- •Часть I
- •Часть I
- •Часть I конспект лекций
- •127994 Москва, а-55, ул. Образцова д. 9, стр.9. Типография миит
- •Лекция 1 механика. Часть I
- •1.1 Кинематика
- •1.1.1 Основные понятия
- •1.1.2 Равномерное движение по прямой
- •1.1.3 Равнопеременное движение по прямой
- •1.1.4 Движение вдоль прямой с переменным ускорением
- •1.1.5 Движение тела, брошенного под углом к горизонту
- •1.1.6 Движение точки по окружности
- •Лекция 2 механика. Часть II
- •2.1 Масса и импульс тела
- •2.1.1 Масса
- •2.1.2 Импульс
- •2.2 Динамика. Законы ньютона
- •2.2.1 Понятие силы. Инерциальные системы отсчёта. Первый закон Ньютона
- •2.2.2 Второй закон Ньютона
- •2.2.3 Третий закон Ньютона. Вес тела
- •2.2.4 Закон Всемирного тяготения
- •2.2.5 Примеры сил. Рекомендации к решению стандартных
- •Лекция 3 механика. Часть III
- •3.1 Динамика вращательного движения
- •3.1.1 Центр масс системы материальных точек.
- •3.1.2 Момент инерции. Теорема Штейнера
- •3.1.3 Момент импульса
- •3.1.4 Момент силы
- •3.1.5 Основной закон динамики вращательного движения
- •Лекция 4 механика. Часть IV
- •4.1 Прецессия гироскопа
- •4.2 Работа и энергия
- •4.2.1 Работа силы. Мощность
- •4.2.2 Кинетическая энергия
- •4.2.3 Первая и вторая космические скорости
- •4.2.4 Потенциальная энергия (определения)
- •Лекция 5 механика. Часть V
- •5.1 Работа и энергия (окончание)
- •5.1.1 Потенциальная энергия
- •5.2 Законы сохранения
- •5.2.1 Закон сохранения импульса
- •5.2.2 Закон сохранения момента импульса. Трёхстепенной гироскоп
- •5.2.3 Закон сохранения механической энергии
- •5.2.4 О законах сохранения в природе. Принцип симметрии
- •Лекция 6 механика. Часть VI
- •6.1 Основы специальной теории относительности (сто)
- •6.1.1 Принцип относительности Галилея.
- •6.1.3 Преобразования Лоренца
- •6.1.4 Следствия из преобразований Лоренца
- •Лекция 7 механика. Часть VII.
- •7.1 Основы релятивистской динамики
- •7.1.2 Энергия тела в сто.
- •7.1.3 Связь энергии и импульса тела.
- •7.2 Электростатика. Часть I
- •7.2.1 Закон сохранения электрического заряда и закон Кулона – основополагающие законы электростатики
- •7.2.2 Напряженность электрического поля.
- •Лекция 8 электростатика. Часть II
- •8.1 Характеристики электричесокого поля
- •8.1.1 Работа по переносу заряда в электрическом поле
- •8.1.2 Потенциал – энергетическая характеристика
- •8.1.3 Связь потенциала и напряжённости электрического поля
- •8.1.4 Теорема Гаусса для электрического поля в вакууме
- •8.1.5 Примеры применения теоремы Гаусса для электрического поля в вакууме
- •Лекция 9 электростатика. Часть III
- •9.1 Характеристики электричесокого поля
- •9.1.1 Примеры применения теоремы Гаусса для электрического поля в вакууме (продолжение)
- •9.1.2 Электрический диполь. Диполь в однородном и неоднородном электрических полях
- •9.2 Диэлектрики в электрическом поле
- •9.2.2 О пьезоэффекте и сегнетоэлектричестве
- •Лекция 10 электростатика. Часть IV
- •10.1 Диэлектрики в электрическом поле (Часть 2)
- •10.1.1 Теорема Гаусса для электрического поля в диэлектрике
- •10.2 Металлы в электрическом поле
- •10.2.1 Напряжённость и потенциал электрического поля
- •10.2.2 Электроёмкость уединённого проводника
- •10.2.3 Энергия уединённого заряженного проводника
- •10.2.4 Электрические конденсаторы. Электроёмкость
- •Лекция 11 постоянный электрический ток. Часть I
- •11.1 Металлы в электрическом поле (Часть II)
- •11.1.1 Энергия заряженного конденсатора.
- •11.2 Электрический ток в металлах
- •11.2.1 Классическая теория электропроводности. Определения: сила тока, плотность тока
- •11.2.2 Закон Ома в дифференциальной форме
- •11.2.3 Закон Ома для однородного участка цепи. Электрическое сопротивление
- •11.2.4 Электродвижущая сила. Закон Ома для неоднородного участка цепи. Закон Ома для замкнутой цепи
- •Лекция 12 постоянный электрический ток. Часть II
- •12.1 Электрический ток в металлах (продолжение)
- •12.1.1 Соединение элементов цепи постоянного тока. Правила Кирхгофа
- •12.1.2 Закон Джоуля-Ленца
- •12.1.3 Достоинства и недостатки классической теории
- •12.2 Электрический ток в вакууме, в жидкостях
- •12.2.1 Явление термоэлектронной эмиссии. Вакуумный диод
- •12.2.2 Электрический ток в жидкостях. Явление электролиза
- •12.2.3 Электрический ток в газах
- •Лекция 13 магнитное поле. Часть I
- •13.1 Индукция магнитного поля
- •13.1.1 Магнитное поле. Силовые линии. Сила Ампера.
- •13.1.2 Взаимодействие параллельных токов.
- •13.1.3 Закон Био-Савара-Лапласа
- •Лекция 14 магнитное поле. Часть II
- •14.1 Индукция магнитного поля (Часть II)
- •14.1.1 Действие магнитного поля на движущийся заряд.
- •14.1.2 Эффект Холла. Использование эффекта Холла
- •14.1.3 Теорема о циркуляции вектора . Примеры применения теоремы
- •14.1.4 Теорема Гаусса для магнитного поля
- •Лекция 15 магнитное поле. Часть III
- •15 Индукция магнитного поля (Часть III)
- •15.1.1 Работа по перемещению проводника с током
- •15.1.2 Магнитный момент витка с током.
- •15.2 Магнитое поле в веществе
- •15.2.1 Гипотеза Ампера. Гиромагнитное отношение
- •15.2.2 Намагниченность . Теорема о циркуляции вектора
- •IdN2 InSdlcos nisdlcos npmdlcos Jdlcos ().
- •15.2.3 Связь векторов , и . Виды магнетиков.
- •15.2.4 Некоторые примеры
- •15.2.5 Вопросы для повторения
- •Лекция 16 магнитное поле. Часть IV
- •16.1 Магнитое поле в веществе
- •16.1.1 Парамагнетизм
- •16.1.2 Прецессия электронных орбит в атоме. Диамагнетизм
- •16.1.3 Ферромагнетизм. Петля гистерезиса
- •Лекция 17 электромагнитное поле
- •17.1 Электромагнетизм
- •17.1.1 Явление электромагнитной индукции
- •17.1.2 Явление самоиндукции
- •17.1.3 Явление взаимной индукции
- •17.1.4 Энергия магнитного поля
- •17.1.5 Система уравнений Максвелла
6.1.4 Следствия из преобразований Лоренца
Из преобразований Лоренца вытекает ряд следствий, которые допускают экспериментальную проверку и, тем самым, могут свидетельствовать о том, насколько теория Эйнштейна соответствует действительности.
а) Сокращение длины движущихся объектов
Пусть объект, имеющий длину l0 в системе отсчёта XYZ, (рис. 6.4) движется вместе с этой системой со скоростью 0 относительно системы XYZ вдоль оси X. Очевидно при этом, что l0x2 x1. Но длину объекта l можно измерить и в системе XYZ. Для этого в один и тот же момент времени t следует засечь координаты начала и конца объекта: l x2 x1. Используя обратное преобразование Лоренца для координаты x (именно в него входит нужное время t), получим:
l0 x2 x1 , или
l l0. (6.8)
Поскольку 1, l l0, то есть, объект как бы «сокращается» в размерах относительно неподвижного наблюдателя вдоль направления своего движения1. Изменения размеров в двух других направлениях при этом не происходит.
б) Изменение длительности процесса
Пусть в одной и той же точке с координатой x в движущейся системе отсчёта произошли два события, разделённые интервалом времени 0 t2 t1. С точки зрения наблюдателя, находящегося в системе отсчёта XYZ этот интервал составляет t2 t1. Используя обратное преобразование Лоренца для координаты x (именно в него входит нужное время t), получим:
t2 t1 , или
. (6.9)
Поскольку 1, 0, то есть из формулы (6.9) следует, что длительность какого-либо события, происходящего с телом, минимальна в той системе отсчёта, в которой тело покоится. Чем быстрее тело движется, тем дольше длится это событие с точки зрения наблюдателя, мимо которого пролетает тело.
Последнее соотношение получило непосредственное экспериментальное подтверждение. Под действием солнечного излучения в верхних слоях атмосферы Земли рождаются элементарные частицы мюоны. Эти частицы нестабильны, они распадаются самопроизвольно на электрон (или позитрон) и два нейтрино. Среднее время жизни, измеренное в условиях, когда они неподвижны (или движутся с малой скоростью), составляет всего лишь 2·106 с. На первый взгляд, даже двигаясь со скоростью света, мюоны за это время способны пролететь не более 600 м. Однако, как показывают наблюдения, мюоны, хотя и образуются на высоте 20 30 км, всё же успевают в значительном количестве достигнуть земной поверхности. Это объясняется тем, что 2·106 с – собственное время жизни мюона, то есть время 0, измеренное по часам, движущимся вместе с ним. Время , отсчитанное по часам экспериментатора, связанного с Землей, оказывается гораздо большим (скорость мюона близка к с). Поэтому нет ничего удивительного в том, что этот экспериментатор наблюдает пробег мюона, значительно больший 600 м.
Отметим, что с позиции самого мюона, хотя его время существования и невелико, малым для него оказывается расстояние, пролетаемое до поверхности Земли (имеет место лоренцево сокращение длины).
С замедлением течения времени в движущейся системой отсчёта связан так называемый парадокс близнецов. Поскольку об этом парадоксе довольно часто вспоминается в научно-популярной и фантастической литературе, имеет смысл рассмотреть его подробнее. Напомним, что парадокс – это неожиданное положение, находящееся в видимом противоречии с общепринятыми понятиями.
Представим себе, что на Земле одновременно родились два брата – близнеца, один из которых в зрелом возрасте стал космонавтом и собрался полететь в межзвёздную экспедицию. До старта ракеты биологический возраст близнецов был одинаковым, поскольку оба всю жизнь провели на Земле и двигались со скоростями, много меньшими с. После старта космонавт будет двигаться с большой скоростью, а, следовательно, с точки зрения близнеца, оставшегося на Земле, его старение будет происходить медленнее. Это еще не парадокс, а простое следствие преобразований Лоренца.
Теперь сделаем еще один шаг в размышлениях: с точки зрения космонавта неподвижной можно было бы считать ракету, это Земля улетала из-под ног, и, следовательно, это землянин должен будет стариться медленнее! Итак, казалось бы, всё зависит от точки зрения, разницы – никакой. Однако, несмотря на кажущуюся равноценность систем отсчёта «ракета» и «Земля», после возвращения домой окажется, что всё же именно космонавт состарится меньше брата. Вот в этом и заключается видимое противоречие, парадокс.
Данный парадокс возник из-за того, что мы посчитали обе системы отсчёта равноценными. Но это не так: разгоняясь до околосветовой скорости, затормаживая у звезды, разворачиваясь, вновь разгоняясь по направлению к Земле, а затем – затормаживая для посадки, ракета оказывается неинерциальной, движущейся с ускорением системой отсчёта. Неинерциальность (это можно строго показать, используя математический аппарат СТО), как раз и приводит к тому, что общее время между стартом и возвращением ракеты для космонавта всё же окажется меньше, чем для земного наблюдателя.
Подобные эксперименты уже проводились в наше время: сравнивались показания часов, остававшихся на Земле, и запускавшихся в космос на спутниках. И хотя скорости современных космических аппаратов далеки от световых, различие в показаниях часов в земной лаборатории и возвращаемых на Землю после достаточно длительного полёта фиксируется вполне уверенно.
Некоторые примеры
-
Учитывая, что среднее расстояние от Земли до Солнца составляет 150000000 км (это расстояние называется 1 а. е. – астрономическая единица), можно оценить время, за которое свет, испущенный нашим светилом, достигает земной поверхности: около 500 с или 8,3 мин.
-
До самой близкой к Солнцу соседней звезды (Альфа Центавра) свет идёт примерно 4,4 года. Если полететь к этой звезде на космическом корабле, движущемся со скоростью 0,99с, то для космонавта полёт туда и обратно займёт примерно 9 лет. На Земле при этом пройдёт более 60 лет…
-
По современным представлениям средний диаметр Вселенной составляет около 156 млрд. световых лет.
-
Даже у аппарата, движущегося с третьей космической скоростью (16,6 км/с), лоренцево сокращение длины не превышает 1,5109%.
Вопросы для повторения
-
Сформулируйте постулаты Эйнштейна в СТО. Чем формулировка первого постулата отличается от формулировки принципа относительности Галилея?
-
Приведите пример ситуации, которая говорит о том, что время в системах отсчёта, движущихся относительно друг друга, течёт неодинаково.
-
Каков смысл преобразований Галилея и Лоренца (что с их помощью можно определить)?
-
Приведите пример применения правила сложения скоростей в СТО.
-
Какие следствия вытекают из преобразований Лоренца?
-
Приведите пример эксперимента, для объяснения результатов которого необходимо привлекать преобразования Лоренца.
-
В чём заключается парадокс близнецов?
Оцените время, которое пройдёт на Земле за время космической экспедиции к Сириусу (до него примерно 8,6 световых лет пути) со средней скоростью 0,99 от скорости света.