- •Отдел III. Электродинамика Глава III.1.Электрические заряды. Закон кулона § III.1.1. Введение
- •§ III.1.2. Закон Кулона
- •Глава III.2. Напряженность и смещение электрического поля § III.2.I. Электрическое поле. Напряженность поля
- •§ III.2.2. Принцип суперпозиции электрических полей
- •§ III.2.3. Электрическое смещение. Теорема Остроградского-Гаусса
- •Глава III.3.Потенциал электростатического поля § III.3.1. Работа, совершаемая при перемещении электрического заряда в электростатическом поле
- •§ III.3.2. Потенциал электростатического поля
- •§ III.3.3. Связь между потенциалом и напряженностью электростатического поля
- •§ III.3.4. Проводники в электростатическом поле
- •Глава III.4. Электрическая емкость § III.4.1. Электроемкость уединенного проводника
- •§ III.4.2. Взаимная емкость. Конденсаторы
- •Глава III.5.Диэлектрики в электрическом поле § III.5.1. Дипольные моменты молекул диэлектрика
- •§ III.5.2. Поляризация диэлектриков
- •§ III.5.3. Связь векторов смещения, напряженности и поляризации
- •§ III.5.4. Сегнетоэлектрики
- •Глава III.6.Энергия электрического поля § III.6.1. Энергия заряженного проводника и электрического поля*)
- •§ III.6.2. Энергия поляризованного диэлектрика
- •Глава III.7.Постоянный электрический ток § III.7.1. Понятие об электрическом токе
- •§ III.7.2. Сила и плотность тока
- •§ III.7.3. Основы классической электронной теории электропроводности металлов
- •Глава III.8.Законы постоянного тока § III.8.1. Сторонние силы
- •§ III.8.2. Законы Ома и Джоуля-Ленца
- •§ III.8.3. Правила Кирхгофа
- •Глава III.9.Электрический ток в жидкостях и газах § III.9.1. Законы электролиза Фарадея. Электролитическая диссоциация
- •§ III.9.2. Атомность электрических зарядов
- •§ III.9.3. Электролитическая проводимость жидкостей
- •§ III.9.4. Электропроводность газов
- •§ III.9.5. Понятие о различных типах газового разряда
- •§ III.9.6. Некоторые сведения о плазме
- •Глава III.10.Магнитное поле постоянного тока § III.10.1. Магнитное поле. Закон Ампера
- •§ III.10.2. Закон Био-Савара-Лапласа
- •§ III.10.3. Некоторые простейшие случаи магнитного поля постоянных токов
- •§ III.10.4. Взаимодействие проводников. Действие магнитного поля на проводники с токами
- •§ III.10.5. Закон полного тока. Магнитные цепи
- •§ III.10.6. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле
- •Глава III.11.Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях § III.11.1. Сила Лоренца
- •§ III.11.2. Явление Холла
- •§ III.11.3. Удельный заряд частиц. Масс-спектрометрия
- •§ III.11.4. Ускорители заряженных частиц
- •Глава III.12.Электромагнитная индукция*) § III.12.1. Основной закон электромагнитной индукции
- •§ III.12.2. Явление самоиндукции
- •§ III.12.3. Взаимная индукция
- •§ III.12.4. Энергия магнитного поля электрического тока**)
- •Глава III.13.Магнетики в магнитном поле § III.13.1. Магнитные моменты электронов и атомов
- •§ III.13.2. Атом в магнитном поле
- •§ III.13.3. Диамагнетики и парамагнетики в однородном магнитном поле
- •§ III.13.4. Магнитное поле в магнетиках
- •§ III.13.5. Ферромагнетики
- •Г л а в а III.14. Основы теории максвелла § III.14.1. Общая характеристика теории Максвелла
- •§ III.14.2. Первое уравнение Максвелла
- •§ III.14.3. Ток смещения. Второе уравнение Максвелла
- •§ III.14.4. Полная система уравнений Максвелла для электромагнитного поля
Глава III.5.Диэлектрики в электрическом поле § III.5.1. Дипольные моменты молекул диэлектрика
1º. Вещества, которые не проводят электрического тока, называются диэлектриками. При не слишком высоких температурах и в условиях, когда диэлектрики не подвержены действию очень сильных электрических полей, в этих веществах, в отличие от проводников, отсутствуют свободные носители электрического заряда.
2º. Молекулы диэлектрика электрически нейтральны и содержат равное число положительных и отрицательных зарядов. Тем не менее молекулы обладают электрическими свойствами. В первом приближении молекулу диэлектрика можно рассматривать как диполь, имеющий дипольный моментре=ql(III.2.2.3°), гдеq– абсолютная величина суммарного положительного (а также суммарного отрицательного) заряда,l– расстояние между центрами тяжести положительных и отрицательных заряженных частиц. Как всякий диполь, молекула вещества создает в окружающем пространстве электрическое поле (III.2.2.3°).
3°. Диэлектрик называетсянеполярным(неполярный диэлектрик), если электроны атомов в его молекулах расположены симметрично относительно ядер (Н2, О2, СС14и др.). В таких молекулах центры тяжести положительных и отрицательных зарядов совпадают в отсутствие внешнего электрического поля [l= 0 (п. 2°)] и дипольный моментремолекулы равен нулю. Если неполярный диэлектрик помещен во внешнее электрическое поле, то происходит деформация электронных оболочек (VI.2.3.6º) в атомах (молекулах) и центры тяжести положительных и отрицательных зарядов смещаются друг относительно друга (l≠ 0). В молекуле (атоме) диэлектрика возникаетиндуцированный(наведенный)дипольный электрический момент, пропорциональный напряженностиЕэлектрического поля:
(в СИ),
(в системе СГСЭ),
где α–коэффициент поляризуемости(поляризуемость) молекулы (атома),ε0– электрическая постоянная в СИ (III.1.2.7°).
Поляризуемость молекулы зависит только от объема молекулы. Существенно, что αне зависит от температуры. Тепловое движение молекул неполярных диэлектриков не сказывается на возникновении индуцированных дипольных моментов. Молекулы с такими дипольными моментами подобныквазиупругим(индуцированным)диполям.
4°.Полярным диэлектрикомназывается такой диэлектрик, молекулы (атомы) которого имеют электроны, расположенные несимметрично относительно ядер атомов (Н2О, НС1, NH3, CH3C1 и др.). В таких молекулах центры тяжести положительных и отрицательных зарядов не совпадают, находясь, практически, на постоянном расстоянииlдруг от друга. Молекулы полярных диэлектриков по своим электрическим свойствам подобныжестким диполям, имеющимпостоянный дипольный момент:ре= = const.
5°. Если жесткий диполь помещен в однородное внешнее электростатическое поле, то действие поля на диполь выражается парой сил (I.4.1.6°) с моментомМ, равным:
.
Момент парыМнаправлен перпендикулярно к плоскости, проходящей через векторыpeиЕ, причем из концаМвращение отрекЕпо кратчайшему пути видно происходящим против часовой стрелки. На рис. III.5.1 моментМнаправлен от нас за чертеж и стремится повернуть диполь так, чтобы векторыреиЕбыли параллельны друг другу. В реальных молекулах полярных диэлектриков помимо поворота осей диполей вдоль поля происходит деформация молекул, и благодаря этому дипольный момент становится отличным от нуля (п. 3°).
6°. Если жесткий диполь помещен в неоднородное электрическое поле, напряженность которогоEизменяется на длине диполяl, то помимо вращающего моментаМ(п. 5°), поле действует на диполь с силойF, равной
или, в более общем виде:
,
где pex,peyиpez– проекции вектораpeна оси декартовой системы координат. В частности, если векторЕнаправлен по осиОХи зависит только от координатых(Ex=E(х),Ey=Ez= 0 иЕ=Exi), то
.
Под действием внешнего электростатического поля свободный жесткий диполь стремится переместиться в область наибольшей напряженности поля.
7°. Жесткий диполь, находящийся во внешнем электрическом поле, обладает потенциальной энергиейWп, равной
,
где ре– электрический момент диполя,Е– напряженность поля в месте, где находится диполь,– угол между осью диполя и направлением вектораЕ. Знак минус означает, что устойчивому расположению диполя соответствует угол, когда потенциальная энергия диполя имеет наименьшее значение, и векторренаправлен вдоль вектораЕ.