- •Курс лекций по статике и кинематике
- •Раздел 1 Статика
- •Основные понятия и аксиомы статики
- •Аксиомы статики
- •5. Аксиома равенства действия и противодействия. Всякому действию соответствует равное и противоположно направленное противодействие.
- •2 Связи и их Реакции
- •3 СистемЫ сил
- •Лекция 2 система сходящихся сил
- •1 Проекции силы на ось и на плоскость
- •Равнодействующая сходящейся системы сил
- •3 Условия равновесия сходящейся системы сил Векторная форма
- •Аналитическая форма
- •Теорема о трех непараллельных силах
- •Лекция 3 теория пар сил
- •1 Момент силы относительно точки и оси
- •Момент силы относительно точки
- •Момент силы относительно оси
- •Аналитическое выражение моментов силы относительно координатных осей
- •2 Пара сил и ее свойства
- •3 Сложение пар сил и Условия равновесия пар сил
- •Условие равновесия
- •Условия равновесия пар
- •2 Приведение произвольной системы сил к заданному центру
- •3 Условия и уравнения равновесия произвольной системы сил Частные случаи приведения системы сил
- •Приведение системы сил к динаме (динамическому винту)
- •Теорема Вариньона о моменте равнодействующей
- •Уравнения равновесия произвольной пространственной системы сил
- •Равновесие пространственной системы параллельных сил
- •Равновесие произвольной плоской системы сил
- •Равновесие плоской системы параллельных сил
- •Лекция 5 фермы и составные конструкции
- •Классификация ферм
- •Способ вырезания узлов
- •3 Способ сечений (Риттера)
- •Определение реакций опор составных конструкций
- •Лекция 6 Трение
- •1 Трение покоя (сцепления)
- •Экспериментально установлено, что
- •2 Трение качения
- •3 Устойчивость при опрокидывании
- •Лекция 7 центр тяжести
- •1. Центр параллельных сил
- •2 Центр тяжести твердого тела
- •3 Методы определения центров тяжести
- •4 Центры тяжести простейших тел
- •5 Статические моменты и центр тяжести
- •6 Вспомогательные теоремы для определения положения центра тяжести
- •Раздел 2 Кинематика Лекция 8 кинематика точки
- •1 Предмет и задачи кинематики
- •2 Способы задания движения точки Векторный способ задания движения точки
- •Естественный способ задания движения точки
- •3 Скорость и ускорение точки при векторном спосоБе задания движения точки Определение скорости точки
- •Определение ускорения точки
- •4 Скорость и ускорение точки при координатном способе задания движения Определение скорости точки
- •Определение ускорения точки
- •2 Скорость и ускорение точки Скорость точки
- •Ускорение точки
- •4 Классификация движений точки
- •Равномерное и равнопеременное движение точки Равномерное движение точки
- •Равнопеременное движение точки
- •Лекция 10 простейшие движения твердого тела
- •1 Поступательное движение твердого тела
- •2 Вращательное движение твердого тела
- •3 Скорость и ускорение точек, вращающегося тела
- •4 Передаточные механизмы
- •Лекция 11 плоское движение твердого тела
- •Уравнения плоского движения твердого тела
- •2 Скорости точек тела при его плоском движении
- •3 Ускорение точек тела при его плоском движении
- •На этом основании
- •Лекция 12 мгновенный центр скоростей и ускорений
- •1 Мгновенный центр скоростей
- •2 Частные случаи определения мгновенного центра скоростей
- •3 Мгновенный центр ускорений
- •Угловая скорость вращения колеса
- •Действительно, имеем
- •2 Скорость точки при сложном движении
- •Таким образом
- •3 Ускорение точки при сложном движении
- •4 Ускорение кориолисово
- •Для тел, движущихся по поверхности Земли, ее вращение вокруг оси является переносным движением.
3 Мгновенный центр ускорений
Мгновенный центр ускорений (МЦУ) — это точка в плоскости движения плоской фигуры, ускорение которой равно нулю.
Для построения МЦУ при известном ускорении точки А плоской фигуры , которую примем за полюс, угловой скорости и угловом ускорении необходимо (рис. 12.8):
Рис. 12.8
1. Определить угол по формуле: .
2. Повернуть вектор ускорения полюса на угол , в направлении углового ускорения.
3. Отложить отрезок AQ :
, .
по направлению повернутого вектора ускорения .
С помощью МЦУ можно найти ускорение любой точки. Найдем величину ускорения точки В по зависимости:
.
От отрезка BQ под углом откладываем в направлении, противоположном угловому ускорению, вектор ускорения точки В (рис. 12.8). МЦУ и МЦС в общем случае — разные точки.
Таким образом, модули ускорений точек плоской фигуры в каждый момент времени пропорциональны расстояниям от этих точек до мгновенного центра ускорений, а векторы ускорений составляют с отрезками, соединяющими эти точки с мгновенным центром ускорений, один и тот же угол .
Eсли мгновенный центр ускорений принять за полюс, то ускорение любой точки плоской фигуры в данный момент определится как ускорение этой точки во вращательном движении фигуры вокруг мгновенного центра ускорений (рис. 12.9).
Действительно, приняв за полюс мгновенный центр ускорений Q (рис. 12.9), получим
Так как
то
Аналогично,
Рис. 12.9
Из этих соотношений получаем
(12.4)
Поэтому
.
Пример 2. Колесо радиуса R = 0,5 м катится без скольжения равнозамедленно по прямолинейному горизонтальному рельсу. Скорость центра колеса = 0,5 м/с. Ускорение центра . Найти ускорение точки А с помощью МЦУ и по теореме об ускорениях точек плоской фигуры (рис. 12.10).
Решение. Находим угловые скорость и ускорение колеса:
,
.
Рис. 12.10
Угловая скорость направлена по часовой стрелке, так как вектор скорости относительно МЦС поворачивается по часовой стрелке. Угловое ускорение направлено противоположно в соответствии с направлением вектора ускорения центра колеса .
I способ. Определим угол
.
Повернем на угол 45° по направлению углового ускорения. Определим расстояние от точки С до МЦУ (рис. 12.10):
.
Находим расстояние точки А до МЦУ из :
м.
В точке А от отрезка AQ отложим вектор ускорения точки А в направлении, противоположном угловому ускорению. Величина ускорения точки А равна:
.
II способ. Применим формулу, приняв за полюс точку С:
. (12.5)
Находим , :
,
и направлен в соответствии с угловым ускорением (рис. 12.11):
Вектор направлен от точки А к полюсу С (рис. 12.11).
Рис. 12.11
Проецируем выражение (12.5) на выбранные оси координат:
,
,
.
Ответ. =1,12 м/с2.
Различные случаи определения положения мгновенного центра ускорений. Все задачи на определение положения мгновенного центра ускорений плоской фигуры можно свести к трем указанным ниже основным случаям, каждому из которых, очевидно, соответствует ряд частных случаев, зависящих от характера движения плоской фигуры.
С л у ч а й I. По условию задачи известна точка плоской фигуры, ускорение которой в данный момент равно нулю. Эта точка и является мгновенным центром ускорений.
Рассмотрим, например, качение без скольжения колеса по прямолинейному рельсу с постоянной скоростью центра (рис. 12.12).
Мгновенный центр скоростей Р находится в точке соприкасания колеса с рельсом. Поэтому
где R - радиус колеса.