- •Санкт-петербургский государственный университет физический факультет
- •С.В.Карпов фононы в кристаллах и гетероструктурах
- •Санкт-Петербургский государственный университет
- •Фононы в кристаллах и гетероструктурах
- •1. Симметрия кристаллов
- •1.1. Кристаллическая решетка
- •1.2. Элементы симметрии кристалла
- •Типы плоскостей скольжения
- •1.3. Сингонии и кристаллические классы
- •Кристаллические системы – сингонии
- •1 Тип решетки Браве
- •1 Тип кристаллического класса
- •1 Тип выбора частичной трансляции r для каждой операции группы r
- •Распределение кристаллических классов по сингониям
- •1.4. Классификация возбуждений в кристаллах
- •Неприводимые представления группы трансляций
- •1.5. Классификация возбуждений для фактор-группы
- •2. Ристаллический периодический потенциал
- •2.1. Общая модель твердого тела. Гамильтониан
- •2.2. Адиабатическое приближение
- •3. Зонные состояния периодических систем
- •3.1. Линейная моноатомная цепочка
- •Постановка решения в виде функции Блоха
- •3.2. Дисперсионные соотношения (закон дисперсии)
- •Двухпроводная электрическая линия
- •2. Акустические колебания в системе резонаторов
- •3. Связанные маятники
- •Электромагнитные волны в атмосфере
- •5. Многоатомная линейная цепочка
- •Однородный упругий стержень и стержень с периодической плотностью
- •Волны де-Бройля
- •3.3. Уравнение Матье и зонная структура
- •3.4. Фазовая и групповая скорость волн в диспергирующей среде
- •4. Фононы в идеальных кристаллах
- •4.1. Линейная двухатомная цепочка
- •4.2. Колебания трехмерной решетки
- •4.3. Обратная решетка и зона Бриллюэна
- •4.4. Ход ветвей колебаний в зоне
- •4.5. Расчеты колебаний кристаллов
- •Как известно, коэффициенты Lkl являются элементами матрицы, для которой выполнено:
- •4.6. Функция распределения плотности частот
- •Особенности функции g(), обусловленные различными критическими точками
- •5. Полярные колебания в кристаллах
- •5.1. Продольные и поперечные акустические колебания
- •Поэтому:
- •5.2. Поперечные и продольные оптические колебания
- •5.3. Соотношения Лиддейна-Сакса-Теллера
- •Отсюда следует, что
- •5.4. Реальные состояния. Эффект "запаздывания". Поляритон
- •Первые два уравнения, как известно, дают
- •6. Квантовомеханическое представление колебаний
- •6.1. Нормальные колебания.
- •6.2. Фононы
- •6.3. Гармонический осциллятор
- •Решение стационарного уравнения Шредингера
- •6.4. Операторы рождения и уничтожения фононов
- •6.5. Ангармонический осциллятор и кристалл
- •6.6. Фонон-фононные взаимодействия
- •7.1. Низкоразмерные 3d, 2d, 1d, 0d системы
- •7.2. Фононы в объемных и ограниченных структурах
- •7.3. Размерно-ограниченные кристаллические среды.
- •7.4. Приближение упругого континуума.
- •7.5. Рамановское рассеяние на сложенных акустических фононах (folding phonons)
- •7.6. Приближение механического континуума.
- •7.7. Рамановское рассеяние на квантованных оптических фононах
- •7.8. Приближение диэлектрического континуума
- •7.9. Рамановское рассеяние на интерфейсных модах
- •8.1. Модель упругого континуума. Лэмбовская мода
- •8.2. Модель механического континуума
- •8.3. Модель диэлектрического континуума
- •8.4. Расчеты колебательных спектров нанокристаллов
- •Оглавление
- •I. Симметрия и структура кристаллов
- •II. Кристаллический периодический потенциал
- •III. Зонные состояния периодических систем
Типы плоскостей скольжения
Типы плоскостей |
Частичные трансляции |
m |
Чистая зеркальная плоскость |
a |
a/2 |
B |
b/2 |
c |
c/2 |
n |
(a+b)/2,(a+c)/2,(b+c)/2 |
d |
(a+b)/4,(a+c)/4,(b+c)/4 |
Б. Винтовая ось. Пусть R=Cnz, а R – частичная трансляция вдоль оси поворота (другой трансляции быть не может). Можно показать, что
,
а единственная компонента трансляции вдоль оси z должна иметь вид R=(0,0,R). Поэтому
Величина n3 может принимать значения меньше n. Например, для n=6 n3=1,2,3,4,5 и вектора частичных трансляций R для C6 могут быть 1*а3/6, 2*а3/6, 3*а3/6, 4*а3/6, 5*а3/6. Обозначения этих винтовых осей соответственно 61, 62, 63, 64 и 65 .
Аналогичные результаты получаются и для осей C2, C3 и C4:
C2: 21
C3: 31 , 32
C4: 41 , 42 , 43
C6: 61 , 62 , 63 , 64 , 65
1.3. Сингонии и кристаллические классы
Проблема классификации кристаллических сред по симметрии состоит в том, чтобы найти такие группы {(R,t)}, в которых бы содержались указанные выше операции и которые были бы совместимы с пространственной периодичностью. Число таких групп 230. Из них 73 группы не содержат частичных трансляций; они называются симморфными.
Точечной группой решетки (голоэдрической группой) называют совокупность операций (R,0) первого и второго рода, совмещающих решетку саму с собой. Очевидным элементом такой группы является центр инверсии (поскольку всегда существуют вектора трансляций tn и –tn). Далее, если точечная группа решетки имеет ось симметрии C2,то всегда имеется плоскость симметрии, перпендикулярная этой оси, т.е. существует группа C2h; если имеется ось Cn (n=3,4,6), то точечная группа решетки содержит группу Cnv. Таким образом, для выяснения голоэдрических групп нужно составить список точечных групп, которые имеют:
а) центр инверсии I;
b) оси порядка 2,3,4 и 6 – C2, C3, C4, C6;
c) плоскости отражения h для C2 и v для C3, C4, C6.
Этим условиям удовлетворяют 7 точечных групп, называемых кристаллическими системами (сингониями). См табл.2.
Таблица 2.
Кристаллические системы – сингонии
обозначение Шенфлиса |
обозначение междуна-родное |
Название кристаллической системы (сингония) |
Решетки Браве |
S2=Ci |
1 |
триклинная |
P |
C2h |
2/m |
моноклинная |
P, C |
D2h |
mmm |
орторомбическая |
P, C, F ,I |
D3d |
3/m |
ромбоэдрическая (тригональная) |
P |
D4h |
4/mmm |
тетрагональная |
P, C |
D6h |
6/mmm |
гексагональная |
P |
Oh |
m3m |
кубическая |
P, F, I |
В каждой из семи кристаллических систем (точечных групп решетки) находится определенное число типов решеток, которые могут быть простыми (P), базоцентрированными (C), гранецентрированными (F), и объемоцентрированными (I). Поэтому полное количество решеток может быть равно 14 (решетки Браве). Вид элементарной ячейки и возможные типы решеток Браве перечислены ниже.
1. ТРИКЛИННАЯ – Ci. На углы и длины элементарных векторов трансляции не наложено никаких ограничений (из–за отсутствия элементов симметрии, кроме Ci). Решетка примитивная – P; 90о и аbc.
2. МОНОКЛИННАЯ – C2h. Есть C2 и плоскость, перпендикулярная оси C2. Таким образом, одна их трансляций может быть выбрана перпендикулярно двум другим. Поэтому 90о, =90о и аbc. Нетрудно видеть, однако, что ячейка этого типа может быть не только примитивной, т.е. атомы могут быть расположены не только в ее вершинах. Элементарная ячейка может быть примитивная – P и базоцентрированная – C. (Элементарной ячейкой называют ячейку, обладающую симметрией решетки и имеющую наименьший объем).
3. ОРТОРОМБИЧЕСКАЯ – D2h. Все три элементарных вектора трансляции могут быть выбраны в соответствии с требованиями симметрии, т.е. вдоль ортогональных осей C2 группы D2h. ===90о и аbc. Любая грань в элементарной ячейке в этой сингонии может иметь дополнительный узел. Поэтому ячейка может быть примитивной – P, базоцентрированной – C, объемоцентрированной – I, и гранецентрированной – F.
4. ТРИГОНАЛЬНАЯ – D3d. ==90о и а=b=c. Ячейка – P.
5. ТЕТРАГОНАЛЬНАЯ – D4h. ===90о и а=bc. Ячейка P и I.
6. ГЕКСАГОНАЛЬНАЯ – D6h. ==90о; =120о и а=bc. Ячейка P.
7. КУБИЧЕСКАЯ – Oh. ===90о и а=b=c. Ячейка P, I, F.
ФАКТОР–ГРУППА
Если H – инвариантная подгруппа G, то все элементы G можно получить так: G=H+X2H+X3H+....+XgH. Каждое слагаемое в этой сумме можно рассматривать как элемент новой группы, называемой фактор–группой; обозначается она как G/H. Элементами фактор–группы являются смежные (правые или левые) классы по H: H, X2H, X3H ....XgH. Произведение двух смежных классов также смежный класс:
(XiH)(XjH)=Xi(HXj)H=XiXj(HH)=XiXjH=XqH
Единичный элемент – H: H(XiH)=(HXi)H=XiHH=XiH.
Поскольку подгруппа трансляций T – инвариантная подгруппа пространственной группы G, для описания симметрии кристалла можно ввести понятие фактор–группы G/T :
G=T+(R2,R2)T+(R3,R3)T+(R4,R4)T+..+(Rg,Rg)T
Так как величины трансляций Ri весьма малы по сравнению с величинами, рассматриваемыми при изучении макроскопических свойств, все дело происходит так, как будто все элементы симметрии пересекаются в одной точке. Тогда операции симметрии E, R2, R3,....Rg образуют конечную группу, изоморфную фактор–группе, поскольку правила умножения элементов той и другой группы идентичны. Таким образом, фактор–группа изоморфна одной из точечных групп, совместимой с пространственной периодичностью кристалла. Такие точечные группы называются кристаллическим классом. Их существует всего 32. Они перечислены в таблице 3, которая получена простым перечислением возможных для кристалла точечных групп. В первой колонке таблицы дан общий вид возможных точечных групп, допустимых для периодической пространственной решетки, а во втором столбце перечислены возможные точечные группы.
Требования инвариантности решетки при поворотах и отражениях R накладывает ограничения на вектора элементарных трансляций a, b, c и углы , , . Возможно, как было установлено, только 7 кристаллических систем (сингоний) или 14 решеток Браве. Они также указаны в самой правой колонке таблицы. Кристаллическую структуру можно получить, если с каждой точкой решетки Браве связать группу атомов, называемую базисом. Если базис состоит только из одного атома (например, в узле решетки), то кристаллическая структура будет обладать высшей точечной группой симметрии, возможной для решетки (ибо атом предполагается сферически симметричным). Такие точечные группы – голоэдрические группы.
Распределение кристаллических классов по сингониям дано в таблице 4. В каждой сингонии указано количество симморфных групп, т.е. число пространственных групп, в которых присутствуют только операции баз частичных трансляций (чистые повороты и зеркальные отражения).
Таблица 3.
Возможные кристаллические классы, изоморфные фактор–группе
|
Кристаллический класс |
Число групп |
Cn |
C1, C2, C3, C4, C6 |
5 групп |
Dn |
D2, D3, D4, D6 |
4 группы |
T |
T |
1 группа |
O |
O |
1 группа |
Cnh |
C1ħ=Cs , C2h , C3ħ , C4h , C6h |
5 групп |
Cnv |
C2v , C3v , C4v , C6v |
4 группы |
Dnh |
D2h , D3h , D4h , D |
4 группы |
Dnd |
D2h,, D3ħ |
2 группы |
Sn |
S2=Ci , S4, S6=C3i |
3 группы |
Th |
Th |
1 группа |
Td |
Td |
1 группа |
Oh |
Oh |
1 группа |
всего 32 группы |
Если базис состоит не из одной молекулы и не обладает никакой симметрией, то можно ожидать, что кристалл будет принадлежать к триклинной сингонии и решетка относится к классу C1, а пространственная группа является самой простой – примитивная решетка P и отсутствие элементов симметрии – такая пространственная группа обозначается C11–P1. Если базис имеет центр инверсии, т.е. симметрию Ci , то структура будет относиться к триклинной сингонии, но кристаллический класс будет иметь центр инверсии (см. рис 3). Таким образом, кристаллический класс будет Ci, а пространственная группа Ci1-P1. Итак, пространственная группа получается последовательным выбором одной кристаллической системы (сингонии), одного типа решетки Браве, одного типа кристаллического класса и одного типа частичных трансляций R для каждого элемента симметрии. Итак,
Кристаллическая система – сингония – (7 типов)