Вопросы и задачи к главе 4

1. Чем определяются верхние частотные границы ультразвука?

2. Почему при помощи ультразвуковых исследований можно определить пол плода уже на четвёртом месяце беременности, а звуковыми методами нельзя?

3. Почему при помощи ультразвука можно диспергировать – измельчать лекарственные вещества с целью получения лечебных суспензий, эмульсий, аэрозолей, а с помощью звука нельзя?

4. Почему ультразвук можно применять для лечебного прогревания, а звук нельзя?

5. Что опаснее для человеческого организма: звуковые волны интенсивностью 10 Вт/м² или ультразвуковые той же интенсивности?

6. Что может нанести больший вред человеческому здоровью: звук, ультразвук или инфразвук?

7. Каково наиболее правдоподобное объяснение феномена «Летучий голландец»?

8. Какова амплитуда ультразвуковой волны с интенсивностью

1 Вт/м² , и частотой 1МГц, распространяющейся в мягких тканях человека? Плотность среды принять равной 10³ кг/м³ .

9. На каком расстоянии от датчика-излучателя при УЗИ находилась неоднородность, если ультразвуковой сигнал, распространяющийся в мягких тканях, вернулся, отразившись от неё, через 40 мкс?

Глава 5. Электромагнитные колебания и волны

5.1. Некоторые необходимые сведения об основах электричества и магнетизма.

1. ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЗАРЯДЫ

На рисунке 5.1 а) изображена очень упрощённая схема строения атома углерода.

Рисунок 5.1 Упрощённая схема строения атома углерода - а, катион – б, анион – в.

В ядре атома углерода, как и во всех других атомах, за исключением атома водорода содержатся положительно заряженные частицы протоны --примерно равные протонам по массе нейтральные частицы нейтроны --(В ядре атома водорода– только

один протон, а нейтронов нет). Заряд протона 1,6 ∙ Кл, и такой же по абсолютной величине заряд, но отрицательный - 1,6 ∙Кл, у лёгких (их масса примерно в две тысячи раз меньше, чем масса протона) электронов -, окружающих ядро на огромном расстоянии по сравнением с размером ядра. Радиус ядра порядка 10^-15 м, а размер атома – 10^-10 м.

Представим себе ядро атома, увеличенным до головы памятника Пушкину в центре Москвы. Тогда атом увеличится до размеров всего города в пределах московской кольцевой автодороги.

В нейтральном атоме число электронов равно числу протонов в ядре ( рис. 5.1 а ). Если в атоме число электронов окажется меньше числа протонов атом приобретает положительный заряд – превращается в катион ( рис.5.1 б ), если к атому присоединятся лишние электроны, атом становится положительно заряженным анионом ( рис. 5.1 в ). Любое тело, в котором нехватка электронов по сравнению с числом протонов, - положительно заряжено, а если есть лишние электроны – отрицательно заряжено.

Одноимённые заряды отталкиваются, а разноимённые притягиваются (рис. 5.2).

Рис. 5.2. Взаимодействие электрических зарядов.

2. ЗАКОН КУЛОНА

Сила, с которой взаимодействуют два точечных заряда (заряженные тела, размеры которых значительно меньше расстояния между ними):

F = k ,

где r - расстояние между зарядами, | и- абсолютные величины зарядов, а коэффициентk в системе СИ

k = 9∙= 9∙k =

= ∙≈ 8,85 ∙ - электрическая постоянная, ε - диэлектрическая проницаемость среды (о ней будет рассказано ниже).

3) НАПРЯЖЁННОСТЬ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГОТ ПОЛЯ

– силовая характеристика поля в данной точке – отношение силы, с которой поле действует на точечный положительный зарядq, помещённый в данную точку, к величине заряда:

= (=)

ε - диэлектрическая проницаемость среды – показывает, во сколько раз напряжённость электрического поля в среде Е меньше, чем в вакууме :

ε = ,

4) РАЗНОСТЬ ПОТЕНЦИАЛОВ (НАПРЯЖЕНИЕ) МЕЖДУ ДВУМЯ ТОЧКАМИ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ ∆φ (U)

∆φ = U – отношение работы поля по переносу точечного положительного заряда из одной точки в другую к величине этого зарядаq:

∆φ = U = (= В)

5. ЭЛЕКТРОЁМКОСТЬ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО КОНДЕНСАТОРА

(рис. 5.3) – С - отношение положительного заряда на одной из обкладок конденсатора к напряжению между обкладками:

С = (= Ф)

Рис. 5.3. Электрический конденсатор.

6) СИЛА АМПЕРА -

– сила, с которой магнитное поле действует на проводник с электрическим током (рис. 5.4)

Рис. 5.4 Действие магнитного поля на проводник с током.

B ∙ I ∙ ℓ ∙

где В (= – индукция магнитного поля – силовая характеристика магнитного поля, I – сила тока в проводнике, ℓ - длина проводника, α - угол между вектором индукции магнитного поля и током.

В среде индукция магнитного поля B = B₀ , где - магнитная проницаемость, показывает, во сколько раз магнитная индукция в средеB больше, чем в вакууме B₀ .

В некоторых средах магнитное поле ослабляется <1 – в диамагнетиках, в некоторых усиливается >1 - в пара- и ферромагнетиках.

7) СИЛА ЛОРЕНЦА - F_Л

F_Л – сила, с которой магнитное поле действует на движущуюся заряженную частицу (рис.5.5)

Рис. 5.5 Действие магнитного поля на движущуюся заряженную частицу.

F_Л = B ∙ q sin

где q – величина заряда, v – скорость его движения, α - угол между векторами магнитной индукции и скорости движения заряда.

8) ЗАКОН ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ ФАРАДЕЯ

Электродвижущая сила индукции в контуре:

Ε_и = -

где Ф = B ∙ S ∙ sin - магнитный поток через контур, S - площадь контура, α - угол между вектором магнитной индукции B и вектором нормали n к поверхности контура (рис. 5.6).

Рис. 5.6 Поток магнитной индукции через контур.

9) ЭЛЕКТРОДВИЖУЩАЯ СИЛА САМОИНДУКЦИИ E_си

E_си = - L

где - скорость изменения силы тока i в контуре – замкнутом проводнике L - индуктивность контура, зависит от его конфигурации и от среды внутри него. Измеряется в генри (Гн) =

10) ЭНЕРГИЯ ЭЛКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ ЗАРЯЖЕННОГО КОНДЕНСАТОРА:

W_эл =

11)ЭНЕРГИЯ МАГНИТНОГО ПОЛЯ КАТУШКИ ИНДУКТИВНОСТИ

W_м =

5.2. МАСС - СПЕКТРОМЕТРИЯ

(Пример применения основ электричества и магнетизма в фармации)

В основе широко применяемого в физике, химии и фармации научно-исследовательского метода масс-спектрометрии – разделение ионов с одинаковым зарядом, но разными массами в магнитном поле.

На рисунке 5.7 дана упрощённая схема идеи этого метода

Рис. 5.7 Масс-спектрометр.

В фильтре скоростей Ф из потока ионов отбираются ионы с одинаковой скоростью v₀ . Для этих ионов сила Лоренца F_л , действующая на них со стороны магнитного поля

F_л = qB₀

(Здесь sin = 1, потому что = 90⁰)

уравновешивается силой со стороны электрического поля

_э=

q- заряд иона, B - индукция магнитного поля, E - напряжённость электрического поля, создаваемого между двумя заряженными пластинками (+ и -), направленного перпендикулярно магнитному полю.

Поэтому:

qB₀ = qE

И, следовательно, через щель фильтра Щ вылетят только те ионы, у которых скорость

₀ =

Электрическое поле действует только в фильтре скоростей Ф, а магнитное и за его пределами. И дальше ионы будут двигаться только под действием силы Лоренца , которая будет играть роль центростремительной силы, поэтому:

qB₀ =

Частицы полетят по дугам окружностей с радиусами:

R =

Поскольку ₀ = , радиус траектории будет определяться соотношением:

R =

Чем больше отношение масс ионов к их зарядам , тем больше радиус траектории .

Таким образом достигается разделение ионов по их массам.

В качестве регистратора разделённых ионов служит либо фотоплёнка ( в масс-спектроскопии), либо датчики создаваемых ионами электрических токов ( в масс-спектрометрии ).

Масс-спектрометрия широко используется в фармацевтических научных исследованиях для химического анализа лекарств, биодобавок, токсинов.

5.3. ИДЕАЛЬНЫЙ КОЛЕБАТЕЛЬНЫЙ КОНТУР

На рис. 5.8 конденсатор С соединён с катушкой индуктивности L.

Если зарядить конденсатор от источника электрического питания Б, сообшив ему заряд Q_м - на нижней обкладке, - Q_м - на верхней, и создав между его обкладками напряжение

=,

а потом отсоединить его от источника Б, конденсатор С начнёт разряжаться через катушку индуктивности L.

Рис.5.8 Идеальный колебательный контур.

Сила тока через катушку L равна скорости разрядки конденсатора С - скорости перетекания заряда q с нижней обкладки конденсатора на верхнюю – скорости убывания заряда на нижней обкладке:

i =

При возникновении тока в катушке индуктивности L появляется электродвижущая сила самоиндукции E_си , препятствующая нарастанию тока

E_си == -L (5.1)

Поэтому сила тока нарастает с некоторым замедлением, и конденсатор разряжается не мгновенно, но через некоторое время он всё же разрядится, заряд q и напряжение на нём станут равны нулю.

Но теперь ЭДС самоиндукции E_си в катушке индуктивности станет препятствовать уменьшению тока, и вследствие этого заряды продолжат перетекать с нижней обкладки конденсатора на верхнюю. Конденсатор будет перезаряжаться. Теперь на верхней обкладке - «плюс», а на нижней - «минус». И наконец конденсатор полностью перезарядится - на верхней обкладке будет заряд Q_m , а на нижней - Q_m . Затем процесс повторится, но уже в обратном направлении: разрядка конденсатора - появление в катушке индуктивности ЭДС самоиндукции, которая сначала препятствует уменьшению тока, а потом его поддерживает – перезарядка конденсатора. Так возникают незатухающие электромагнитные колебания в этом идеальном колебательном контуре. ( Идеальный – потому что не учитывалось активное сопротивление контура - R).

Математическая модель колебаний в идеальном колебательном контуре такая же, как и для незатухающих колебаний пружинного маятника ( см гл. 1 ). Заряд конденсатора q аналогичен смещению от положения равновесия s, индуктивность L – массе m, а мгновенное значение силы тока i - скорости пружинного маятника v.

Согласно II закону Кирхгофа, сумма падений напряжений в замкнутом контуре равна сумме ЭДС:

(5.2)

В данном случае

U_c = E_L

_, U_C= - напряжение на конденсаторе C, а E_L = -L - ЭДС самоиндукции в катушке индуктивности L.

Учтя, что i = и следовательно= , получим

дифференциальное уравнение незатухающих электромагнитных колебаний в идеальном колебательном контуре:

= -L (5.3)

Или

+ q = 0

Обозначив =, получим:

+ q = 0 (5.4)

Решение этого дифференциального уравнения:

q = Q_msin( t +) (5.5)

и

i = = Q_mcos( t +) = I_mcos( t +)

где I_m= Q_m

Таким образом, в идеальном колебательном контуре получаются гармонические электромагнитные колебания с круговой частотой = , линейной частотой = и периодом колебаний:

T = 2 - это формула Томсона

Энергия электрического поля между обкладками конденсатора будет меняться со временем по закону (см. гл 1):

= =sin²(t+) =(1-cos²(t+))

А энергия магнитного поля в катушке индуктивности:

= =sin²(t+) =(1-cos²(t+))

На рисунке 5.9 представлены графики временных зависимостей заряда конденсатора q, силы тока через катушку индуктивности i , энергий электрического поля конденсатора W_э и магнитного катушки индуктивности W_м, а также суммарной энергии контура W = W_э + W_м . На этих графиках приняли начальную фазу колебаний = 0 , то есть начало отсчёта времени t=0 – состояние колебательного контура, когда конденсатор разрядился q = 0, а сила тока i = I_m .

Рис. 5.9 Графики временных зависимостей заряда конденсатора q, силы тока через катушку индуктивности i, энергий электрического поля конденсатора W_э и магнитного катушки индуктивности W_м, а также суммарной энергии контура W = W_э + W_м .

Энергия электрического поля W_э конденсатора аналогична потенциальной энергии пружинного маятника Е_п , а энергия магнитного поля катушки индуктивности W_м аналогична кинетической энергии Е_к. , и так же, как в пружинном маятнике, за период колебаний два раза происходит превращение из одного вида в другой

W_э W_м

Когда заряд на конденсаторе q = Q_m , напряжение между его обкладками U_c = U_m = ,ток i=0, W_э = = , а W_м = 0.

Через четверть периода наоборот q = 0, а i = I_m , W_э = 0, W_м = .

При этом суммарная энергия W = W_э + W_м не меняется.

В реальных случаях так никогда не бывает. Всегда есть активное сопротивление цепи, на котором при нагревании проводов электромагнитная энергия переходит во внутреннюю энергию. Поэтому в реальном колебательном контуре колебания всегда затухающие.

5.4. РЕАЛЬНЫЙ КОЛЕБАТЕЛЬНЫЙ КОНТУР

В этом случае учитывается активное сопротивление контура R (рис. 5.10 ).

II закон Кирхгофа для этого случая:

U_c + U_r = E_l

U_c = - напряжение на конденсаторе,

ℰ_l = - L = -L - ЭДС самоиндукции,

U_r = iR = R - падение напряжения на активном сопротивлении.

Получим дифференциальное уравнение электромагнитных колебаний в реальном контуре:

+ R = - L (5.6)

или

+ +q = 0 (5.7)

Обозначив = ,= 2, получим уравнение в виде:

+ 2+q = 0(5.8)

Его решение, если ² :

q = Q_{m o} (5.9)

(см. рис. 5.11)

Здесь круговая частота затухающих колебаний, β - коэффициент затухания.

Рис.5.10. Реальный колебательный контур.

Рис.5.11. График временной зависимости заряда конденсатора q реального колебательного контура.

5.4. ПОЛУЧЕНИЕ НЕЗАТУХАЮЩИХ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ КОЛЕБАНИЙ

Свободные электромагнитные колебания в реальном колебательном контуре всегда затухающие. Чтобы получить незатухающие колебания, надо периодически в такт собственным колебаниям в контуре подводить к нему энергию, компенсирующую потери на активном сопротивлении R.

Например, ( рис. 5.8 ) периодически при помощи ключа К, перекидывая его то в положение 1, то в положение 2, подзаряжая конденсатор от источника электрического питания Б. Но, если вспомнить, что в ультразвуковых медицинских и фармацевтических приборах требуется частота колебания 1МГц = 10⁶ Гц, понятно, что механическим способом - перекидывания ключа такой частоты не достигнуть. В генераторах незатухающих электромагнитных колебаний ( рис. 5.12 а ) в качестве ключа - регулятора подачи энергии к колебательному контуру 1 служит транзистор 3, который периодически присоединяет 1 к источнику энергии 2. Чтобы транзистор 3 открывался в такт колебаниям в контуре 1, база транзистора Б (в данном случае - n-p-n типа) соединена через разделительный конденсатор C_р с катушкой обратной связи L_о.с. В L _о.с. при изменении магнитного потока, создаваемого переменным током в катушке индуктивности колебательного контура L_к , наводится ЭДС индукции такого знака, чтобы в то время, когда на нижней обкладке конденсатора «плюс», на базе транзистора Б тоже был бы «плюс», при этом транзистор открывается и соединяет нижнюю обкладку конденсатора с «плюсом» источника питания 2, а верхнюю – с «минусом».

Рис. 5.12 Генератор незатухающих колебаний на транзисторе n-p-n типа: а – электрическая схема, б – блок-схема.

Генератор незатухающих электромагнитных колебаний – типичный пример автоколебательной системы ( см. рис. 5.12 б ). 1 – колебательная система – колебательный контур, 2 – источник энергии – электрического питания, 3 – регулятор подачи энергии от 2 к 1 – транзистор, 4 –цепь обратной связи – индуктивная связь катушки обратной связи L_о.с. и катушки индуктивности колебательного контура L_к .

Конденсатор колебательного контура генератора C_{к -}- переменной ёмкости, чтобы можно было регулировать частоту колебаний .

Электромагнитные колебания широко используются в медицинской и фармацевтической аппаратуре.

5.5. ОСНОВНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ ТЕОРИИ МАКСВЕЛЛА

1. Электрические поля могут создаваться электрическими зарядами

(рис 5.13)

Рис. 5.13 Силовые линии электрического поля, создаваемого электрическими зарядами.

Силовые линии электрического поля в этом случае начинаются на положительных зарядах, а кончаются на отрицательных. Силовая линия электрического поля – это линия, касательные к которой в каждой её точке показывают направление вектора напряжённости электрического поля . Там, где силовые линии нарисованы гуще, ближе друг к другу, там величина напряжённости поля больше.

2. Магнитные поля могут создаваться электрическими токами, движущимися зарядами (рис. 5.14)

Рис. 5.14. Силовые линии магнитного поля, создаваемого электрическим током.

Силовые линии магнитного поля замкнутые. Такие поля с замкнутыми силовыми линиями называются вихревыми. Магнитное поле – вихревое. Касательные к каждой точке силовой линии магнитного поля показывают направление вектора индукции магнитного поля . Там, где силовые линии нарисованы гуще, ближе друг к другу, там величина магнитной индукции больше.

3) Переменное магнитное поле порождает вихревое электрическое (рис. 5.15)

Рис. 5.15 Силовые линии электрического поля, порождаемого переменным магнитным полем ~ (когдаувеличивается -).

4) Переменное электрическое поле порождает вихревое магнитное

( рис. 5.16 )

Рис. 5.16 Силовые линии магнитного поля, порождаемого переменным электрическим полем ~ (когдаувеличивается -).

На рисунках 5.15 и 5.16 показаны направления силовых линий вихревых электрического и магнитного полей, когда порождающие их переменные магнитное и электрическоеполя возрастают. Когда они убывают, направления силовых линий порождённых ими вихревых полей меняются на противоположные

Первые три положения – результат достижений предшественников Максвелла. В частности, 3) – Фарадея. А вот 4) – гипотеза Максвелла. Максвелл сформулировал эти четыре положения электромагнетизма в виде четырёх уравнений Максвелла, которые из-за их сложности для студентов медицинских ВУЗ-ов не приводим.

Из основных положений теории Максвелла следовало существование особого вида материи – электромагнитного поля, посредством которого взаимодействуют электрические заряды и токи. Но электромагнитное поле может существовать без зарядов и токов.Электромагнитное поле- это совокупность переменных электрического и магнитногополей, которые порождают и поддерживают друг друга.

Как и вещество, открытый Максвеллом вид материи – электромагнитное поле обладает и энергией и массой. Согласно знаменитому уравнению Эйнштейна E = mc², если есть энергия E , есть и масса m

m = с = 3.10⁸ м/с – скорость света в вакууме.

Но в отличие от вещества у электромагнитного поля нет массы покоя. Электромагнитное поле распространяется в пространстве с определённой скоростью.

5.4 ЭЛЕКТРОМАГИТНАЯ ВОЛНА

Электромагнитная волна – это процесс распространения электромагнитного поля – электромагнитных колебаний в пространстве.

Уравнения бегущей плоской незатухающей гармонической электромагнитной волны аналогичны уравнению механической волны ( 2.1). Но в отличие от механической волны, в этом случае уравнений два: для электрической Ē и магнитной В составляющих электромагнитного поля:

В этих уравнениях и- амплитуды колебаний напряжённости электрического поля и магнитной индукции.– круговая частота,- время запаздывания.

На рис. 5.17 - график бегущей плоской незатухающей гармонической поляризованной волны – распределение векторов напряжённости электрического поля и индукции магнитного поляв пространстве, через которую проходит электромагнитная волна, в фиксированный момент времени. В следующий момент времениt′ > t график сдвинется по оси х со скорости распространения волны.

Рис.5.17. График бегущей плоской незатухающей гармонической поляризованной волны.

Из уравнений Максвелла следует:

1) Напряжённость электрического поля в электромагнитной волне перпендикулярна индукции магнитного поля, аиперпендикулярны скорости распространения волныv :

,,.

3. Скорость распространения электромагнитной волны

v = ,

где диэлектрическая проницаемость среды,магнитная проницаемость среды.

= - электрическая постоянная,

= 4 - магнитная постоянная

В вакууме = 1 ,= 1

И скорость распространения электромагнитной волны:

v = c = == 3·

В среде скорость волны:

v = =,

где n = показатель преломления – показывает во сколько раз скорость распространения электромагнитной волны в среде v меньше, чем в вакууме c.

То, что скорость электромагнитной волны, рассчитанная Максвеллом на основе его теории, совпала с экспериментально определённой скоростью света, явилось решающим доказательством электромагнитной природы света. Таким образом, Максвеллом объединены до этого развивавшиеся независимо разделы физики: оптику, электричество и магнетизм.

Так же, как и для механической волны, длина электромагнитной волны связана со скоростьюv и частотой ν волны соотношением

=

Электромагнитная волна переносит энергию. Напомним ( 2.6) ) поток энергии Ф - это энергия, перенесённая волной через некоторую поверхность, за единицу времени:

Ф = ()

Интенсивность I (2.7) – средняя энергия, перенесённая волной за единицу времени через единицу площади поверхности, перпендикулярной направлению распространения волны:

Интенсивность электромагнитной волны согласно уравнению Умова – Пойнтинга

=

Здесь - напряжённость электрического поля, а– напряжённость магнитного поля – вспомогательная силовая характеристика магнитного поля

=

Вектор интенсивности равен векторному произведению векторов напряженностей электрического и магнитного полей. Векторное произведение двух векторов – это вектор, перпендикулярный обоим этим векторам и направленный так, чтобы с его конца поворот первого сомножителя ко второму был бы виден, как происходящий против часовой стрелки ( рис 5.18).

Рис.5.18 Вектор Умова – Пойнтинга (объяснения в тексте).

Перенос электромагнитными волнами энергии широко используется в человеческой практике. Достаточно вспомнить о радиосвязи, впервые осуществлённой в 1895 году А.С. Поповым. Очень важную роль играет применение электромагнитных волн в медицине и фармации.

5.8. ШКАЛА ЭЛЕКТОРОМАГНИТНЫХ ВОЛН

Диапазон существующих в природе электромагнитных волн огромен. Их происхождение, свойства, применение в человеческой практике существенно зависит от длины волны (частоты). На рисунке 5.19 представлена шкала длин волн и частот электромагнитных волн. Границы диапазонов указаны с большим округлением. Кроме того, следует отметить, что границы некоторых видов электромагнитных излучений перекрываются, например, γ- и рентгеновского излучения , рентгеновского и ультрафиолетового (УФ), инфракрасного излучения (ИК) и радиоволн.

Рис. 5.19. Шкала электромагнитных волн (γ – гамма-излучение, -рентгеновское излучение, УФ -ультрафиолетовое излучение, СВ – видимый свет, ИК- инфракрасное излучение, радио – радиоволны).

К- красный, О-оранжевый, З-зеленый, С-синий, Ф-фиолетовый цвет лучей видимого цвета.

ВОПРОСЫ И ЗАДАЧИ К ГЛ. 5

1. Найти силу взаимодействия электрона, находящегося на расстоянии от ядра атома водорода 0,05 нм, с этим ядром. Найти скорость электрона, приняв траекторию его движения вокруг ядра за окружность.

2. Найти скорость и энергию электрона, разогнанного электрическим полем с напряжением 1 В.

3. Ионы Na²² и Na²⁴ влетают в фильтр скоростей масс- спектрометра. Напряжённость электрического поля в фильтре 100 В/м, индукция магнитного поля 0.02 Тл. Напряжённость электрического поля перпендикулярна индукции магнитного поля. Скорости ионов перпендикулярны силовым линиям магнитного и электрического полей. Найти скорости ионов, вылетевших из фильтра.

4. Затем ионы влетают в отклоняющее магнитное поле масс-спектрометра с индукцией 0,02 Тл , направленному перпендикулярно скоростям ионов. Найти радиусы траекторий движения ионов и расстояние между фокусами пучков ионов на мишени масс-спектрометра. Заряд электрона –1.6.10^-19 Кл, масса электрона– 9.10^-31кг , атомная единица массы (а.е.м.)–1,67 10^-27кг.

5. До 19 века учения об электрических, магнитных и оптических явлениях развивались независимо друг от друга. Какие научные достижения позволили объединить эти разделы физики?

6. Принимающий колебательный контур радиоприёмника настроен на приём волны длиной 100 м. Какая ёмкость контура, если индуктивность 1 мкГн?