •§ 79. Метод разности пар ،метод тонких конверторов؛
- •§ 80. Дозиметрия ускоренных заряженных частиц
- •Глава 12
- •§ 81. Общие замечания
- •§ 82. Лпэспектры
- •§ 83. Формирование лпспектров. Средние значения
- •§ 84. Распределение длины пути в сферической полости
- •§ 85. Связь лпэ-распределения с амплитудным спектром
- •§ 86. Метод линейной суперпозиции показаний нескольких детекторов
- •§ 87. Структура ионизации в конденсированных средах
- •§ 88. Основные положения теории неравномерной ионизации
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •§ 90. Предмет микродозиметрии
- •§ 91. Статистическая природа первичной передачи энергии
- •§ 93. Микродозиметрические величины и функции их распределения
- •§ 94. Экспериментальные методы микродозиметрии
- •§ 95. Прикладное значение микродозиметрии
- •§ 96. Пути поступления радионуклидов внутрь организма
- •§ 97. Образование и свойства радиоактивных аэрозолей
- •§ 98. ٥С٥бенн٥сти биологического, действия радиоактивных -аэрозолей
- •§ 100. Формирование дозы излучения инкорпорированных радионуклидов
- •§ 101. Кинетика формирования дозы
- •§ 1٠3. Кинетика продуктов, распада радона на фильтре
- •§ 104. Метод скрытой энергии
- •§ 105. Дозовая функция очечного источника ?-частиц
- •§ 106. Теорема обратимости дозы
- •§ 107. Доза от протяженных источников
- •Глава 15
- •§ 108. Общие замечания
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения
- •Элементы метрологии в области ионизирующих излучений и радиоактивности
- •Оптимизация приборной погрешности по экономическому
- •В чем проблема!
- •Два класса дозиметрических величин
- •Переводные коэффициенты
- •Концепция универсальной дозы
- •Представительные фантомно-зависимые величины
- •٥О о 0 0 ٠١0 105 106 107 Энергия, эВ
- •1. Поле ионизирующего излучения
- •2. Доза излучения
- •Глава 3. Физические основы дозиметрии фотонного излучения ٠
- •Г л а в а 8. Фотографический и химический методы дозиметрии фотонно го излучения
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •13. Микродозиметрия
- •Глава 15. Дозиметрия потоков заряженных частиц
- •§ 108. Общие замечания . . ...٠٠٠
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения ,
отношением:
٥
=
-٢J
Za(E)dlnE, (58.15)
где
a(E)—коэффициент
перехода от плотности нейтронного
потока к дозе.
Оценка
по приведенным формулам дает следующие
результаты. Доза нейтронов фермиевского
спектра в диапазоне энергий 0,4 эВ — 0,5
МэВ составляет 43 % дозы быстрых нейтронов
спектра деления в энергетическом
диапазоне 0,5—5 МэВ. Однако до- зовый
вклад нейтронов промежуточных энергий
быстро возрастает с уменьшением
верхней границы энергетического спектра
быстрых нейтронов. Так, для диапазона
энергий быстрых нейтронов 0,5—1 МэВ
дозовый вклад нейтронов фермиевского
спектра составляет 280 %.
Таким
образом, практически важно определять
дозу нейтронов промежуточных энергий,
в то же время именно в этой области
возникают максимальные трудности
дозиметрии.
При
облучении внешним нейтронным потоком
тканевая доза распределяется внутри
биологического объекта неравномерно.
До- зовое распределение зависит от
энергии нейтронов, геометрических
размеров объекта и распределения
элементов в ткани. В результате
многократного рассеяния и накопления
нейтронов низких энергий доза может
достигнуть максимального значения на
некоторой глубине от поверхности
объекта. С изменением энергии нейтронов
положение максимума дозы смещается
для различных энергетических групп
неодинаково. Так, для медленных
нейтронов глубина расположения
максимальной дозы увеличивается с
ростом энергии нейтронов. Это объясняется
тем, что основной вклад в дозу дают
нейтроны, замедляющиеся до тепловых
энергий, и положение максимума дозы
примерно соответствует максимуму
концентрации тепловых нейтронов.
Одновременно увеличивается и
абсолютное значение максимальной дозы.
Так, при облучении нейтронами с энергией
0,1 кэВ глубина максимальной дозы
около 4 см, в то время как для тепловых
нейтронов она равна 0,3 см٢
а
абсолютное значение дозы для нейтронов
с энергией 0,1 кэВ более чем в 2 раза выше,
чем для тепловых нейтронов. В области
промежуточных энергий нейтронов
примерно до 30—40 кэВ положение максимума
дозы ٢почти
не изменяется и находится на глубине
4 см. Дальнейшее повышение энергии
нейтронов заметно повышает роль ядер
отдачи в создании дозы, что приводит
к смещению максимума дозы ближе к
поверхности объекта. При энергии
нейтронов 100— 500 кэВ тканевая доза на
поверхности максимальна. Для быстрых
нейтронов максимальное значение дозы
сохраняется на поверхности объекта
вплоть до энергии 10 МэВ. Дальнейшее по
181§ 59. Энергетическая зависимость тканевой дозы
вышение
энергии нейтронов снова приводит к
смещению положе- НИЯ максимума дозы На
некоторую глубину от поверхности объ-
екта облучения.
В
связи с неравномерностью распределения
дозы по глубине при вычислении или
измерении дозы необходимо точно указы-
вать, к какому месту облучаемого объекта
эта доза относится. Для радиобиологических
целей иногда полезно знать среднюю
тканевую дозу
где
٥^
—доза
на глубине X
биологического объекта, имеющего
толщину й.
При
контроле радиационной обстановки в
целях обеспечения необходимой защиты
следует ориентироваться на максимальные
значения тканевой[ дозы. Зависимость
максимальной тканевой дозы от энергии
нейтронов выводится из кривых
распределения глубинной дозы нейтронов
различных энергий. Наиболее полные
расчеты глубинной дозы первоначально
сделали Снайдер и Ной- фельд. Важные
теоретические и экспериментальные
исследования глубинной нейтронной
дозы выполнили советские ученые Б.
м. Исаев,
м.
и. Шальнов,
п.
А. Ямпольский,
л.
А. Чудов,
Г. Г. Петров, А. м. Коган.
Особенностью
биологического действия нейтронов
является то, что различные виды вторичного
излучения, создающего тка- невую дозу,
имеют различную относительную
биологическую эф- фективность. ]Вклад
в тканевую дозу того или иного вида
ВТО’ ричного излучения изменяе'гся с
изменением энергии нейтронов, и
энергетическая зависимость эквивалентной
и поглощенной доз оказывается различной.
Тканевую дозу нейтронов можно пред-
ставить в виде суммы составляющих,
обусловленных протонами отдачи ٥п,
тяжелыми ядрами отдачи ٥яд,
ионизирующими ча٠
стицами,
возникающими в ядерных реакциях, ٥р
и у-квантами, возникающими при захвате
нейтронов, ٥٦,:
(59.1) .لاه+₽ه+„ه+٠ه=اأه
Чтобы
определить эквивалентную дозу, необходимо
значение каждой[ составляющей в формуле
(59.1) умножить на соответ- ствующий
коэффициент качества:
٥
=
^п٥п؛^яд٥яд+^р٥р+^٥у. (59.2)
Зная
зависимость каждой составляющей в
формуле (59.2) от энергии нейтронов, можно
установить энергетическую зави- симость
эквивалентной дозы. Заметим, что вклад
отдельных ком- понентов в эквивалентную
дозу может существенно отличаться от
вклада тех же компонентов в тканевую
поглощенную дозу. Так, для медленных
нейтронов роль ^-излучения в создании
тканевой дозы значительно выше роли
протонов, возникающих в реакции на
азоте (ه<لاه₽).
Однако коэффициент качества 182