- •Бочанова ю.В.
- •Предисловие
- •Основные определения и формулы.
- •Величина полного ускорения
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Занятие № 2
- •Литература
- •Контрольные вопросы при подготовке к занятию.
- •Основные определения и формулы.
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Основные определения и формулы.
- •Величина полного ускорения
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Основные определения и формулы.
- •Выражение (4.4.) можно записать в виде
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Основные определения и формулы.
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Занятие 6. Закон сохранения импульса. Теорема о движении центра масс. Движение тел с переменной массой
- •Литература
- •Контрольные вопросы для подготовки к занятию
- •Основные определения и формулы
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Занятие 7. Динамика вращательного движения твёрдого тела. Динамика плоского движения твёрдого тела.
- •Литература
- •Контрольные вопросы для подготовки к занятию
- •О сновные определения и формулы
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Занятие 8. Закон сохранения момента импульса. Гироскопы. Гироскопические силы.
- •Литература
- •Контрольные вопросы для подготовки к занятию
- •Основные определения и формулы
- •Примеры решения задач.
- •Подставив числовые значения, получим
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Занятие 9. Поле тяготения. Законы кеплера. Космические скорости.
- •Литература
- •Контрольные вопросы для подготовки к занятию
- •О сновные определения и формулы
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Занятие 10. Движение материальной точки и системы точек в неинерциальных системах отсчёта. Силы инерции.
- •Литература
- •Контрольные вопросы для подготовки к занятию
- •О сновные определения и формулы
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Занятие 11. Напряжения и деформации в твёрдом теле. Энергия упругих деформаций.
- •Литература
- •Контрольные вопросы для подготовки к занятию
- •О сновные определения и формулы
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •О сновные определения и формулы
- •В соответствии с двумя постулатами специальной теории относительности между координатами и временем в двух исо k и k’ существуют соотношения, которые называются преобразованиями Лоренца.
- •Примеры решения задач.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •10. Масса движущегося протона в 1,5 раза больше его массы покоя. Определить полную и кинетическую энергию этого протона.
- •Основные физические постоянные и некоторые астрономические величины.
- •Масса покоя элементарных частиц
- •Плотность вещества
- •Международная система измерения (система си) Основные единицы измерения
- •Дополнительные единицы измерения
- •Некоторые производные единицы измерения
- •Перевод некоторых наиболее часто встречающихся в задачах внесистемных единиц измерения в систему си
- •Некоторые приставки для преобразования внесистемных единиц в систему си
- •Греческий алфавит
- •Латинский алфавит
- •Юрий Владимирович Бочанов
- •Практические занятия по прикладной физике
- •(Механика).
- •Литературный редактор
- •Формат бумаги 60 х 84 1/16 Издательский центр снуяЭиП
Примеры решения задач.
1. Найти скорость относительно берега реки: а) лодки, идущей по течению; б) лодки, идущей против течения; в) лодки, идущей под углом α = 900к течению. Скорость течения реки u = 1 м/с, скорость лодки относительно воды υ0 = 2 м/с.
Р ешение.
а). или в проекции на ось х: .
б). или в проекции на ось х: .
в). . Сложив вектора по правилу треугольников, получим:
.
Ответ: υа = 3 м/с; υб = 1 м/с; υв = 2,24 м/с.
2 . Колонна мотоциклистов движется по шоссе со скоростью υ = 10м/с, растянувшись на расстояние l = 5км. Их хвоста и головы колонны одновременно выезжают навстречу друг другу два мотоциклиста со скоростями υ1 = 20м/с и υ2 = 15м/с соответственно. За какое время первый мотоциклист достигнет головы, а второй – хвоста колонны?
Р ешение.
I способ. Движущуюся систему отсчёта свяжем с колонной. За начало координат O’ примем хвост колонны, а за положительное направление оси O’ X’ - направление движения колонны.
Неподвижную систему отсчёта свяжем с Землёй, начало координат совместим с точкой, где находился хвост колонны в момент выезда мотоциклистов, положительное направление оси такое же, как и оси O’ X’. Обозначим через и скорости первого и второго мотоциклистов в движущейся системе отсчёта.
Согласно закону сложения скоростей, , , откуда:
.
Найдём проекции векторов и на ось O’ X’, учитывая при этом, что проекция разности векторов равна разности их проекций (на одну и туже ось):
или
Запишем уравнение, выражающее зависимость координаты первого мотоциклиста от времени t:
(1)
В момент времени t = t1 мотоциклист достигнет головы колонны; его координата x’1 = l. На основании уравнения (1) получим , откуда
(2)
Зависимость координаты второго мотоциклиста от времени выразится уравнением
(3)
В момент времени t = t2 второй мотоциклист достигнет хвоста колонны, координата которого x’2 = 0. Согласно уравнению (3) получим , откуда:
(4)
По формулам (2) и (4) найдём с и с
II способ. Эту задачу можно решить иначе. Рассматривая движение колонны мотоциклистов относительно неподвижной системы, отсчёта запишем уравнения для координат первого x1 и второго x2мотоциклистов, а также для координат головы x3 и хвоста x4 колонны:
В момент времени t = t1, когда мотоциклист достигнет головы колонны, будет иметь место равенство x1 = x3, т.е.
В момент времени t = t2 второй мотоциклист достигнет хвоста колонны, при этом x2 = x4. Следовательно
Таким образом, независимо от выбора системы отсчёта результат получается один и тот же.
Ответ: с и с.
3. Радиус-вектор, характеризующий положение частицы М относительно неподвижной точки О, меняется со временем по закону , где А и В - постоянные векторы, причем ; ω - положительная постоянная. Найти ускорение а частицы и уравнение ее траектории y(x), взяв оси х и у совпадающими по направлению с векторами А и В соответственно и имеющими начало в точке О.
Р ешение.
Продифференцировав по времени дважды, получим
,
т. е. вектор а все время направлен к точке О, а его модуль пропорционален расстоянию частицы до этой точки.
Т еперь найдем уравнение траектории. Спроецировав на оси х и у, получим
,
Исключив ωt из этих двух уравнений, найдем
.
Это уравнение эллипса, А и В - его полуоси (рис. 1.5) , где стрелкой показано направление движения частицы М).
Ответ: ; .
4. Точка движется замедленно по окружности радиуса r так, что ее тангенциальное и нормальное ускорения в каждый момент равны друг другу по модулю. В начальный момент точке была сообщена скорость υ0. Найти скорость υ и модуль полного ускорения а точки в зависимости от пройденного пути S.
Р ешение.
По условию, . Представив dt как , преобразуем исходное уравнение к виду
.
Интегрирование этого уравнения с учетом начальной скорости приводит к следующему результату:
,
В данном случае , поэтому полное ускорение , или
Ответ: ; .
5. Движение материальной точки задано уравнением . Определить момент времени, в который скорость точки равна нулю. Найти координату и ускорение точки в этот момент. Построить графики координаты, пути, скорости и ускорения этого движения от времени.
Р ешение.
В озьмём первую производную от уравнения движения точки и, получив уравнение скорости, приравняем его к нулю и определим время: с. Ускорение найдём, взяв первую производную от уравнения скорости: м/с 2. Подставив время в уравнение пути, получим: м. Построим графики (рис. 1.6).
Ответ: t = 40с; a = -0,1м/с 2; x = 80м.