- •Основные понятия курса. Оптическая и неоптическая голография
- •Что такое изображение
- •Методы восстановления изображений
- •Методы реконструкции изображений
- •Другие методы цифровой обработки изображений
- •Оптическая голография. Регистрация интерференционной картины.
- •Оптическая схема получения голограммы.
- •Неоптическая голография
- •Математический аппарат решения задач восстановления и реконструкции изображений
- •Дельта-функция
- •Свойства дельта-функции
- •Преобразование Фурье. Теорема о свёртке
- •Линейные системы. Импульсный отклик линейной системы
- •Прямые и обратные задачи. Уравнение Фредгольма
- •Решение уравнения типа свёртки. Частотная характеристика
- •Корректность решения обратной задачи. Существования решения
- •Единственность решения на примере уравнения типа свертки
- •Устойчивость решения
- •Регуляризация решени обратных задач
- •Регуляризация решения. Метод регуляризации Тихонова
- •Регуляризация решения уравнения типа свертки
- •Фильтр Тихонова. Невязка
- •Оптимальный фильтр Винера
- •Управляемая линейная фильтрация. Фильтр Бэйкуса-Гильберта
- •Гомоморфная фильтрация
- •Метод неопределенных коэффициентов
- •Пример решения обратной задачи
- •Коррекция искажений, вызванных равномерным прямолинейным движением объекта
- •Коррекция искажений, вызванных равномерным прямолинейным движением объекта. Учет граничных условий
- •Разрешающая способность систем формирования изображений
- •Понятие о разрешающей способности
- •Теоретическая оценка разрешающей способности на примере анализатора спектра
- •Представление Релея для монохроматических волн
- •Представление Релея для немонохроматических волн
- •Двойной физический смысл пространственной частоты
- •Частотная характеристика свободного пространства
- •Угловой спектр сферической волны
- •Импульсный отклик свободного пространства
- •Восстановление радиоголографических изображений
- •Алгоритм восстановления изображений в частотной области
- •Восстановление изображений в приближении Френеля
- •Азимутальное разрешение радиоголографической системы
- •Синтез апертуры сканированием одной антенной
- •Синтез апертуры сканирования двумя антеннами
- •Синтез радиоголограмм динамических объектов
- •Разрешающая способность в радиальном направлении
- •Многочастотная голография
- •Основы томографии
- •Прохождение плоскопараллельного пучка через среду с поглощением
- •Преобразование Радона
- •Преобразование Радона точечного объекта
- •Теорема о центральном сечении
- •Обратное преобразование Радона
- •Алгоритм обратного проецирования
- •Вычисление обратного преобразования Радона
- •Итерационные алгоритмы решения обратных задач
- •Понятие об итерационных алгоритмах решения обратных задач
- •Итерационные алгоритмы с ограничениями
- •Итерационное уравнение
- •Ряд Неймана
- •Итерационный оператор для уравнения типа свертки
Представление Релея для монохроматических волн
Выражение для произвольной монохроматической волны
Выше уже говорилось о том, что произвольную монохроматическую волну с неплоской фазовой поверхностью можно представить в виде суммы плоских волн, распространяющихся в различных направлениях. Такое представление справедливо в силу линейности волнового уравнения – общее решение уравнения можно представить в виде суммы частных решений, т.е. суммы плоских волн распространяющихся в различных направлениях. Вспомним, что направление распространения волны определяется компонентами u1 и u2, тогда искомое общее решение можно записать в виде
.
В выражении функция описывает собой комплексную амплитуду волны, распространяющейся в направлении, определяемом переменными u1 и u2. Это выражение включает в себя не только плоские волны, но и неоднородные экспоненциально затухающие волны, для которых .
Такой вид записи произвольной монохроматической волны носит названия представления Релея и широко применяется при решении различных задач.
Использование представления Релея для решения задачи распространения волн в свободном пространстве
Решим следующую задачу – пусть известно распределение комплексной амплитуды поля в плоскости z = 0. Требуется определить распределение комплексной амплитуды в некоторой другой плоскости z ≠ 0.
Согласно представлению Релея известное распределение поля в плоскости z = 0 запишется в виде
.
Мы видим, что выражение представляет интеграл Фурье, связывающий значения комплексной амплитуды поля и функции . При помощи преобразования Фурье мы можем определить функцию :
.
Воспользовавшись тем, что согласно представлению Релея, функция не зависит от координаты z, искомое распределение комплексной амплитуды можно определить непосредственной подстановкой найденной функции в .
Последним шагом в решении поставленной задачи является выбор правильного знака перед z в . Этот знак можно определить по поведению неоднородных волн с учетом граничных условий на бесконечной сфере – неоднородные волны должны затухать с увеличением расстояния. С учетом этих соображений при z > 0 необходимо выбирать знак «плюс», а при z < 0 – «минус».
Таким образом, зная распределение комплексной амплитуды произвольной монохроматической волны в каком-либо одном сечении, можно построить распределение комплексной амплитуды в любом другом сечении этого поля.
Представление Релея для немонохроматических волн
Общий подход к представлению немонохроматических волн
При помощи представления Релея можно описывать не только монохроматические волны. В общем случае произвольное поле можно представить в виде суперпозиции монохроматических полей разных частот, каждое из которых описывается . Данное допущение широко используется в теории колебаний при представлении произвольного сигнала как суммы бесконечного ряда гармонических сигналов.
Решим аналогичную предыдущей задачу для произвольного поля. Пусть в сечении z = 0 задано произвольное поле . Нам необходимо определить временную зависимость поля в произвольном сечении z.
Заданное в сечении z = 0 поле можно представить в виде суммы монохроматических полей различных частот при помощи интеграла Фурье; каждое такое монохроматическое поле с частотой будет иметь комплексную амплитуду
.
Для каждого такого монохроматического поля, являющегося одной из составляющих произвольного поля, можно вычислить функцию согласно :
.
Далее, для каждого из полей можно отыскать распределение поля в произвольном сечении z:
,
где с - скорость распространения волны в пространстве, .
Далее мы можем получить искомое распределение поля при помощи обратного преобразования Фурье:
Некоторые частные случаи представления немонохроматической волны
Если поле таково, что его распределение в сечении z = 0 можно представить как произведение функций, зависящих только от координат и только от времени
,
то выражение можно записать в виде
,
где - спектр функции ,
Комплексная амплитуда вычисляется согласно на основании функции , вычисленной по пространственному распределению поля в известном сечении z = 0. Несмотря та то, что функция в данном случае не зависит от частоты, комплексная амплитуда будет зависеть от , т.к. в .
Еще одним способом представления произвольного поля является разложение по отдельным источникам излучения. В этом случае распределение поля в сечении z = 0 запишется в виде
,
где - распределение амплитуды в сечении z = 0 от j-го источника, колеблющегося по закону .
В этом случае для каждого из источников может быть применено выражение , а затем полученные распределения поля просуммированы. Важным для нас является то, что любую произвольную немонохроматическую волну можно представить в виде суммы монохроматических волн. Это позволит нам в дальнейшем проводить рассуждения только для монохроматических волн, помня о том, что они остаются справедливыми для компонент произвольных волн.