- •1 Глава 1. Тензоры в декартовых координатах.
- •1 Символ Кронекера и тензор Леви-Чивиты.
- •1.1 Символ кронекера.
- •1.2 Тензор Леви-Чивиты.
- •2 Дифференцирование и интегрирование тензоров.
- •2.1 Дифференциальные операции.
- •2.2 Теорема о дивергенции.
- •3 Приведение симметричного тензора 2-го ранга к каноническому виду.
- •3.1 Симметричные и антисимметричные тензоры.
- •3.2 Главные направления и главные значения тензора.
- •3.3 Приведение тензора к каноническому виду.
- •3.4 Тензорная поверхность.
- •2 Деформация.
- •1 Деформация и принцип ее описания.
- •1.1 Лагранжево и Эйлерово описание движения сплошной среды.
- •1.2 Тензор деформаций.
- •1.3 Ьалая деформация. Тензор Коши.
- •2 Теоретический смысл компонент тензора деформаций.
- •2.1 Изменение длины отрезков при деформации.
- •2.2 Изменение углов при деформации.
- •3 Разложение смещения на деформацию и вращение.
- •3.1 Разложение смещения.
- •3.2 Геометрический смысл компонент тензора
- •3.3 "Элементарные" деформации.
- •4 Относительная деформация в заданном направлении.
- •4.1 Выражение для относительной деформации в заданном направлении.
- •4.2 Иллюстрация тензорной природы
- •5 Главные оси, главные значения инварианты тензора деформаций.
- •5.1 Главные оси и главные значения.
- •5.2 Инварианты тензора деформаций.
- •5.3 Шаровой тензор и девиатор деформаций.
- •5.4 Дополнение. Иллюстрация: приведение тензора к каноническому виду.
- •6 Соотношения Сен-Венана (условия совместимости деформаций.
- •6.1 Зависимости деформаций водной плоскости.
- •6.2 Зависимости компонент деформации в разных плоскостях.
- •6.3 Соотношения Сен-Венена и непрерывность среды.
- •3 Напряжения.
- •1 Тензор напряжений.
- •1.1 Сплошность среды и принцип Коши.
- •1.2 Тензор напряжений.
- •1.3 Физический смысл компонент тензора напряжений.
- •1.4 Симметричность тензора напряжений.
- •2 Равновесие сплошной среды.
- •2.1 Уравнение равновесия.
- •2.2 Уравнение моментов.
- •2.3 Условие равновесия на поверхности тела.
- •2.4 Средние значения тензора напряжений.
- •3 Нормальные и касательные напряжения.
- •3.1 Разложение вектора напряжений.
- •3.2 Нормальные напряжения.
- •0.1 Касательные напряжения.
- •2 Главные направления, главные значения, инварианты тензора напряжений.
- •2.1 Приведение тензора напряжений к каноническому виду.
- •0.1 Максимальные нормальные напряжения.
- •0.2 Шаровой тензор и девиатор напряжений.
- •2 Особенные напряжения.
- •2.1 Максимальные касательные напряжения.
- •2.2 Октаэдрическая площадка.
- •4 Упругость.
- •5 Обобщенный закон Гука.
- •5.2 Обобщенный закон Гука.
- •6 Термодинамика деформирования.
- •6.1 Работа при деформации.
- •6.2 Основные термодинамические соотношения.
- •7 Упругость с точки зрения термодинамики.
- •7.1 Свободная энергия упругой среды.
- •7.2 Свойства упругой свободной энергии.
- •7.3 Обобщенный закон Гука.
- •7.4 Потенциальная энергия упругой деформации.
- •8 Упругость с точки зрения термодинамики
- •9 Закон Гука для однородной и изотропной среды.
- •9.1 Однородность и изотропность.
- •9.2 Закон Гука в однородной изотропной среде.
- •10 Упругие модули
- •10.1 Модуль всестороннего сжатия.
- •11 Упругость с точки зрения термодинамики.
- •11.1 Модуль сдвига.
- •11.2 Модуль Юнга и коэффициент Пуассона.
- •11.3 Соотношения между модулями.
- •12 Деформация с изменением температуры.
- •12.1 Закон Гука.
- •12.2 Изотермические и адиабатические модули.
- •6 Уравнение движения упругой среды.
- •1 Уравнение движения.
- •2 Уравнение движения.
- •3 Уравнения движения упругой среды.
- •3.1 Уравнение движения однородной анизотропной упругой среды.
- •3.2 Уравнения движения однородной изотропной упругой среды.
- •3.3 Закон сохранения энергии при движении сплошной среды.
- •5 Теоремы единственности и взаимности.
- •5.1 Начальные и граничные условия к уравнению движения.
- •5.2 Теорема единственности.
- •5.3 Теорема Бетти(e.Betti).
- •6 Теорема единственности и взаимности.
- •7 Упругие волны.
- •1 Волновые уравнения для однородной изотропной упругой среды.
- •2 Решения волнового уравнения.
- •2.1 Монохроматические волны.
- •2.2 Сферические волны.
- •2.3 Плоские волны.
- •2.4 Плоские монохроматические волны.
- •3 Скорости упругих волн.
- •3.2 Общий принцип отыскания скоростей волн в сплошной среде.
- •4 Поляризация упругих волн.
- •4.1 Поляризация волн
- •4.2 Поляризация волны .
- •4.3 Геометрическая иллюстрация.
- •5 Энергия упругих волн.
- •5.1 Плотность энергии.
- •5.2 Поток энергии. Вектор Умова.
- •6 Отражение и преломление упругих волн.
- •6.1 Граничные условия.
- •6.2 Законотражения и преломления.
- •6.3 Отражение и преломление упругих волн.
- •7 Упругие волны в анизотропной однородной среды.
- •7.1 Уравнение дисперсии.
- •7.2 Свойства упругих волн в анизотропной среде.
- •8 Поверхностные волны.
- •8.1 Неоднородные плоские волны.
- •8.2 Поверхностная волна Релея (Rayleigh, 1885)
- •8.3 Поверхностная волна Лява
9.2 Закон Гука в однородной изотропной среде.
Обозначим через в соответствии с (215) и перепишем закон Гука (203) с учетом симметричности :
(147)
(148)
(149)
(150)
(151)
(152)
В силу однородности и изотропности : и не зависят от ориентации осей координат.
1) Покажем, что главные оси тензора напряжений в рассматриваемой среде совпадают с главными осями деформаций.
Выберем систему координат в виде главных осей тензора деформаций.
Соглано (152):
Нужно показать, что .
Повернем систему координат на относительно оси . В этой новой системе координат справедлив закон Гука, а ее оси совпадают с главными направлениями . Следовательно, в этой системе координат:
( напомним, что в силу изотропности среды ).
Исходя из физического смысла компонент тензора деформаций и напряжений легко сопоставить с и с ( можно также формально воспользоваться формулой (??).
Очевидно, что:
(153)
Подставляя это в выражение для и сравнивая его с выражением для , находим, что:
Отсюда в силу произвольности получаем:
(154)
(155)
(156)
Следовательно, главные оси тензоров деформаций и напряжений совпадают и 9 из 36 модулей равны нулю.
Продолжим рассмотрение вопроса в главных осях.
2)
Повернем систему координат вокруг оси на .
но:
(157)
Следовательно:
Или:
Откуда:
(158)
Перепишем с учетом этого:
Аналогично:
Заметим, что из симметричности следует, что .
3) Покажем, что .
(159)
(160)
Но:
(161)
(162)
(163)
(164)
(165)
т.е. . Аналогично, можно показать, что .
Введем обозначения:
(166)
В этих обозначениях в главных осях закон Гука для однородной и изотропной имеет вид:
(167)
(168)
(169)
Тензор модулей упругости в этом случае содержит только два независимых отличных от нуля модуля, обозначенных нами как и . Эти модули называются параметрами Ламэ.
Длятого, чтобы перейти теперь к закону Гука в произвольной системе координат нужно воспользоваться соответствующими формулами преобразования компонент тензоров деформаций и напряжений: выразить главные напряжения , , через , главные деформации --- через , подставить эти выражения в полученные выше соотношения и провести преобразования. В результате получится выражение:
(170)
где .
(170) представляет собой закон Гука в однородной и изотропной среде в произвольной системе координат.
Подставляя (170) в (216) получим выражение для свободной упругой энергии в однородной и изотропной среде:
(171)
Замечание 1. В 1828г. Пуассон, выводя определяющие соотношения для однородной и изотропной упругой среды из представлений о центральном взаимодействии молекул, получим выражение, аналогичное закону Гука, но только с единственным модулем упругости. Его соотношения отвечают выражению (170), если в нем положить .
Наличие только одного модуля упругости явилось следствием ошибочности представлений Пуассона о строении твердых тел. Однако феноменологически для многих тел его результат в грубом приближении справедлив: для многих реальных тел, особенно для горных пород, параметр, параметры Ламэ и достаточно близки друг к другу. Допущение о том, что для рассматриваемой среды в настоящее время носит название гипотезы Пуассона.
Замечание 2. Сопоставляя (170) с (152) легко видеть, что:
Этот же результат можно получить другим путем. Однородность и изотропность среды означают, что тензор модулей упругости постоянен в пространстве и состоит из инвариантов. Мы знаем, что такими свойствами обладают тензоры 2-го ранга с тремя одинаковымим значениями, т.е. тензоры вида .
Воспользуемся этими свойствами и сконструируем тензор из таких тензоров 2-го ранга:
Из симметричности следует, что (т.к. . Обозначим и придем к
что совпадает с полученным выражением для .
Замечание 3. В однородной анизотропной среде закон Гука имеет вид (203), где , но не являются инвариантами. В общем случае в однородной анизотропной среде тензор содержит 21 независимую константу.
Резюме section4. 1. В однородной и изотропной среде ее упругие свойства одинаковы с во всех точках и по всем направлениям. Это означает, что компоненты тензора модулей упругости постоянны в пространстве и инвариантны к повороту системы координат.
2. В однородной и изотропной среде сущесьвует только 2 независимых ненулевых модулей упругости, которые называются параметрами ЛАМЭ.
3. Закон Гука в однородной изотропной среде имеет вид (170).