- •2 Билет
- •3 Билет
- •4 Билет
- •5 Билет
- •§3. Элементарные преобразования системы линейных алгебраических уравнений.
- •§5.Системы общего вида
- •§4. Системы с верхней трапециевидной матрицей.
- •§6. Однородные системы линейных алгебраических уравнений.
- •6.Декартовы координаты на прямой.
- •§2. Декартовы прямоугольные координаты на плоскости и в пространстве.
- •§3. Понятие вектора и линейные операции над векторами.
- •§4. Проекция вектора на ось и её свойства.
- •7. Определение скалярного произведения
- •8.1. Расстояние между двумя точками
- •2. Деление отрезка в данном отношении.
- •Полярная система координат.
- •9.1. Параметрические уравнения прямой.
- •2. Каноническое уравнение прямой в плоскости.
- •3. Общее уравнение прямой в плоскости.
- •4. Уравнение прямой в отрезках.
- •5. Неполные уравнения прямой.
- •6. Уравнение прямой, проходящей через заданные две точки.
- •10. . Уравнение прямой с угловым коэффициентом.
- •10.. Условия пересечения, коллинеарности и ортогональности двух прямых. Угол между двумя пересекающимися прямыми.
- •11 Билет
- •12 Билет
- •13 Билет
- •14 Билет
- •15 Билет
- •16 Билет
- •17 Билет
- •18 Билет
- •19 Билет
- •20 Билет
- •21 Билет
- •22 Билет
- •23 Билет
- •24 Билет
- •25 Билет
- •26 Билет
- •27 Билет
- •28 Билет
- •29 Билет
- •30 Билет
- •31 Билет
- •32 Билет
- •33 Билет
- •34 Билет
- •35 Билет
- •36 Билет
- •37 Билет
- •38 Билет
- •39 Билет
- •40 Билет
- •2. Второе правило Лопиталя.
- •3. Другие виды неопределённостей и их раскрытие.
- •41 Билет
- •2. Другая запись формулы Тейлора и остаточного члена в форме пеано.
- •42 Билет
- •4. Разложение некоторых элементарных функций по формуле Маклорена.
- •43 Билет
- •2. Точки перегиба графика функции.
- •44 Билет
- •45 Билет
- •2. Неопределённый интеграл.
- •46 Билет
- •Интегрирование заменой переменной.
- •47 Билет
- •1. Площадь криволинейной трапеции.
- •48 Билет
- •49 Билет
- •§4. Основная формула интегрального исчисления.
- •50 Билет
- •Несобственный интеграл первого рода.
- •2. Несобственный интеграл II рода.
14 Билет
Гиперболой называется множество всех точек плоскости, для которых модулю разности расстояний от двух данных точек плоскости, называемых фокусами, есть величина постоянная, меньшая, чем расстояние между фокусами.
Пусть и - фокусы гиперболы. Обозначим расстояние между фокусами и через , а модуль разности расстояний от произвольной точки гиперболы до фокусов через . По определению , т.е. . Введём на плоскости прямоугольную систему координат так, чтобы фокусы гиперболы лежали на оси абсцисс. А начало координат делило отрезок пополам. Тогда фокусы гиперболы имеют координаты . Выведем уравнение гиперболы в выбранной системе координат. Пусть – произвольная точка плоскости. Обозначим расстояния от точки до фокусов и через и соответственно, т.е. , . Из определения гиперболы следует, что точка будет лежать на данной гиперболе тогда и только тогда, когда . Т.е.
.
Подставляя выражения
в равенство (12), получим
Очевидно, что точка лежит на гиперболе тогда и только тогда, когда её координаты удовлетворяют уравнению (14). Перенесём второй радикал в правую часть уравнения, после чего возведём обе части в квадрат.
Снова возведём обе части уравнения в квадрат:
Обозначим получим или
Как и для случая эллипса, можно доказать, что при возведении в квадрат не получены «лишние» точки,
т.е. координаты точек гиперболы и только они удовлетворяют уравнению (17). Уравнение (17) называется каноническим уравнением гиперболы.
Исследуем форму гиперболы по её каноническому уравнению.
Уравнение (17) содержит только чётные степени координат и . Следовательно гипербола симметрична относительно осей и , а также относительно начала координат. Поэтому достаточно рассмотреть ту часть гиперболы, которая лежит в первом координатном угле. Для этой части гиперболы , поэтому, разрешая уравнение (16) относительно , а затем извлекая квадратный корень, получим
Из равенства (18) вытекают следующие утверждения.
.
Если , то , т.е. точка принадлежит гиперболе.
Если , то , причём y возрастает неограниченно при неограниченном возрастании . Точка на гиперболе движется с ростом «вправо» и «вверх», её начальное положение – точка .
Вид гиперболы теперь можно легко установить, используя симметрию относительно координатных осей.
Рассмотрим прямую, заданную её уравнением с угловым коэффициентом
Прямая, заданная уравнением (19) называется асимптотой гиперболы. Покажем, что точка уходя по гиперболе в бесконечность, неограниченно приближается к прямой, определяемой уравнением (19).
Возьмём произвольное значение и рассмотрим две точки и , где
и . Тогда точка M лежит на гиперболе, а точка N- на прямой (19). Очевидно, прямая MN перпендикулярная оси . Найдём длину отрезка MN.
Прежде всего заметим, что , т.е. . Это означает, что точка M лежит под точкой N. Таким образом
Из последнего равенства следует, что при неограниченном увеличении x длина отрезка уменьшается и приближается к нулю, т.к. знаменатель неограниченно увеличивается, а числитель есть постоянная величина ab. Обозначим через P основание перпендикуляра, опущенного из точки M на прямую (19). Тогда - расстояние от точки M до этой прямой. Очевидно, , а т.к. , то и подавно , т.е. точка M неограниченно приближается к прямой (19).
Гипербола состоит из двух ветвей правой и левой и имеет две асимптоты: и .
Оси симметрии называются осями гиперболы, а центр симметрии (точка пересечения осей) – центром гиперболы. Одна из осей пересекается с гиперболой в двух точках, которые называются её вершинами. Эта ось называется действительной осью гиперболы. Другая ось не имеет общих точек с гиперболой и называется мнимой осью гиперболы. Прямоугольник со сторонами 2a и 2b называется основным прямоугольником гиперболы. Величины a и b называются соответственно действительной и мнимой полуосями гиперболы.
Рассмотрим уравнение , которое также определяет гиперболу; вершины её лежат на оси Oy. Эта гипербола называется сопряжённой по отношению к гиперболе (17). Обе эти гиперболы имеют одни и те же асимптоты.
Гипербола с равными полуосями, т.е. a=b называется равнобочной и её каноническое уравнение имеет вид
.
Так как основной прямоугольник равносторонней гиперболы является квадратом, то асимптоты равнобочной гиперболы перпендикулярны друг другу.
Эксцентриситетом гиперболы называется отношение , где - половина расстояния между фокусами, - действительная полуось гиперболы. Эксцентриситет гиперболы обозначается буквой 𝜀. Так как , то . Учитывая, что , найдём
откуда .
Из последнего равенства легко получается геометрическое истолкование эксцентриситета гиперболы: чем ближе эксцентриситет к единице, тем меньше отношение , а это означает, что основной прямоугольник более вытянут в направлении действительной оси. Таким образом, эксцентриситет гиперболы характеризует форму её основного прямоугольник, а значит, и форму самой гиперболы.