Выражение (20.23) и представляет собой формулу Введенского. Эта формула отличается простотой, однако не следует забывать, что она справедлива только в случае ϕ, θ → 900 , h12h2 << r1. когда ρβ,r > 0,95, Φβ,r >1750 и когда

λr >> h1h2 .

20.7. Учет сферичности земной поверхности

До сих пор мы пользовались предположение о том, что отражающая поверхность плоская. При распространении волн вблизи земной поверхности на достаточно больших расстояниях приходится учитывать сферичность земной поверхности и вносить соответствующую коррекцию в используемые формулы.

Определим вначале максимальное распространение прямой видимости для заданных высот антенн h1 и h2 (рис. 20.14). Треугольники ОСВ и АСВ –

.

Рис. 20.14

прямоугольные, поскольку в точке С луч ОА касается земной поверхности. Будем считать, что высоты приемной и передающей антенн h1, h2 << R3 ( R3 -

радиус земли).

Тогда можно записать: OC = (R3 + h1 )2 −R32 ≈ 2R3h1 , CA = (R3 + h2 )2 −R32 ≈ 2R3h2 .

Таким образом, максимальное расстояние прямой видимости определяется как

282

r0 = OC +CA = 2R ( h1 + h2 ).

Учитывая, что R3 =6370 км, получаем r0 [км]= 3,57( h1 [M ]+ h2 [M ]).

Рассмотрим далее случаи, когда r < r0 . В этих случаях с достаточной

степенью точности можно считать, что отражения происходят от плоской поверхности (в пределах существенной при отражении области поверхность можно считать плоской: рис. 20.15). Если определить приведенные высоты

Рис. 20.15

антенны h1' и h'2 , то можно использовать все полученные ранее формулы, за-

При определении O1C и CA1 обычно рассматриваются два предельных случая.

1. r << r0 ; это случай, приближающийся к плоской задаче (рис. 20.16). Из

Рис. 20.16

геометрической задачи находим

О1С h1 , O1C +CA1 = r СA1 h2

283

Таким образом, в этом случае

Во всех промежуточных случаях перерасчет обычно не производится, а берется среднее значение O1C и CA1 , определяемое по формулам (20.24) и (20.25). Таким образом, за счет использования приведенных высот антенн h1' и h'2 задача сводится к плоской, и все предыдущие результаты могут быть использованы.

20.8. Распространение радиоволн вблизи земной поверхности. Поверхностные волны

Рассмотрим случай, когда излучатель находится непосредственно на земной поверхности, т.е. h1 → 0 . Будем считать, что свойства земной поверх-

ности в данном диапазоне можно считать близкими к проводнику. Если σ → ∞ , то для вертикального вибратора

Таким образом, далее имеет смысл рассматривать только вертикальный вибратор.

284

Как следует из (20.26), поле вибратора из-за идеально проводящей поверхности удваивается в верхней полуплоскости по сравнению со свободным пространством. Структура поля вблизи проводящей поверхности изображена на рис. 20.17. Линии напряженности электрического поля нормальны к идеально проводящей поверхности, линии напряженности магнитного поля строго параллельны этой поверхности. Вектор Умова-Пойнтинга направлен параллельно поверхности непосредственно вблизи ее. Поскольку вектор Е нормален к идеально проводящей поверхности, при плавных ее изгибах (радиус изгиба намного больше длинны волны) волна вблизи проводящей поверхности следует за ее изгибами (рис 20.18). Вектор Умова-Пойнтинга ме-

няет направление и вблизи границы направлен по касательной к ней. Вдали же от границы поле изменяется только из-за изменений фазовых условий в отраженной волне в случае изгиба границы, т.е. изменяются лишь условия интерференции. Поле вдали от границы «не замечает» ее деформации и направление распространения волн изменяется слабо. Таким образом, вблизи границы образуется типично поверхностная волна, амплитуда которой быстро убывает с увеличением расстояния от поверхности. Эта волна следует за изгибами «ведущей» поверхности, как в плавно изогнутом волноводе.

В случае, когда σ конечна, картина качественно изменяется за счет того, что часть энергии поверхностной волны теряется; поля проникают через границу, в толщу земли. Чем ближе волновое сопротивление земли к 377 Ом, тем большая часть энергии тратится на потери в земле. Формально затухание

.

поверхностной волны можно учесть, введя множитель затухания Fs .

.

E m = E0 m Fs

где E0 m - поле поверхностной волны при σ → ∞ .

.

Расчет Fs в общем случае достаточно сложен. Для приближенной его оценки

обычно используется формула Шулейкина-Ван дер Поля

285

ε2 = ε'2 − jε'2' .

Формула Шулейкина-Ван дер Поля применима при условии ε'2' > ε'2 .

При ρ >10 из (20.28) получаем

Как следует из (20.29), закон изменения амплитуды напряженности поля поверхностной волны с расстоянием r соответствует r12 . Напомним, что в свободном пространстве амплитуда напряженности поля излучателя убывает с расстоянием от источника r как 1r ; то же самое относится и к интерферен-

ционному полю вдали от отражающей поверхности. Поскольку зависимость от r вблизи неидеальной отражающей поверхности (θ 900 ) и вдали от нее (т.е. при θ < 900 ) изменяется с изменением r. Характерные изменения в зависимости от ρ(r) представлены на рис.20.19.

.

Рис. 20.19

поверхностная волна оказывается замедленной. Степень замедления зависит от свойств земной поверхности: чем больше ее проводимость и чем, следовательно, меньше потери, тем меньше и замедление и наоборот. Особенно резко изменяется υΦ для данного диапазона длин волн при распространении волн над сушей (малая проводимость) и над морем (большая проводимость). Это различие лежит в основе явления, называемого береговой рефракцией.

286