- •Курс лекций по статике и кинематике
- •Раздел 1 Статика
- •Основные понятия и аксиомы статики
- •Аксиомы статики
- •5. Аксиома равенства действия и противодействия. Всякому действию соответствует равное и противоположно направленное противодействие.
- •2 Связи и их Реакции
- •3 СистемЫ сил
- •Лекция 2 система сходящихся сил
- •1 Проекции силы на ось и на плоскость
- •Равнодействующая сходящейся системы сил
- •3 Условия равновесия сходящейся системы сил Векторная форма
- •Аналитическая форма
- •Теорема о трех непараллельных силах
- •Лекция 3 теория пар сил
- •1 Момент силы относительно точки и оси
- •Момент силы относительно точки
- •Момент силы относительно оси
- •Аналитическое выражение моментов силы относительно координатных осей
- •2 Пара сил и ее свойства
- •3 Сложение пар сил и Условия равновесия пар сил
- •Условие равновесия
- •Условия равновесия пар
- •2 Приведение произвольной системы сил к заданному центру
- •3 Условия и уравнения равновесия произвольной системы сил Частные случаи приведения системы сил
- •Приведение системы сил к динаме (динамическому винту)
- •Теорема Вариньона о моменте равнодействующей
- •Уравнения равновесия произвольной пространственной системы сил
- •Равновесие пространственной системы параллельных сил
- •Равновесие произвольной плоской системы сил
- •Равновесие плоской системы параллельных сил
- •Лекция 5 фермы и составные конструкции
- •Классификация ферм
- •Способ вырезания узлов
- •3 Способ сечений (Риттера)
- •Определение реакций опор составных конструкций
- •Лекция 6 Трение
- •1 Трение покоя (сцепления)
- •Экспериментально установлено, что
- •2 Трение качения
- •3 Устойчивость при опрокидывании
- •Лекция 7 центр тяжести
- •1. Центр параллельных сил
- •2 Центр тяжести твердого тела
- •3 Методы определения центров тяжести
- •4 Центры тяжести простейших тел
- •5 Статические моменты и центр тяжести
- •6 Вспомогательные теоремы для определения положения центра тяжести
- •Раздел 2 Кинематика Лекция 8 кинематика точки
- •1 Предмет и задачи кинематики
- •2 Способы задания движения точки Векторный способ задания движения точки
- •Естественный способ задания движения точки
- •3 Скорость и ускорение точки при векторном спосоБе задания движения точки Определение скорости точки
- •Определение ускорения точки
- •4 Скорость и ускорение точки при координатном способе задания движения Определение скорости точки
- •Определение ускорения точки
- •2 Скорость и ускорение точки Скорость точки
- •Ускорение точки
- •4 Классификация движений точки
- •Равномерное и равнопеременное движение точки Равномерное движение точки
- •Равнопеременное движение точки
- •Лекция 10 простейшие движения твердого тела
- •1 Поступательное движение твердого тела
- •2 Вращательное движение твердого тела
- •3 Скорость и ускорение точек, вращающегося тела
- •4 Передаточные механизмы
- •Лекция 11 плоское движение твердого тела
- •Уравнения плоского движения твердого тела
- •2 Скорости точек тела при его плоском движении
- •3 Ускорение точек тела при его плоском движении
- •На этом основании
- •Лекция 12 мгновенный центр скоростей и ускорений
- •1 Мгновенный центр скоростей
- •2 Частные случаи определения мгновенного центра скоростей
- •3 Мгновенный центр ускорений
- •Угловая скорость вращения колеса
- •Действительно, имеем
- •2 Скорость точки при сложном движении
- •Таким образом
- •3 Ускорение точки при сложном движении
- •4 Ускорение кориолисово
- •Для тел, движущихся по поверхности Земли, ее вращение вокруг оси является переносным движением.
Лекция 3 теория пар сил
1 Момент силы относительно точки и оси
Момент силы относительно точки
(Векторный момент) момент силы относительно точки О изображается вектором , приложенным в этой точке и направленным перпендикулярно плоскости, содержащей силу и точку, в такую сторону, чтобы, смотря навстречу этому вектору, видеть силу стремящейся вращать эту плоскость в сторону, обратную вращению часовой стрелки (рис. 3.1).
Модуль этого вектора равен произведению модуля силы Р на ее плечо d относительно точки О:
.
Плечо d является кратчайшим расстоянием от этой точки до линии действия силы (длиной перпендикуляра, опущенного из точки на линию действия силы).
Модуль момента силы относительно точки может быть выражен удвоенной площадью треугольника АОВ:
.
Момент силы относительно точки равен нулю в том случае, если линия действия силы проходит через эту точку, т. е. d = 0. Если из точки О в точку приложения силы А провести радиус-вектор , то вектор момента силы можно выразить следующим векторным произведением:
.
Рис. 3.1 Рис. 3.2
(Алгебраическим моментом) моментом силы относительно некоторой точки О на плоскости называется алгебраическая величина, равная произведению модуля силы на ее плечо d относительно этой точки (рис. 3.4):
. (3.1)
Рис. 3.4 Рис. 3.5
Момент силы относительно точки считается положительным, если сила стремится повернуть плоскость чертежа вокруг точки О в сторону, противоположную вращению часовой стрелки, и отрицательным, если в сторону вращения часовой стрелки.
Момент силы относительно оси
Положим, что к твердому телу в точке А приложена сила . Чтобы вычислить момент этой силы относительно оси z, следует проецировать силу на плоскость 1, перпендикулярную оси z, а затем вычислить момент ее проекции на эту плоскость относительно точки О пересечения оси z с плоскостью 1, приписав этому моменту знак плюс или минус (рис. 3.6). Таким образом, моментом силы относительно оси z называется взятое со знаком плюс или минус произведение модуля проекции силы на плоскость, перпендикулярную оси, на ее плечо относительно точки О пересечения оси с плоскостью.
Рис. 3.6
Момент силы относительно оси считается положительный если смотря навстречу оси z, можно видеть проекцию стремящейся вращать плоскость I вокруг оси z в сторону, противоположную вращению часовой стрелки.
. (3.2)
Момент силы относительно оси изображается отрезком, отложенным по оси z от точки О в положительном направлении, если , и в отрицательном - если .
Значение момента силы относительно оси может быть также выражено удвоенной площадью треугольника: Мz = ±2ΔA1OB1.
Момент силы относительно оси равен нулю в двух случаях:
1) если P1= 0, т. е. линия действия силы параллельна оси;
2) если d1 = 0, т. е. линия действия силы пересекает ось.
Отсюда следует: если сила и ось лежат в одной плоскости, то момент силы относительно этой оси равен нулю.