- •Курс лекций по статике и кинематике
- •Раздел 1 Статика
- •Основные понятия и аксиомы статики
- •Аксиомы статики
- •5. Аксиома равенства действия и противодействия. Всякому действию соответствует равное и противоположно направленное противодействие.
- •2 Связи и их Реакции
- •3 СистемЫ сил
- •Лекция 2 система сходящихся сил
- •1 Проекции силы на ось и на плоскость
- •Равнодействующая сходящейся системы сил
- •3 Условия равновесия сходящейся системы сил Векторная форма
- •Аналитическая форма
- •Теорема о трех непараллельных силах
- •Лекция 3 теория пар сил
- •1 Момент силы относительно точки и оси
- •Момент силы относительно точки
- •Момент силы относительно оси
- •Аналитическое выражение моментов силы относительно координатных осей
- •2 Пара сил и ее свойства
- •3 Сложение пар сил и Условия равновесия пар сил
- •Условие равновесия
- •Условия равновесия пар
- •2 Приведение произвольной системы сил к заданному центру
- •3 Условия и уравнения равновесия произвольной системы сил Частные случаи приведения системы сил
- •Приведение системы сил к динаме (динамическому винту)
- •Теорема Вариньона о моменте равнодействующей
- •Уравнения равновесия произвольной пространственной системы сил
- •Равновесие пространственной системы параллельных сил
- •Равновесие произвольной плоской системы сил
- •Равновесие плоской системы параллельных сил
- •Лекция 5 фермы и составные конструкции
- •Классификация ферм
- •Способ вырезания узлов
- •3 Способ сечений (Риттера)
- •Определение реакций опор составных конструкций
- •Лекция 6 Трение
- •1 Трение покоя (сцепления)
- •Экспериментально установлено, что
- •2 Трение качения
- •3 Устойчивость при опрокидывании
- •Лекция 7 центр тяжести
- •1. Центр параллельных сил
- •2 Центр тяжести твердого тела
- •3 Методы определения центров тяжести
- •4 Центры тяжести простейших тел
- •5 Статические моменты и центр тяжести
- •6 Вспомогательные теоремы для определения положения центра тяжести
- •Раздел 2 Кинематика Лекция 8 кинематика точки
- •1 Предмет и задачи кинематики
- •2 Способы задания движения точки Векторный способ задания движения точки
- •Естественный способ задания движения точки
- •3 Скорость и ускорение точки при векторном спосоБе задания движения точки Определение скорости точки
- •Определение ускорения точки
- •4 Скорость и ускорение точки при координатном способе задания движения Определение скорости точки
- •Определение ускорения точки
- •2 Скорость и ускорение точки Скорость точки
- •Ускорение точки
- •4 Классификация движений точки
- •Равномерное и равнопеременное движение точки Равномерное движение точки
- •Равнопеременное движение точки
- •Лекция 10 простейшие движения твердого тела
- •1 Поступательное движение твердого тела
- •2 Вращательное движение твердого тела
- •3 Скорость и ускорение точек, вращающегося тела
- •4 Передаточные механизмы
- •Лекция 11 плоское движение твердого тела
- •Уравнения плоского движения твердого тела
- •2 Скорости точек тела при его плоском движении
- •3 Ускорение точек тела при его плоском движении
- •На этом основании
- •Лекция 12 мгновенный центр скоростей и ускорений
- •1 Мгновенный центр скоростей
- •2 Частные случаи определения мгновенного центра скоростей
- •3 Мгновенный центр ускорений
- •Угловая скорость вращения колеса
- •Действительно, имеем
- •2 Скорость точки при сложном движении
- •Таким образом
- •3 Ускорение точки при сложном движении
- •4 Ускорение кориолисово
- •Для тел, движущихся по поверхности Земли, ее вращение вокруг оси является переносным движением.
Определение ускорения точки
При неравномерном криволинейном движении точки изменяются модуль и направление ее скорости. Ускорение точки характеризует быстроту изменения модуля и направления скорости точки.
Допустим, что в момент времени t точка занимает положение М и имеет скорость , а в момент времени она занимает положение M1 и имеет скорость (рис. 8.10, а).
Рис. 8.10
Найдем приращение вектора скорости за промежуток времени Δt. Для этого отложим от точки М скорость и построим при этой точке параллелограмм, одной из сторон которого будет скорость , а диагональю - скорость .
Тогда вторая сторона параллелограмма будет приращением вектора скорости , так как
.
Разделив приращение вектора скорости на промежуток времени Δt, получим вектор среднего ускорения точки за этот промежуток:
.
Этот вектор имеет направление и, следовательно, направлен в cторону вогнутости кривой. Построив годограф скорости CD (рис. 13,б), отложим там же скорости v и v1, приращение вектора скорости , а также вектор среднего ускорения , направленный по хорде NN1 годографа скорости. Предел, к которому стремится вектор среднего ускорения , когда Δt стремится к нулю, является вектором ускорения точки α в данный момент времени t:
.
Учитывая, что скорость является вектор - функцией от времени, т. е. и что
.
Следовательно, вектор ускорения точки равен первой производной от скорости или второй производной от радиуса-вектора точки по времени.
Установим направление вектора ускорения. Вектор среднего ускорения направлен по хорде NN1 годографа скорости. Когда Δt стремятся к нулю, точка N1 стремится к точке N и секущая NN1 в пределе превращается в касательную к годографу скорости. Из этого следует, что вектор ускорения точки имеет направление касательной к годографу скорости.
Выясним расположение вектора ускорения точки по отношению к ее траектории, если траектория не является плоской кривой. Вектор находится в плоскости, проходящей через касательную к траектории точке М и прямую, параллельную касательной в точке М1 (рис. 10,а). Предельное положение этой плоскости при стремлении точки M1 к точке М называется соприкасающейся плоскостью.
Из этого следует, что вектор ускорения точки расположен в соприкасающейся плоскости и направлен в сторону вогнутости кривой.
Если кривая плоская, то соприкасающейся плоскостью является плоскость кривой и вектор ускорения лежит в этой плоскости.
4 Скорость и ускорение точки при координатном способе задания движения Определение скорости точки
Определим модуль и направление скорости точки по уравнениям ее движения в декартовых координатах. Пусть заданы уравнения движения точки (рис. 8.11):
.
Обозначим орты осей координат . Проведем из начала координат О в движущуюся точку М радиус-вектор . Согласно рис. 6,
или .
Рис. 8.11
Скорость точки равна производной от радиуса-вектора по времени. Найдем эту производную, учитывая, что орты имеют неизменные модули и направления, т. е. постоянны и могут быть вынесены за знак производной:
Построив прямоугольный параллелепипед, ребра которого параллельны осям координат, а диагональ совпадает со скоростью , получим проекции скорости на оси координат равные алгебраическим величинам отрезков Мα, Мb, Мс.
Тогда разложение скорости на компоненты по осям координат примет вид
.
Сопоставляя обе формулы, определяющие скорость, находим:
.
Следовательно, проекции скорости точки на неподвижные оси декартовых координат равны первым производным от соответствующих координат точки по времени.
Пользуясь принятым обозначением производных по времени, имеем:
.
Вычислив проекции скорости на оси декартовых координат, можно определить модуль и направление скорости точки по следующим формулам:
.
Движение точки в плоскости хОу (рис. 8.12) задается двумя уравнениями движения:
.
Рис. 8.12
Модуль и направление скорости точки в этом случае определяются так
.
Прямолинейное движение точки задается одним уравнением (рис. 8.13)
.
Рис. 8.13
В этом случае модуль скорости точки равен абсолютной величине проекции скорости на ось х:
.
При точка движется по направлению оси х (рис. 8.13), при - противоположно направлению оси.