- •Курс лекций по статике и кинематике
- •Раздел 1 Статика
- •Основные понятия и аксиомы статики
- •Аксиомы статики
- •5. Аксиома равенства действия и противодействия. Всякому действию соответствует равное и противоположно направленное противодействие.
- •2 Связи и их Реакции
- •3 СистемЫ сил
- •Лекция 2 система сходящихся сил
- •1 Проекции силы на ось и на плоскость
- •Равнодействующая сходящейся системы сил
- •3 Условия равновесия сходящейся системы сил Векторная форма
- •Аналитическая форма
- •Теорема о трех непараллельных силах
- •Лекция 3 теория пар сил
- •1 Момент силы относительно точки и оси
- •Момент силы относительно точки
- •Момент силы относительно оси
- •Аналитическое выражение моментов силы относительно координатных осей
- •2 Пара сил и ее свойства
- •3 Сложение пар сил и Условия равновесия пар сил
- •Условие равновесия
- •Условия равновесия пар
- •2 Приведение произвольной системы сил к заданному центру
- •3 Условия и уравнения равновесия произвольной системы сил Частные случаи приведения системы сил
- •Приведение системы сил к динаме (динамическому винту)
- •Теорема Вариньона о моменте равнодействующей
- •Уравнения равновесия произвольной пространственной системы сил
- •Равновесие пространственной системы параллельных сил
- •Равновесие произвольной плоской системы сил
- •Равновесие плоской системы параллельных сил
- •Лекция 5 фермы и составные конструкции
- •Классификация ферм
- •Способ вырезания узлов
- •3 Способ сечений (Риттера)
- •Определение реакций опор составных конструкций
- •Лекция 6 Трение
- •1 Трение покоя (сцепления)
- •Экспериментально установлено, что
- •2 Трение качения
- •3 Устойчивость при опрокидывании
- •Лекция 7 центр тяжести
- •1. Центр параллельных сил
- •2 Центр тяжести твердого тела
- •3 Методы определения центров тяжести
- •4 Центры тяжести простейших тел
- •5 Статические моменты и центр тяжести
- •6 Вспомогательные теоремы для определения положения центра тяжести
- •Раздел 2 Кинематика Лекция 8 кинематика точки
- •1 Предмет и задачи кинематики
- •2 Способы задания движения точки Векторный способ задания движения точки
- •Естественный способ задания движения точки
- •3 Скорость и ускорение точки при векторном спосоБе задания движения точки Определение скорости точки
- •Определение ускорения точки
- •4 Скорость и ускорение точки при координатном способе задания движения Определение скорости точки
- •Определение ускорения точки
- •2 Скорость и ускорение точки Скорость точки
- •Ускорение точки
- •4 Классификация движений точки
- •Равномерное и равнопеременное движение точки Равномерное движение точки
- •Равнопеременное движение точки
- •Лекция 10 простейшие движения твердого тела
- •1 Поступательное движение твердого тела
- •2 Вращательное движение твердого тела
- •3 Скорость и ускорение точек, вращающегося тела
- •4 Передаточные механизмы
- •Лекция 11 плоское движение твердого тела
- •Уравнения плоского движения твердого тела
- •2 Скорости точек тела при его плоском движении
- •3 Ускорение точек тела при его плоском движении
- •На этом основании
- •Лекция 12 мгновенный центр скоростей и ускорений
- •1 Мгновенный центр скоростей
- •2 Частные случаи определения мгновенного центра скоростей
- •3 Мгновенный центр ускорений
- •Угловая скорость вращения колеса
- •Действительно, имеем
- •2 Скорость точки при сложном движении
- •Таким образом
- •3 Ускорение точки при сложном движении
- •4 Ускорение кориолисово
- •Для тел, движущихся по поверхности Земли, ее вращение вокруг оси является переносным движением.
Ускорение точки
Определим проекции ускорения точки на естественные координатные оси. Для этого представим вектор скорости точки по формуле:
Определим ускорение точки, продифференцировав по t произведение двух переменных величии:
Найдем
Так как проекция скорости на касательную может отличаться от модуля скорости v только знаком, то
Подставив эти выражения, получим вектор ускорения в виде
(9.6)
Ускорение точки равно геометрической сумме двух векторов, один из которых направлен по главной нормали и называется нормальным ускорением, а другой направлен по касательной и называется касательным ускорением точки (рис. 9.8):
(9.7)
где нормальное ускорение точки
(9.8)
а касательное ускорение точки
(9.9)
Скалярные множители и в выражениях (9.8) и 9.(9), определяющих нормальное и касательное ускорения точки, представляют собой проекции ускорения точки на главную нормаль и касательную.
Проекция ускорения точки на бинормаль оказалась равной нулю, так как вектор ускорения расположен в соприкасающейся плоскости (рис. 9.7).
Согласно формуле (8),
, (9.10)
Рис. 9.7
т. е. проекция ускорения точки на главную нормаль равна квадрату модуля скорости точки, деленному на радиус кривизны траектории в соответствующей точке. Эта проекция всегда положительна. Из этого следует, что нормальное ускорение точки всегда направлено к центру кривизны траектории и равно по модулю этой проекции.
Условимся алгебраическую величину касательного ускорения обозначать , а его модуль . Согласно формуле (9.9)
(9.11)
т.е. проекция ускорения точки на касательную равна второй производной от дуговой координаты точки по времени или первой производной от алгебраической величины скорости точки по времени.
Эта проекция имеет знак плюс, если направления касательного ускорения точки и орта совпадают, и знак минус, если они противоположны. Очевидно, что
(9.12)
Таким образом, в случае естественного способа задания движения, когда известны траектория точки, а следовательно, ее радиус кривизны ρ в любой точке и уравнение движения s=f(t), можно найти проекции ускорения точки на естественные оси и по ним определить модуль и направление ускорения точки:
,
где и - углы, образованные направлением ускорения с принятыми направлениями касательной и главной нормали в данной точке.
Если проекции скорости и касательного ускорения , на касательную и , имеют одинаковые знаки, то и направления этих векторов совпадают, т. е. точка движется ускоренно.
Если же их проекции и имеют различные знаки, то и направления и , противоположны, т.е. точка движется замедленно.
Модуль касательного ускорения точки , можно также определить по формуле
(9.13)
где v - модуль скорости точки.
При этом, если dv/dt > 0, т. е. модуль скорости возрастает, точка движется ускоренно, а если dv/dt < 0 — замедленно.
При прямолинейном движении точки радиус кривизны траектории и, следовательно,
.
Нормальное ускорение существует лишь при криволинейном движении точки и характеризует изменение направления скорости.
При равномерном движении точки v=const и, следовательно,
Касательное ускорение точки существует лишь при неравномерном движении точки и характеризует изменение модуля скорости.
В том случае, если требуется определить касательное и нормальное ускорения движения точки, заданного уравнениями движения, то сначала по формулам определяют модули скорости и ускорения точки:
Согласно формуле (9.13)
или
где знак плюс, полученный в ответе после вычисления дроби соответствует ускоренному движению точки, а знак минус - замедленному. Нормальное ускорение точки определяется по формуле:
Радиус кривизны кривой находим по формуле (9.10):