- •Основные понятия курса. Оптическая и неоптическая голография
- •Что такое изображение
- •Методы восстановления изображений
- •Методы реконструкции изображений
- •Другие методы цифровой обработки изображений
- •Оптическая голография. Регистрация интерференционной картины.
- •Оптическая схема получения голограммы.
- •Неоптическая голография
- •Математический аппарат решения задач восстановления и реконструкции изображений
- •Дельта-функция
- •Свойства дельта-функции
- •Преобразование Фурье. Теорема о свёртке
- •Линейные системы. Импульсный отклик линейной системы
- •Прямые и обратные задачи. Уравнение Фредгольма
- •Решение уравнения типа свёртки. Частотная характеристика
- •Корректность решения обратной задачи. Существования решения
- •Единственность решения на примере уравнения типа свертки
- •Устойчивость решения
- •Регуляризация решени обратных задач
- •Регуляризация решения. Метод регуляризации Тихонова
- •Регуляризация решения уравнения типа свертки
- •Фильтр Тихонова. Невязка
- •Оптимальный фильтр Винера
- •Управляемая линейная фильтрация. Фильтр Бэйкуса-Гильберта
- •Гомоморфная фильтрация
- •Метод неопределенных коэффициентов
- •Пример решения обратной задачи
- •Коррекция искажений, вызванных равномерным прямолинейным движением объекта
- •Коррекция искажений, вызванных равномерным прямолинейным движением объекта. Учет граничных условий
- •Разрешающая способность систем формирования изображений
- •Понятие о разрешающей способности
- •Теоретическая оценка разрешающей способности на примере анализатора спектра
- •Представление Релея для монохроматических волн
- •Представление Релея для немонохроматических волн
- •Двойной физический смысл пространственной частоты
- •Частотная характеристика свободного пространства
- •Угловой спектр сферической волны
- •Импульсный отклик свободного пространства
- •Восстановление радиоголографических изображений
- •Алгоритм восстановления изображений в частотной области
- •Восстановление изображений в приближении Френеля
- •Азимутальное разрешение радиоголографической системы
- •Синтез апертуры сканированием одной антенной
- •Синтез апертуры сканирования двумя антеннами
- •Синтез радиоголограмм динамических объектов
- •Разрешающая способность в радиальном направлении
- •Многочастотная голография
- •Основы томографии
- •Прохождение плоскопараллельного пучка через среду с поглощением
- •Преобразование Радона
- •Преобразование Радона точечного объекта
- •Теорема о центральном сечении
- •Обратное преобразование Радона
- •Алгоритм обратного проецирования
- •Вычисление обратного преобразования Радона
- •Итерационные алгоритмы решения обратных задач
- •Понятие об итерационных алгоритмах решения обратных задач
- •Итерационные алгоритмы с ограничениями
- •Итерационное уравнение
- •Ряд Неймана
- •Итерационный оператор для уравнения типа свертки
Линейные системы. Импульсный отклик линейной системы
Несмотря на то, что большинство процессов и явлений в окружающем нас мире имеют нелинейный характер, в физике, технике и математике широко используется понятия линейный сигнал, линейная система, линейное преобразование.
Рассмотрим некоторую систему, к входу которой приложено воздействие . На выходе системы формируется отклик (Рисунок 0 -3).
Рисунок 0‑3 – Схематичное обозначение системы
Преобразование, которое выполняет система над воздействием можно обозначить как оператор . В этом случае связь между функциями и задаётся в виде операторного уравнения
.
При этом говорят, что функция формируется в результате воздействия оператора на функцию .
Если для оператора выполняется принцип суперпозиции, то и сам оператор и соответствующая ему система называются линейными. Суть принципа суперпозиции можно выразить при помощи следующего соотношения
,
Импульсный отклик линейной системы
Выразим сигнал на входе рассматриваемой нами линейной системы через - функцию.
Используя полученное выражение для функции , запишем отклик системы
Оператор и операция интегрирования линейны, поэтому мы имеем право поменять их местами. В этом случае
,
или
.
Функция
называется импульсным откликом линейной системы.
Если импульсный отклик линейной системы известен, то вычисление отклика системы на заданное входное воздействие превращается в достаточно простую задачу – вычисление определенного интеграла.
Для сравнения рассмотрим пример, в котором линейная система описывается при помощи линейного интегрально-дифференциального уравнения. В качестве линейной системы возьмем обычную RLC цепочку.
Рисунок 0‑4 – RLC-цепочка как пример линейной системы
Соотношение между входным и выходным сигналами описывается при помощи следующих уравнений.
Пусть входным воздействием является очень короткий импульс напряжения, поступивший в момент времени : . Решая уравнения , можно получить, что выходной сигнал в этом случае будет описываться выражением
, где
Таким образом, выходной сигнал системы при подаче произвольного входного сигнала будет определяться как
.
Наглядное представление преобразования сигналов RLC-цепочкой показано на следующем рисунке:
Прямые и обратные задачи. Уравнение Фредгольма
Выше нами получено соотношение, которое связывает между собой входное воздействие , отклик и функцию , которая описывает параметры системы. Одна из этих функций всегда неизвестна. В противном случае задача теряет смысл.
Прямые и обратные задачи.
В соответствии с терминологией, принятой в электродинамике и математической физике, определение отклика системы по входному воздействию при известной функции называется прямой задачей. Определение входного воздействия по отклику системы называется обратной задачей. И наконец, определение импульсного отклика системы по известным функциям и , называется задачей идентификации системы.
Очевидно, что решение прямой задачи сводится к вычислению определённого интеграла и является относительно простой задачей. Эта задача всегда имеет решение. Другой разговор, как быстро и с какой точностью его можно получить.
Решение обратных задач представляет собой значительно более сложную проблему. На сегодняшний день имеются различные подходы к её решению. Некоторые из них мы рассмотрим в рамках этого курса.
Начнём с чисто математических вопросов. В том случае, когда неизвестной функцией является входное воздействие, соотношение (9.1) превращается в интегральное уравнение (неизвестная функция находится под знаком интеграла)
Приведенное выше уравнение хорошо известно математикам и называется уравнением Фредгольма 1-го рода.
Определение входного воздействия по известному отклику системы носит название обратной задачи. Для решения обратной задачи необходимо решить интегральное уравнение (9.1), т.е. определить при известных функциях и функцию
Ядро интегрального уравнения.
Функция , которую мы знаем как импульсный отклик линейной системы или как аппаратную функцию, в теории интегральных уравнений носит название ядра интегрального уравнения.
Уравнения Фредгольма классифицируются по типу ядра. Если , то ядро называется симметричным, а уравнение Фредгольма соответственно уравнением Фредгольма с симметричным ядром.
Если , то ядро называется разностным. Линейные системы, которые описываются интегральным уравнением Фредгольма с разностным ядром, являются инвариантными к сдвигу.
В зависимости от типа ядра возможны те или иные методы решения уравнения Фредгольма. Наиболее простое решение имеет уравнение Фредгольма с разностным ядром. Несколько позже мы получим это решение.
Наиболее сложное решение имеют уравнения, ядра которых не относятся ни к симметричным, ни к разностным ядрам. В каждом конкретном случае для таких уравнений необходимо находить индивидуальное решение.
Собственные функциями интегрального уравнения.
Функции , удовлетворяющие равенству
называются собственными функциями интегрального уравнения, а числа его собственными значениями. Обычно собственными значения располагают в порядке убывания их абсолютной величины и числу с максимальным значением присваивают индекс равный 0. Собственные функции интегрального уравнения ортогональны если
.
Собственные функции интегральных уравнений Фредгольма с разностным и симметричным ядрами всегда можно привести к ортогональному виду.