- •Санкт-петербургский государственный университет физический факультет
- •С.В.Карпов фононы в кристаллах и гетероструктурах
- •Санкт-Петербургский государственный университет
- •Фононы в кристаллах и гетероструктурах
- •1. Симметрия кристаллов
- •1.1. Кристаллическая решетка
- •1.2. Элементы симметрии кристалла
- •Типы плоскостей скольжения
- •1.3. Сингонии и кристаллические классы
- •Кристаллические системы – сингонии
- •1 Тип решетки Браве
- •1 Тип кристаллического класса
- •1 Тип выбора частичной трансляции r для каждой операции группы r
- •Распределение кристаллических классов по сингониям
- •1.4. Классификация возбуждений в кристаллах
- •Неприводимые представления группы трансляций
- •1.5. Классификация возбуждений для фактор-группы
- •2. Ристаллический периодический потенциал
- •2.1. Общая модель твердого тела. Гамильтониан
- •2.2. Адиабатическое приближение
- •3. Зонные состояния периодических систем
- •3.1. Линейная моноатомная цепочка
- •Постановка решения в виде функции Блоха
- •3.2. Дисперсионные соотношения (закон дисперсии)
- •Двухпроводная электрическая линия
- •2. Акустические колебания в системе резонаторов
- •3. Связанные маятники
- •Электромагнитные волны в атмосфере
- •5. Многоатомная линейная цепочка
- •Однородный упругий стержень и стержень с периодической плотностью
- •Волны де-Бройля
- •3.3. Уравнение Матье и зонная структура
- •3.4. Фазовая и групповая скорость волн в диспергирующей среде
- •4. Фононы в идеальных кристаллах
- •4.1. Линейная двухатомная цепочка
- •4.2. Колебания трехмерной решетки
- •4.3. Обратная решетка и зона Бриллюэна
- •4.4. Ход ветвей колебаний в зоне
- •4.5. Расчеты колебаний кристаллов
- •Как известно, коэффициенты Lkl являются элементами матрицы, для которой выполнено:
- •4.6. Функция распределения плотности частот
- •Особенности функции g(), обусловленные различными критическими точками
- •5. Полярные колебания в кристаллах
- •5.1. Продольные и поперечные акустические колебания
- •Поэтому:
- •5.2. Поперечные и продольные оптические колебания
- •5.3. Соотношения Лиддейна-Сакса-Теллера
- •Отсюда следует, что
- •5.4. Реальные состояния. Эффект "запаздывания". Поляритон
- •Первые два уравнения, как известно, дают
- •6. Квантовомеханическое представление колебаний
- •6.1. Нормальные колебания.
- •6.2. Фононы
- •6.3. Гармонический осциллятор
- •Решение стационарного уравнения Шредингера
- •6.4. Операторы рождения и уничтожения фононов
- •6.5. Ангармонический осциллятор и кристалл
- •6.6. Фонон-фононные взаимодействия
- •7.1. Низкоразмерные 3d, 2d, 1d, 0d системы
- •7.2. Фононы в объемных и ограниченных структурах
- •7.3. Размерно-ограниченные кристаллические среды.
- •7.4. Приближение упругого континуума.
- •7.5. Рамановское рассеяние на сложенных акустических фононах (folding phonons)
- •7.6. Приближение механического континуума.
- •7.7. Рамановское рассеяние на квантованных оптических фононах
- •7.8. Приближение диэлектрического континуума
- •7.9. Рамановское рассеяние на интерфейсных модах
- •8.1. Модель упругого континуума. Лэмбовская мода
- •8.2. Модель механического континуума
- •8.3. Модель диэлектрического континуума
- •8.4. Расчеты колебательных спектров нанокристаллов
- •Оглавление
- •I. Симметрия и структура кристаллов
- •II. Кристаллический периодический потенциал
- •III. Зонные состояния периодических систем
3.2. Дисперсионные соотношения (закон дисперсии)
Дисперсионное соотношение, связывающее частоту и волновой вектор k нормальной моды колебания одномерной моноатомной цепочки,
представляет собой важное соотношение, встречающееся в ряде физических задач. Сразу отметим, что волны, удовлетворяющие линейной связи между частотой и волновым вектором, т.е. удовлетворяющие соотношению /k=const, называются недиспергирующими волнами. Среда, в которой распространяются такие волны, называются также недиспергирующей. Если отношение /k зависит от длины волны (а значит и oт частоты), волны называются диспергирующими. В этом случае график функции =(k) нелинеен.
Двухпроводная электрическая линия
Примером системы с дисперсионной зависимостью, аналогичной дисперсионной зависимости цепочки связанных упругими силами масс, является цепочка из связанных контуров, состоящая из емкостей C и индуктивностей L (рис. 12).
Рис. 12. Двухпроводная электрическая линия: а) эквивалентная электрическая схема; б) уравнение токов в каждом из контуров; система этих N дифференциальных уравнений для N контуров полностью идентична системе уравнений, описывающих одноатомную цепочку, и проводит к аналогичной дисперсионной зависимости (k), в) дисперсионная зависимость (k), показывающая, что такая электрическая линия является фильтром низких частот с максимальной частотой пропускания 2max=4C–1/L.
Уравнения Кирхгоффа, описывающие круговые токи в каждом контуре и показывающие, что сумма падений напряжений на элементах контура равна ЭДС источника в замкнутом контуре, выглядят следующим образом:
.
Здесь учтено, что величина тока через конденсаторы представляет собой разницу между токами в n-м контуре и предыдущем n–1 или последующим n+1 контурах, а полное падение напряжений на элементах контура равно нулю, поскольку в цепи нет источников ЭДС. Дифференцирую это выражение, можно получить систему N дифференциальных уравнений второго порядка, описывающих токи в электрической цепи:
.
Это система уравнений полностью аналогична системе механической линейной цепочки с массами m. Дисперсионное соотношение поэтому имеет такой же вид, как и у одномерной одноатомной цепочки, если произвести замену величины /m на C–1/L:
.
2. Акустические колебания в системе резонаторов
Акустический аналог системы, обладающей дисперсией, можно представить себе следующим образом. Пусть имеется бесконечный ряд одинаковых акустических резонаторов объемом V, соединенных трубками объемом u. Пусть ρ – плотность газа, находящегося в системе, а pn – давление газа в n-ом резонаторе. Уравнение движения массы m газа в соединительных трубках можно получить, предполагая, что в каждый момент времени газ в резонаторах находится в состоянии равновесия. Эти условия позволяют написать, как меняется масса газа в каждой n-ой соединительной трубке:
.
Здесь vn и vn–1 – скорости массы газа, заключенного в трубке, соединяющей n-й резонатор с (n–1)-м и с (n+1)-м резонаторами, а S – сечение соединительной трубки. Ясно, что имеется бесконечное число дифференциальных уравнений, описывающих такую акустическую систему. Изменение количества газа, содержащегося в n-м резонаторе, за время dt равно:
ρ(vn–vn–1)Sdt .
Если через χ обозначить сжимаемость газа, то
,
где dpn – изменение давления в n-м резонаторе. Используя это соотношение для исключения скорости из системы дифференциальных уравнений можно получить систему дифференциальных уравнений второго порядка, полностью аналогичных уравнениям, описывающим колебания масс, связанных упругими силами:
.
Если искать решения этой системы уравнений в виде бегущих волн pn=Aexp[i(ωt–kdn)], где d – период расположения резонаторов в системе, то легко получить дисперсионные соотношения для данной задачи, т.е. найти соотношение, определяющее зависимость частоты ω от волнового числа k:
.
Это соотношение полностью аналогично дисперсионному соотношению для колебаний вязанных упругими силами масс. Отсюда следует наличие максимальной частоты распространения упругой звуковой волны в системе резонаторов. Таким образом, рассмотренная система представляет собой акустический фильтр низких частот.