- •Бочанова ю.В.
- •Предисловие
- •Основные определения и формулы.
- •Величина полного ускорения
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Занятие № 2
- •Литература
- •Контрольные вопросы при подготовке к занятию.
- •Основные определения и формулы.
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Основные определения и формулы.
- •Величина полного ускорения
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Основные определения и формулы.
- •Выражение (4.4.) можно записать в виде
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Основные определения и формулы.
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Занятие 6. Закон сохранения импульса. Теорема о движении центра масс. Движение тел с переменной массой
- •Литература
- •Контрольные вопросы для подготовки к занятию
- •Основные определения и формулы
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Занятие 7. Динамика вращательного движения твёрдого тела. Динамика плоского движения твёрдого тела.
- •Литература
- •Контрольные вопросы для подготовки к занятию
- •О сновные определения и формулы
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Занятие 8. Закон сохранения момента импульса. Гироскопы. Гироскопические силы.
- •Литература
- •Контрольные вопросы для подготовки к занятию
- •Основные определения и формулы
- •Примеры решения задач.
- •Подставив числовые значения, получим
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Занятие 9. Поле тяготения. Законы кеплера. Космические скорости.
- •Литература
- •Контрольные вопросы для подготовки к занятию
- •О сновные определения и формулы
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Занятие 10. Движение материальной точки и системы точек в неинерциальных системах отсчёта. Силы инерции.
- •Литература
- •Контрольные вопросы для подготовки к занятию
- •О сновные определения и формулы
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Занятие 11. Напряжения и деформации в твёрдом теле. Энергия упругих деформаций.
- •Литература
- •Контрольные вопросы для подготовки к занятию
- •О сновные определения и формулы
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •О сновные определения и формулы
- •В соответствии с двумя постулатами специальной теории относительности между координатами и временем в двух исо k и k’ существуют соотношения, которые называются преобразованиями Лоренца.
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •10. Масса движущегося протона в 1,5 раза больше его массы покоя. Определить полную и кинетическую энергию этого протона.
- •Основные физические постоянные и некоторые астрономические величины.
- •Масса покоя элементарных частиц
- •Плотность вещества
- •Международная система измерения (система си) Основные единицы измерения
- •Дополнительные единицы измерения
- •Некоторые производные единицы измерения
- •Перевод некоторых наиболее часто встречающихся в задачах внесистемных единиц измерения в систему си
- •Некоторые приставки для преобразования внесистемных единиц в систему си
- •Греческий алфавит
- •Латинский алфавит
- •Юрий Владимирович Бочанов
- •Практические занятия по прикладной физике
- •(Механика).
- •Литературный редактор
- •Формат бумаги 60 х 84 1/16 Издательский центр снуяЭиП
Примеры решения задач.
1 . Деревянный стержень массой M = 6кг и длиной l = 2м может вращаться в вертикальной плоскости относительно оси, проходящей через точку О (рис. 8.2). В конец стержня попадает пуля массой m0 = 10г, летевшая со скоростью υ0 = 103м/с, направленной перпендикулярно стержню и оси и застревает в нём. Определить кинетическую энергию стержня после удара и максимальный угол отклонения стержня.
Р ешение.
Физическую систему образуем из двух тел: стержня и пули. Пулю можно считать за материальную точку, стержень примем за твёрдое тело. Физическое явление заключается во взаимодействии этих тел (абсолютно неупругий удар). Состояние системы до взаимодействия известно, необходимо определить некоторый параметр системы (кинетическую энергию) после взаимодействия.
Применим законы сохранения. Пуля до взаимодействия двигалась прямолинейно, а после взаимодействия вместе со стержнем вращается вокруг неподвижной оси. Целесообразно применить закон сохранения момента импульса относительно этой оси. Условия применимости этого закона выполнены.
ИСО, как обычно, свяжем с Землёй, начало координат поместим в точку О, а ось вращения примем за ось ОХ. Момент импульса пули относительно оси вращения до удара равен m0υ0l, а стержня – нулю. После удара момент импульса стержня и пули равен Jω, где J - момент инерции стержня и пули относительно оси вращения, а ω - угловая скорость вращения стержня и пули после удара. Так как момент инерции пули m0l2 значительно меньше момента инерции стержня , то можно приближённо считать . По закону сохранения момента импульса.
m0υ0l = Jω
Тогда кинетическая энергия стержня
Дж
Заметим, что начальная кинетическая энергия пули (до удара) Дж, что значительно больше кинетической энергии стержня после удара. В результате неупругого удара большая часть начальной механической энергии превратилась в немеханические виды энергии. В процессе взаимодействия возникли огромные неконсервативные силы, которые и рассеяли механическую энергию системы. Поэтому неправильно было бы применять в этой задаче закон сохранения энергии в механике в виде:
Неправильно было бы в этой задаче применять и закон сохранения импульса, ибо после удара стержень с пулей участвуют во вращательном движении. По этому закону мы получили бы m0υ0 = (M + m)u, где u = ωl. Отсюда, пренебрегая массой пули по сравнению с массой стержня, находим . Тогда кинетическая энергия стержня
Дж,
что почти на порядок меньше правильного результата.
Определим, на какой максимальный угол α от вертикали отклонится стержень после удара. После удара неконсервативных сил в системе нет и, следовательно, к дальнейшему движению стержня и пули можно применить закон сохранения энергии в механике. По этому закону
,
где h - высота, на которую поднялся центр масс стержня, находящийся в точке А после удара (рис. 8.3). Здесь учтено, что m0 << M. Из треугольника ОВС получаем
Решая полученную систему уравнений, находим
Ответ: Wk = 25Дж; α ≈ 540.
2. Платформа в виде диска радиусом R = 1,5м и массой m1 = 180кг вращается по инерции около вертикальной оси, делая 0,17 об/с. В центре платформы стоит человек массой m2 = 60кг (рис. 8.4). Какую линейную скорость относительно пола помещения будет иметь человек, если он перейдёт на край платформы? С какой частотой будет вращаться платформа?
Решение
По закону сохранения момента импульса
J1ω1 = J1ω2, (1)
где J1 – момент инерции платформы J0 и человека Jч в центре платформы; J2 – момент инерции платформы J0 и человека Jч, стоящего на краю; ω1 и ω2 – угловые скорости платформы с человеком в первом и втором положениях.
Момент инерции платформы (диска) ; момент инерции человека рассчитывают как для материальной точки. Поэтому Jч = 0 Jч’ = m2R2
Выражая угловую скорость через частоту вращения по формуле ω = 2πv и, подставляя все в уравнение (1), получим:
Тогда
;
об/с.
Линейная скорость человека, стоящего на краю платформы, связана с угловой скоростью соотношением
υ = ω2R = 2πv2R.