- •Раздел I. Механика. Молекулярная физика. Термодинамика 16 глава 1. Законы динамики ньютона. Законы сохранения 16
- •Вопросы и задачи к главе I. 33 глава 2. Молекулярно-кинетическая теория газов
- •Глава 3. Применение первого начала термодинамики к процессам в идеальном газе 52
- •Глава 4. Реальные газы 74
- •Вопросы и задачи и вопросы к главе 4. 82 глава 5. Поверхностное натяжение жидкости 82
- •Вопросы и задачи к главе 5 102
- •Вопросы задачи к главе 4 180
- •Глава 5. Электромагнитные колебания и волны 181
- •Вопросы задачи к главе 5 201 глава 6. Оптика 201
- •Вопросы задачи к главе 6 251
- •Раздел III. Атомная, ядерная и квантовая физика
- •Глава 1.Тепловое излучение тел 253
- •Глава 2. Рентгеновское излучение 261
- •Глава 3. Радиоактивность 272
- •Раздел IV. Биофизика 337 глава1 молекулярная биофизика 337
- •Глава 2. Биологические мембраны. 358
- •Введение
- •Раздел I механика. Молекулярная физика. Термодинамика.
- •Глава 1 законы динамики ньютона. Законы сохранения.
- •1.1. Законы ньютона. Основные дифференциальные уравнения движения.
- •Здесь аx , аy , аz - проекции вектора ускорения на оси координат X , y и z;
- •1.4 Физические основы центрифугирования
- •Глава 2. Молекулярно-кинетическая теория газов
- •Примечание 2
- •Глава 3. Применение первого начала термодинамики к процессам в идеальном газе.
- •3.1. Особенности термодинамического метода. Первое начало термодинамики.
- •3.2. Применение первого начала термодинамики к равновесным изопроцессам идеального газа
- •Глава 4. Реальные газы
- •Глава 5. Поверхностное натяжение жидкости
- •5.5 Методы определения коэффициента поверхностного натяжения
- •Глава 6. Вязкость жидкости
- •1. Метод капиллярного вискозиметра (оствальда).
- •2. Метод падающего шарика (стокса)
- •Глава 7 твёрдые и жидкие кристаллы. Стеклообразное состояние вещества. Полимеры.
- •7.1. Фазовые переходы. Плавление, кристаллизация, сублимация.
- •7.2.Кинетические превращения. Стеклование и размягчение
- •7.3. Жидкие кристаллы
- •7.4. Кристаллические модификации твёрдых кристаллов.
- •7.5 Механические свойства твёрдых тел. Закон гука. Упругость и пластичность
- •7.6 Полимеры. Их кристаллическое, стеклообразное, высокоэластическое, вязкотекучее состояние.
- •Глава 8. Процессы переноса
- •8.1. Диффузия
- •8.2. Теплопроводность
- •8.3. Вязкость
- •Раздел II
- •Глава 1. Механические колебания
- •1.3 Смещение, скорость и ускорение гармонически колеблющегося тела
- •1.7. Автоколебания
- •1.8. Сложения гармонических колебаний, направленных по одной прямой. Теорема фурье. Гармонический спектр сложного колебания
- •Вопросы и задачи к главе 1
- •Глава 2. Механические волны
- •2.1 Механические волны, продольные и поперечные волны
- •2.2. Уравнение и график плоской незатухающей гармонической волны
- •Вопросы и задачи к главе 2
- •Глава 3. Звук
- •3.1. Субъективные (физиологические) характеритики восприятия звука и их связь с объективными, физическими характеристиками звуковой волны
- •3.2 Область слышимости
- •3.3. Закон вебера-фехнера
- •3.4. Уровень интенсивности
- •Вопросы и задачи к главе 3
- •Глава 4. Ультразвук. Его применение в медицине инфразвук
- •4.1. Физические свойства ультразвука
- •1. Частотный диапазон ультразвука
- •4.4.Источники и приёмники ультразвука
- •1. Пьезоэлектрические излучатели-приёмники
- •2. Магнитострикционные излучатели ультразвука
- •Вопросы и задачи к главе 4
- •Глава 5. Электромагнитные колебания и волны
- •5.1. Некоторые необходимые сведения об основах электричества и магнетизма.
- •Глава 6. Оптика
- •Раздел III . Атомная, ядерная и квантовая физика
- •Глава 1. Тепловое излучение тел
- •1.2 Спектр теплового излучения абсолютно чёрного тела.Закон вина. Закон стефана-больцмана.
- •Глава 2. Рентгеновское излучение
- •Глава 3. Радиоактивность
- •Глава 4. Дозиметрия ионизирующих излучений
- •Глава 5. Элементы квантовой механики.
- •5.4. Решение уравнения шрёдингера для частицы в потенциальной яме с бесконечно высокими стенками
- •Глава 6. Люминесценция
- •Глава 7. Лазер
- •7.1. Вынужденное излучение. Инверсная заселённость. Метастабильные уровни
- •Глава 8. Оптическая спектроскопия. Ик- спектроскопия. Радиоспектроскопия.
- •8.4. Спектры комбинационного рассеяния
- •Раздел IV. Биофизика
- •Глава 1. Молекулярная биофизика
- •1.Ионная связь
- •2.Ковалентная связь
- •3.Межатомное отталкивание
- •4. Донорно- акцепторная связь
- •5. Водородная связь
- •1. Ориентационная связь
- •3. Индукционная связь
- •3. Дисперсионная связь
- •4. Межмолекулярное отталкивание
- •5. Гидрофобные взаимодействия
- •Глава 2. Биологические мембраны
- •2.3. Жидкостно-мозаичная модель биомембран
- •2.4. Модельные липидные мембраны.
- •2.5. Физические свойства мембран и методы их исследования.
- •2.6. Физическое состояние и фазовые переходы фосфолипидного бислоя
- •Глава 3. Термодинамика биологических систем.
- •3.1 Применение первого начала термодинамики к биологическим системам. Прямая и непрямая калориметрия. Энергетический баланс организма.
- •3.2. Применение второго начала термодинамики к живым системам. Уравнение пригожина.
- •3.3 Сопряженные процессы. Сопряженные процессы созидания и разрушения
- •3.4 Стационарное состояние. Теорема пригожина. Аутостабилизация. Адаптация.
- •Глава 4. Транспорт веществ через биологические мембраны.
- •4.1 Пассивный и активный транспорт веществ
- •Глава 5. Биоэлектрические потенциалы
- •5.1Виды биопотенциалов. Их виды: покоя, действия. Природа биопотенциалов
- •5.2. Методы регистрации биопотенциалов. Микроэлектроды.
- •5.3 Биопотенциалы покоя. Уравнение Гольдмана, уравнение Нернста. Роль ионных насосов в создании биопотенциала покоя
- •Глава 6. Биофизика нервого импульса
- •6.1. Потенциал действия и его свойства
- •6.3.Метод фиксации мембранного потенциала. Ионные токи. Ионные каналы
- •Глава 7. Моделирование биофизических процессов
- •7.1 Моделирование биологических процессов. Моделирование физическое, аналоговое, математическое. Основные требования к моделям.
Глава 5. Поверхностное натяжение жидкости
5.1 Молекулярные причины возникновения поверхностного натяжения. Коэффициент поверхностного натяжения. Поверхностно-активные вещества. Адсорбция.
Жидкое состояние, в отличие от газообразного, конденсированное- сгущённое: молекулы расположены близко друг от друга и поэтому сильно взаимодействуют между собой. Но, вместе с тем, в отличие от твёрдого, в жидком состоянии молекулы достаточно подвижны, они интенсивно перемещаются из одного места в другое (см. гл.2)
Молекула на поверхности жидкости находится в особом положении (рис.5.1).
Рис. 5.1. Молекула в объёме – а и на поверхности жидкости – б (объяснение в тексте)
Если равнодействующая всех сил, действующих на молекулу находящуюся в объёме жидкости, равна нулю рис.5.1 а), на поверхностную молекулу действует результирующая сила межмолекулярного взаимодействия , стремящаяся втянуть её вглубь жидкости (рис.5.1 б). Считаем, что над поверхностью жидкости газ, и из-за его низкой плотности и большого расстояния между молекулами силы межмолекулярного взаимодействия поверхностных молекул жидкости и молекул газа пренебрежимо малы.
Для увеличения поверхности жидкости надо вывести из объёма жидкости дополнительные молекулы на поверхность. А при этом нужно совершить работу против равнодействующей сил межмолекулярного притяжения (рис.5.1 б). Следовательно, для увеличения поверхности жидкости необходимо совершить работу. Эта работа прямо пропорциональна количеству выведенных на поверхность молекул и, следовательно, прямо пропорциональна увеличению площади поверхности жидкости:
Коэффициент пропорциональности называется коэффициентом поверхностного натяжения и обозначается .
(5.1)
Таким образом, коэффициент поверхностного натяжения жидкости численно равен работе, необходимой для увеличения площади поверхности жидкости на единицу площади:
(5.2)
При увеличении площади поверхности жидкости, увеличивается число поверхностных молекул, обладающих повышенной энергией, и поэтому происходит увеличение энергии Гиббса системы, равное:
А поверхностная энергия Гиббса:
(5.3)
При постоянном давлении p=const и температуре T=const система стремится к состоянию с минимумом энергии Гиббса
и поэтому жидкость стремится принять форму с наименьшей площадью внешней поверхности
И, на самом деле, в состоянии невесомости жидкость принимает шарообразную форму, которой соответствует при заданном объеме наименьшая площадь, и следовательно, наименьшая поверхностная энергия Гиббса.
Стремлением систем к состоянию с минимумом поверхностной энергии можно объяснить часто используемое в человеческой практике, в том числе в фармации, явление адсорбции - оседания веществ на поверхности. В этом случае речь идёт о поверхностных явлениях на поверхности твёрдого тела, например, на границе раздела твердого тела и жидкости. Здесь также возникает поверхностное натяжение из-за разницы межмолекулярных взаимодействий в жидкостях и твёрдых телах. Поверхность твёрдого тела поглощает из жидкости так называемые поверхностно-активные вещества (ПАВ). В силу особенности строения своих молекул, ПАВ снижают поверхностное натяжение и, соответственно, поверхностную энергию Гиббса. Поскольку это энергетически выгодно, поверхностно-активные вещества и оседают на поверхности.
Такова, например, причина поглощения токсинов поверхностью широко распространенного в фармации активированного угля. На этом же принципе основано применение поверхностно-активных веществ в качестве моющих средств, например, стиральных порошков. Энергетически выгодно, чтобы ПАВ оседали на поверхности тел, вытесняя оттуда грязь. Это первая стадия мытья - замачивание. Вторая - полоскание, заключается в удалении с поверхности водорастворимых моющих средств.
Коэффициент поверхностного натяжение может сильно меняться при добавлении ничтожных количеств примесей. На этом может быть, основано лечение веществами в гомеопатических концентрациях, поскольку огромную роль в функционировании организма играют явления на поверхностях, например, биологических мембран.
Поверхностное натяжение уменьшается при повышении температуры. При критической температуре коэффициент поверхностного натяжения жидкости обращается в нуль.
Поверхностные явления играют исключительно важную роль в природе, в том числе, в жизненных процессах и широко используются на практике в медицине и фармации.
Коэффициент поверхностного натяжения биологический жидкостей - важный диагностический признак, позволяющий определять отклонения организма от нормы и диагностировать заболевания.
Коэффициент поверхностного натяжения - важный параметр качества лекарственных средств.
5.2 Силы поверхностного натяжения
Так как для увеличения площади поверхности жидкости на величину требуется совершить работу
A=,
на поверхности действуют силы, препятствующие увеличению поверхности - силы поверхностного натяжения. Рассмотрим простой эксперимент (рис. 5.2).
Рис 5.2. Растяжение плёнки жидкости, натянутой на проволочную рамку с подвижной стороной АВ (объяснение в тексте)
Плёнка жидкости натянута на проволочную рамку с подвижной стороной АБ длиной l,и АБ перемещается под действием внешней силы на небольшое расстояние , при этом совершается работа
A = F∆x (5.3)
С другой стороны, эта работа равна, согласно 5.1
Но, так как изменение площади плёнки
,
то
(5.4)
Сравнивая 5.3 и 5.4 получаем
Внешняя сила F уравновешивает результирующую сил поверхностного натяжения и равна ей по абсолютной величине
и следовательно: FH = σ𝑙
Отсюда получаем ещё одно определение коэффициента поверхностного натяжения:
(5.5)
Коэффициент поверхностного натяжения численно равен силе поверхностного натяжения, действующей на единицу длины контура, ограничивающего поверхность. Измеряется в ньютонах на метр.
На практике ещё применяется единица измерения коэффициента поверхностного натяжения в СГС:
=
Силы поверхностного натяжения направлены нормально к контуру, ограничивающего поверхность, то есть, перпендикулярно к касательным к линии контура в каждой его точке, и силы поверхностного натяжения тангенциальны поверхности, то есть лежат в плоскостях, касательных к поверхности жидкости в данной её точке. В этом легко убедиться, проделав такой опыт (см. рис.5.3 а и 5.3 б).
Рис 5.3.Плёнка жидкости, натянутая на проволочную рамку с нитяной петлёй – а. Если плёнку жидкости внутри петли прорвать, то петля принимает форму идеальной окружности, что доказывает, что силы поверхностного натяжения:
приложены к каждой точке контура, ограничивающего поверхность жидкости;
нормальны контуру;
тангенциальны поверхности жидкости.
На проволочной рамке плёнка жидкости, а в ней нитяная петля (рис.5.3 а) Если теперь прорвать плёнку внутри этой петли, силы поверхностного натяжения растянут петлю и придадут ей форму окружности (рис.5.3 б). На самом деле, силы поверхностного натяжения распределены по контуру, ограничивающему поверхность жидкости – по нитяной петле, направлены вдоль поверхности и по радиусам образовавшейся окружности, то есть перпендикулярно к касательным к окружности.
5.3 Поверхностные явления на границе твёрдой, жидкой и газообразной фазы. Краевой угол смачивания. Смачивание и несмачивание твёрдой поверхности жидкостью.
Силы поверхностного натяжения возникают по причинам, разобранным в 5.1, на границах фаз с разными величинами сил межмолекулярного взаимодействия
Рассмотрим каплю жидкости, находящуюся на поверхности твёрдого тела (см. рис.5.4 а и 5.4 б )
Рис. 5.4. Капля жидкости на поверхности твёрдого тела.(Объяснения в тексте).
На рис.5.4 а обозначены силы поверхностного натяжения действующие на малый участок контура (рис. 5.4 б ), разделяющего твёрдую, жидкую и газообразную фазы.
При равновесии сумма сил поверхностного натяжения , силы тяжестии силы реакции опорыравна нулю. Рассмотрим проекции сил на горизонтальную ось Х.
(5.6)
Проекции вертикальных сил тяжести и реакции опоры на ось Х равны нулю.
Учтя, что
,
,
,
Где коэффициенты поверхностного натяжения между твёрдой и жидкой, твёрдой и газообразной, жидкой и газообразной фазами соответственно.
Получим
(5.7)
Угол называется краевым углом смачивания
Из (5.7):
(5.8)
При равновесии сил поверхностного натяжения, в зависимости от соотношения между,может меняться в пределах,
а краевой угол смачивания
А) СМАЧИВАНИЕ (См. рис 5. 5 )
Рис.5.5. Смачивание.
В этом случае краевой угол смачивания
а
согласно 5.8:
и ,
И поэтому энергетически выгоднее, чтобы поверхность твёрдого тела была больше покрыта жидкостью.
Б. НЕСМАЧИВАНИЕ (См. рис. 5.6)
Рис. 5.6. Несмачивание.
В этом случае
И
Согласно 5.8:
и ,
Энергетически выгодно, чтобы поверхность твёрдого тела меньше соприкасалась с жидкостью.
5.4 Давление Лапласа. Капиллярные явления.
А. Давление Лапласа
Под или над искривлённой поверхностью жидкости вследствие того, что силы поверхностного натяжения направлены к поверхности тангенциально, возникает дополнительное давление, направленное к центру кривизны поверхности (рис 5.7) - давление Лапласа.
Рис. 5.7. Возникновение дополнительного давления, направленного к центру кривизны поверхности жидкости - давления Лапласа
Пусть в шарообразной капле жидкости произошло уменьшение её радиуса на малую величину (рис. 5.8). Изменение радиуса шарика жидкости dr<0
Рис. 5.8. Изменение радиуса шарика жидкости на dr<0.
Площадь сферы
Объём шара
Изменения этих величин при уменьшении радиуса на d2 равны соответственно:
dS=
Тогда работа сил поверхностного натяжения:
( 5.9 )
С другой стороны, эту работу можно рассчитать как работу при изменении объёма жидкости под действием давления Лапласа, стремящегося уменьшить объём жидкости
(5.10 )
Приравняв правые части уравнений 5.9 и 5.10, получим:
откуда
( 5.11 )
Б. КАПИЛЛЯРНЫЕ ЯВЛЕНИЯ
Под действием давления Лапласа происходит поднятие мениска жидкости в капилляре, если жидкость смачивает его стенки или опускание мениска при несмачивании. ( рис. 5.9 а и 5.9 б ).
Рис. 5.9. Капиллярные явления (объяснения в тексте).
На рис. 5.9 а давление Лапласа направлено вверх к центру кривизны мениска 0 и уравновешивает гидростатическое давление столба жидкости высотой h:
Откуда высота капиллярного подъёма:
Из рис 5.9 а видно, что радиус кривизны мениска r связан с радиусом капилляра R соотношением:
Поэтому:
Если наблюдается смачивание:, имеет место поднятие мениска жидкости в капилляре (рис. 5. 9 а ),
а если несмачивание: , опускание ( рис.5.9 б ).