- •Часть I
- •Часть I
- •Часть I конспект лекций
- •127994 Москва, а-55, ул. Образцова д. 9, стр.9. Типография миит
- •Лекция 1 механика. Часть I
- •1.1 Кинематика
- •1.1.1 Основные понятия
- •1.1.2 Равномерное движение по прямой
- •1.1.3 Равнопеременное движение по прямой
- •1.1.4 Движение вдоль прямой с переменным ускорением
- •1.1.5 Движение тела, брошенного под углом к горизонту
- •1.1.6 Движение точки по окружности
- •Лекция 2 механика. Часть II
- •2.1 Масса и импульс тела
- •2.1.1 Масса
- •2.1.2 Импульс
- •2.2 Динамика. Законы ньютона
- •2.2.1 Понятие силы. Инерциальные системы отсчёта. Первый закон Ньютона
- •2.2.2 Второй закон Ньютона
- •2.2.3 Третий закон Ньютона. Вес тела
- •2.2.4 Закон Всемирного тяготения
- •2.2.5 Примеры сил. Рекомендации к решению стандартных
- •Лекция 3 механика. Часть III
- •3.1 Динамика вращательного движения
- •3.1.1 Центр масс системы материальных точек.
- •3.1.2 Момент инерции. Теорема Штейнера
- •3.1.3 Момент импульса
- •3.1.4 Момент силы
- •3.1.5 Основной закон динамики вращательного движения
- •Лекция 4 механика. Часть IV
- •4.1 Прецессия гироскопа
- •4.2 Работа и энергия
- •4.2.1 Работа силы. Мощность
- •4.2.2 Кинетическая энергия
- •4.2.3 Первая и вторая космические скорости
- •4.2.4 Потенциальная энергия (определения)
- •Лекция 5 механика. Часть V
- •5.1 Работа и энергия (окончание)
- •5.1.1 Потенциальная энергия
- •5.2 Законы сохранения
- •5.2.1 Закон сохранения импульса
- •5.2.2 Закон сохранения момента импульса. Трёхстепенной гироскоп
- •5.2.3 Закон сохранения механической энергии
- •5.2.4 О законах сохранения в природе. Принцип симметрии
- •Лекция 6 механика. Часть VI
- •6.1 Основы специальной теории относительности (сто)
- •6.1.1 Принцип относительности Галилея.
- •6.1.3 Преобразования Лоренца
- •6.1.4 Следствия из преобразований Лоренца
- •Лекция 7 механика. Часть VII.
- •7.1 Основы релятивистской динамики
- •7.1.2 Энергия тела в сто.
- •7.1.3 Связь энергии и импульса тела.
- •7.2 Электростатика. Часть I
- •7.2.1 Закон сохранения электрического заряда и закон Кулона – основополагающие законы электростатики
- •7.2.2 Напряженность электрического поля.
- •Лекция 8 электростатика. Часть II
- •8.1 Характеристики электричесокого поля
- •8.1.1 Работа по переносу заряда в электрическом поле
- •8.1.2 Потенциал – энергетическая характеристика
- •8.1.3 Связь потенциала и напряжённости электрического поля
- •8.1.4 Теорема Гаусса для электрического поля в вакууме
- •8.1.5 Примеры применения теоремы Гаусса для электрического поля в вакууме
- •Лекция 9 электростатика. Часть III
- •9.1 Характеристики электричесокого поля
- •9.1.1 Примеры применения теоремы Гаусса для электрического поля в вакууме (продолжение)
- •9.1.2 Электрический диполь. Диполь в однородном и неоднородном электрических полях
- •9.2 Диэлектрики в электрическом поле
- •9.2.2 О пьезоэффекте и сегнетоэлектричестве
- •Лекция 10 электростатика. Часть IV
- •10.1 Диэлектрики в электрическом поле (Часть 2)
- •10.1.1 Теорема Гаусса для электрического поля в диэлектрике
- •10.2 Металлы в электрическом поле
- •10.2.1 Напряжённость и потенциал электрического поля
- •10.2.2 Электроёмкость уединённого проводника
- •10.2.3 Энергия уединённого заряженного проводника
- •10.2.4 Электрические конденсаторы. Электроёмкость
- •Лекция 11 постоянный электрический ток. Часть I
- •11.1 Металлы в электрическом поле (Часть II)
- •11.1.1 Энергия заряженного конденсатора.
- •11.2 Электрический ток в металлах
- •11.2.1 Классическая теория электропроводности. Определения: сила тока, плотность тока
- •11.2.2 Закон Ома в дифференциальной форме
- •11.2.3 Закон Ома для однородного участка цепи. Электрическое сопротивление
- •11.2.4 Электродвижущая сила. Закон Ома для неоднородного участка цепи. Закон Ома для замкнутой цепи
- •Лекция 12 постоянный электрический ток. Часть II
- •12.1 Электрический ток в металлах (продолжение)
- •12.1.1 Соединение элементов цепи постоянного тока. Правила Кирхгофа
- •12.1.2 Закон Джоуля-Ленца
- •12.1.3 Достоинства и недостатки классической теории
- •12.2 Электрический ток в вакууме, в жидкостях
- •12.2.1 Явление термоэлектронной эмиссии. Вакуумный диод
- •12.2.2 Электрический ток в жидкостях. Явление электролиза
- •12.2.3 Электрический ток в газах
- •Лекция 13 магнитное поле. Часть I
- •13.1 Индукция магнитного поля
- •13.1.1 Магнитное поле. Силовые линии. Сила Ампера.
- •13.1.2 Взаимодействие параллельных токов.
- •13.1.3 Закон Био-Савара-Лапласа
- •Лекция 14 магнитное поле. Часть II
- •14.1 Индукция магнитного поля (Часть II)
- •14.1.1 Действие магнитного поля на движущийся заряд.
- •14.1.2 Эффект Холла. Использование эффекта Холла
- •14.1.3 Теорема о циркуляции вектора . Примеры применения теоремы
- •14.1.4 Теорема Гаусса для магнитного поля
- •Лекция 15 магнитное поле. Часть III
- •15 Индукция магнитного поля (Часть III)
- •15.1.1 Работа по перемещению проводника с током
- •15.1.2 Магнитный момент витка с током.
- •15.2 Магнитое поле в веществе
- •15.2.1 Гипотеза Ампера. Гиромагнитное отношение
- •15.2.2 Намагниченность . Теорема о циркуляции вектора
- •IdN2 InSdlcos nisdlcos npmdlcos Jdlcos ().
- •15.2.3 Связь векторов , и . Виды магнетиков.
- •15.2.4 Некоторые примеры
- •15.2.5 Вопросы для повторения
- •Лекция 16 магнитное поле. Часть IV
- •16.1 Магнитое поле в веществе
- •16.1.1 Парамагнетизм
- •16.1.2 Прецессия электронных орбит в атоме. Диамагнетизм
- •16.1.3 Ферромагнетизм. Петля гистерезиса
- •Лекция 17 электромагнитное поле
- •17.1 Электромагнетизм
- •17.1.1 Явление электромагнитной индукции
- •17.1.2 Явление самоиндукции
- •17.1.3 Явление взаимной индукции
- •17.1.4 Энергия магнитного поля
- •17.1.5 Система уравнений Максвелла
4.2.2 Кинетическая энергия
Работа является мерой изменения энергии тела или системы тел. В механике рассматриваются два вида энергии: кинетическая и потенциальная.
По определению кинетическая энергия при поступательном движении численно равна работе, которую необходимо совершить с тем, чтобы разогнать тело из состояния покоя до некоторой скорости.
Как видим, определением кинетической энергии WK является не формула, а «рецепт» её нахождения. Выведем формулу для WK, воспользовавшись определением.
Приложим к покоящемуся телу массой m постоянную силу ; будем считать, что других сил нет. Тело начнёт двигаться по прямой (направление действия силы не меняется), и в итоге совершит перемещение (при таком движении, очевидно, угол между векторами и равен нулю) и в итоге приобретёт скорость . С учётом формулы второго закона Ньютона совершаемая силой работа записывается в виде
A .
Если масса тела не меняется в процессе движения, m можно вынести за знак интеграла, и тогда (с учётом того, что первая производная от перемещения по времени называется скоростью), получим:
A m m , или
WK . (4.8)
При обсуждении второго закона Ньютона мы уже отмечали, что масса реальных объектов со временем меняется (расходуется горючее, истираются детали и т. д.). При достижении больших скоростей станет заметным увеличение массы тела (см. далее раздел «специальная теория относительности»). Во всех этих случаях, согласно определению, приобретённая телом кинетическая энергия будет равна работе, совершаемой по разгону тела до скорости , однако формула для её расчёта окажется иной, и её вид будет зависеть от закона, по которому масса тела менялась со временем.
Заметим: можно показать, что кинетическая энергия твёрдого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси с угловой скоростью численно равна работе, которую необходимо совершить с тем, чтобы раскрутить это тело из состояния покоя до данной скорости и выражается формулой
WK . (4.9)
Здесь I – момент инерции тела относительно оси вращения.
Если же тело массой m одновременно совершает поступательное движение в некоторой плоскости и при этом вращается с угловой скоростью относительно оси, проходящей через центр масс тела и сохраняющей свою ориентацию в пространстве, его общая кинетическая энергия рассчитывается по формуле
WK . (4.10)
Здесь C – скорость центра масс тела, I – момент инерции тела относительно оси вращения.
4.2.3 Первая и вторая космические скорости
Рассмотрим пример расчёта работы переменной силы в случае, когда этой сила является результатом гравитационного взаимодействия двух тел. Рассчитаем величину второй космической скорости 2К – такой минимальной скорости, которую необходимо придать телу на поверхности планеты с тем, чтобы после «броска» оно смогло улететь бесконечно далеко (притяжением других планет, звёзд пренебрегаем).
Из школьной программы мы помним, что первой космической называется минимальная скорость 1К, которую необходимо сообщит телу с тем, чтобы после броска оно не упало на поверхность планеты, а двигалось над этой поверхностью по круговой орбите. При таком движении радиус траектории практически равен радиусу планеты R (которую считаем однородным шаром), а центростремительное ускорение aЦ создаётся силой гравитационного притяжения F (M – масса планеты, m – масса тела), рис. 4.3:
F maц,
F G mg,
aц .
Отсюда получаем: 1К , что для Земли составляет примерно 7,8 км/с.
Для расчёта второй космической скорости необходимо вычислить работу, которая совершается силой притяжения при перемещении тела с поверхности планеты на бесконечно большое расстояние и учесть, что вся эта работа пойдёт на уменьшение кинетической энергии тела. У поверхности планеты эта энергия должна равняться
WK1 , а на бесконечности WK2 0 (тело останавливается, но не падает обратно), то есть WK2 WK1 .
Итак, работа силы притяжения:
A .
Теперь учтём, что A WK2 WK1, и что g. Получим:
2К 1К. (4.11)
Для Земли 2К 11,2 км/с.
Формула для второй космической скорости выводилась в предположении, что на улетающее от Земли тело не действуют никакие объекты, кроме нашей планеты. На деле это не так: для того, чтобы улететь на бесконечно далёкое расстояние следует преодолеть силу притяжения самого массивного объекта Солнечной системы: Солнца. Минимальная скорость, необходимая для этого, называется третьей космической, она составляет примерно 16 км/с. Современные ракетные двигатели пока не способны придать космическому кораблю такую скорость. Поэтому для того, чтобы искусственные аппараты типа «Pioneer» и «Voyager» всё же смогли покинуть пределы Солнечной системы, траектории их полёта выбирались таким образом, чтобы аппараты пролетали мимо планет-гигантов (Юпитера, Сатурна, Урана), которые своими гравитационными полями помогали им преодолеть силу притяжения Солнца.