- •Отдел III. Электродинамика Глава III.1.Электрические заряды. Закон кулона § III.1.1. Введение
- •§ III.1.2. Закон Кулона
- •Глава III.2. Напряженность и смещение электрического поля § III.2.I. Электрическое поле. Напряженность поля
- •§ III.2.2. Принцип суперпозиции электрических полей
- •§ III.2.3. Электрическое смещение. Теорема Остроградского-Гаусса
- •Глава III.3.Потенциал электростатического поля § III.3.1. Работа, совершаемая при перемещении электрического заряда в электростатическом поле
- •§ III.3.2. Потенциал электростатического поля
- •§ III.3.3. Связь между потенциалом и напряженностью электростатического поля
- •§ III.3.4. Проводники в электростатическом поле
- •Глава III.4. Электрическая емкость § III.4.1. Электроемкость уединенного проводника
- •§ III.4.2. Взаимная емкость. Конденсаторы
- •Глава III.5.Диэлектрики в электрическом поле § III.5.1. Дипольные моменты молекул диэлектрика
- •§ III.5.2. Поляризация диэлектриков
- •§ III.5.3. Связь векторов смещения, напряженности и поляризации
- •§ III.5.4. Сегнетоэлектрики
- •Глава III.6.Энергия электрического поля § III.6.1. Энергия заряженного проводника и электрического поля*)
- •§ III.6.2. Энергия поляризованного диэлектрика
- •Глава III.7.Постоянный электрический ток § III.7.1. Понятие об электрическом токе
- •§ III.7.2. Сила и плотность тока
- •§ III.7.3. Основы классической электронной теории электропроводности металлов
- •Глава III.8.Законы постоянного тока § III.8.1. Сторонние силы
- •§ III.8.2. Законы Ома и Джоуля-Ленца
- •§ III.8.3. Правила Кирхгофа
- •Глава III.9.Электрический ток в жидкостях и газах § III.9.1. Законы электролиза Фарадея. Электролитическая диссоциация
- •§ III.9.2. Атомность электрических зарядов
- •§ III.9.3. Электролитическая проводимость жидкостей
- •§ III.9.4. Электропроводность газов
- •§ III.9.5. Понятие о различных типах газового разряда
- •§ III.9.6. Некоторые сведения о плазме
- •Глава III.10.Магнитное поле постоянного тока § III.10.1. Магнитное поле. Закон Ампера
- •§ III.10.2. Закон Био-Савара-Лапласа
- •§ III.10.3. Некоторые простейшие случаи магнитного поля постоянных токов
- •§ III.10.4. Взаимодействие проводников. Действие магнитного поля на проводники с токами
- •§ III.10.5. Закон полного тока. Магнитные цепи
- •§ III.10.6. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле
- •Глава III.11.Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях § III.11.1. Сила Лоренца
- •§ III.11.2. Явление Холла
- •§ III.11.3. Удельный заряд частиц. Масс-спектрометрия
- •§ III.11.4. Ускорители заряженных частиц
- •Глава III.12.Электромагнитная индукция*) § III.12.1. Основной закон электромагнитной индукции
- •§ III.12.2. Явление самоиндукции
- •§ III.12.3. Взаимная индукция
- •§ III.12.4. Энергия магнитного поля электрического тока**)
- •Глава III.13.Магнетики в магнитном поле § III.13.1. Магнитные моменты электронов и атомов
- •§ III.13.2. Атом в магнитном поле
- •§ III.13.3. Диамагнетики и парамагнетики в однородном магнитном поле
- •§ III.13.4. Магнитное поле в магнетиках
- •§ III.13.5. Ферромагнетики
- •Г л а в а III.14. Основы теории максвелла § III.14.1. Общая характеристика теории Максвелла
- •§ III.14.2. Первое уравнение Максвелла
- •§ III.14.3. Ток смещения. Второе уравнение Максвелла
- •§ III.14.4. Полная система уравнений Максвелла для электромагнитного поля
§ III.12.2. Явление самоиндукции
1º. Явлениемсамоиндукцииназывается возникновение индуцированного электрического поля в цепи в результате изменения в ней силы тока. Энергетической характеристикой возникшего поля являетсяэ. д. с. самоиндукцииEс.
2º. Собственное магнитное поле тока в цепи создает магнитный потокΦmссквозь поверхностьS, ограниченную контуром с током,
,
где Bn– проекция вектора индукцииBмагнитного поля (III.10.1.2°) тока на нормальnк элементу поверхностиdS. ВеличинаΦmсназываетсямагнитным потоком самоиндукции контура. Используя закон Био-Савара-Лапласа (III.10.2.2°), можно вычислитьΦmсдля случая, когда контур находится в неферромагнитной среде (III.13.5.2°):
(в СИ),
(в гауссовой системе).
Или:
(в СИ),
(в гауссовой системе),
где Lназываетсяиндуктивностью(статическая индуктивность) контура и определяется по формулам:
(в СИ),
(в гауссовой системе).
В этих формулах: μ0– магнитная постоянная в СИ (III.10.2.2°),μ– относительная магнитная проницаемость среды,r– радиус-вектор, проведенный из элементаdlконтура к элементуdSповерхностиS, ограниченной этим контуром, индексnозначает проекцию на нормаль к элементуdS.
3°. Индуктивность контураLчисленно равна потоку самоиндукции при силе токаI= 1 А (в СИ);I=с(в гауссовой системе единиц). ИндуктивностьLзависит только от геометрической формы и размеров контура, а также от магнитных свойств среды, в которой он находится.
Индуктивность достаточно длинного соленоида (III.4.3.7°)
(в СИ),
(в гауссовой системе).
4°. Из закона Фарадея (III.12.1.2°) следует выражение для э. д. с. самоиндукции:
(в СИ),
(в гауссовой системе).
Для недеформируемого контура, находящегося в неферромагнитной среде (III.13.5.2°), L= const. Поэтому
(в СИ),
(в гауссовой системе).
5º. Самоиндукция является причиной возникновения в контуретока самоиндукции, который по правилу Ленца (III.12.1.4°) противодействует изменению силы основного тока в цепи, замедляя его убывание или возрастание. Мерой инертности контура по отношению к изменению в нем силы тока является индуктивность контура (п. 3°).
6°. Закон изменения силы электрического тока в цепи при ее замыкании и размыкании, т. е. при неустановившемся режиме в цепи:
,
где I0– сила тока в начальный момент времени (t= 0),R– электрическое сопротивление цепи,L– ее индуктивность,E– алгебраическая сумма э. д. с. источников электрической энергии, включенных в цепь (III.8.2.2°).
При включении источника э. д. с. начальный ток в цепи отсутствует (I0= 0):
.
Сила тока в цепи нарастает от нуля до значения, соответствующего силе постоянного тока. Нарастание происходит тем быстрее, чем больше отношение(рис. III.12.3).
При отключении источника э. д. с. E= 0:
.
Сила тока в цепи экспоненциально уменьшается от первоначального значения I0и тем быстрее, чем больше отношение(рис. III.12.4).
§ III.12.3. Взаимная индукция
1°. Если вблизи цепи переменного тока расположены проводники, то в них наводятся э. д. с. индукции. В этом заключается явлениевзаимной индукции. Так, при изменении силы токаI1в цепи 1 (рис. III.12.5) в цепи 2 наводится э. д. с. взаимной индукцииE21, равная:
(в СИ),
(в гауссовой системе),
где Φm21– магнитный поток сквозь поверхность контура второй цепи, обусловленный магнитным полем тока, проходящего в первой цепи (магнитный поток взаимной индукции).
2°. По аналогии с III.12.2.2° магнитный потокΦm21пропорционален силе токаI1:
(в СИ),
(в гауссовой системе),
где M21называетсявзаимной индуктивностью(статическая взаимная индуктивность) второго и первого контуров. ВеличинаM21зависит от формы, размеров и взаимного расположения обоих контуров, а также от относительной магнитной проницаемости среды, в которой они находятся. Магнитный потокΦm12сквозь поверхность контура первой цепи, обусловленный магнитным полем токаI2, проходящего во второй цепи
(в СИ),
(в гауссовой системе),
где M12– взаимная индуктивность первого и второго контуров.
Если контуры находятся в неферромагнитной среде (III.13.5. 2°), то M21=M12. Для ферромагнитной среды взаимные индуктивностиM21иM12не равны друг другу, зависят, помимо перечисленных выше факторов, от сил токов в обоих контурах и от характера изменений токов.
3°. Выражения для э. д. с. взаимной индукции при условииM21=M12:
(в СИ),
(в гауссовой системе),
(в СИ),
(в гауссовой системе).
Примером взаимной индукции является действие трансформатора, который служит для повышения или понижения напряжения переменного тока*).