- •Отдел III. Электродинамика Глава III.1.Электрические заряды. Закон кулона § III.1.1. Введение
- •§ III.1.2. Закон Кулона
- •Глава III.2. Напряженность и смещение электрического поля § III.2.I. Электрическое поле. Напряженность поля
- •§ III.2.2. Принцип суперпозиции электрических полей
- •§ III.2.3. Электрическое смещение. Теорема Остроградского-Гаусса
- •Глава III.3.Потенциал электростатического поля § III.3.1. Работа, совершаемая при перемещении электрического заряда в электростатическом поле
- •§ III.3.2. Потенциал электростатического поля
- •§ III.3.3. Связь между потенциалом и напряженностью электростатического поля
- •§ III.3.4. Проводники в электростатическом поле
- •Глава III.4. Электрическая емкость § III.4.1. Электроемкость уединенного проводника
- •§ III.4.2. Взаимная емкость. Конденсаторы
- •Глава III.5.Диэлектрики в электрическом поле § III.5.1. Дипольные моменты молекул диэлектрика
- •§ III.5.2. Поляризация диэлектриков
- •§ III.5.3. Связь векторов смещения, напряженности и поляризации
- •§ III.5.4. Сегнетоэлектрики
- •Глава III.6.Энергия электрического поля § III.6.1. Энергия заряженного проводника и электрического поля*)
- •§ III.6.2. Энергия поляризованного диэлектрика
- •Глава III.7.Постоянный электрический ток § III.7.1. Понятие об электрическом токе
- •§ III.7.2. Сила и плотность тока
- •§ III.7.3. Основы классической электронной теории электропроводности металлов
- •Глава III.8.Законы постоянного тока § III.8.1. Сторонние силы
- •§ III.8.2. Законы Ома и Джоуля-Ленца
- •§ III.8.3. Правила Кирхгофа
- •Глава III.9.Электрический ток в жидкостях и газах § III.9.1. Законы электролиза Фарадея. Электролитическая диссоциация
- •§ III.9.2. Атомность электрических зарядов
- •§ III.9.3. Электролитическая проводимость жидкостей
- •§ III.9.4. Электропроводность газов
- •§ III.9.5. Понятие о различных типах газового разряда
- •§ III.9.6. Некоторые сведения о плазме
- •Глава III.10.Магнитное поле постоянного тока § III.10.1. Магнитное поле. Закон Ампера
- •§ III.10.2. Закон Био-Савара-Лапласа
- •§ III.10.3. Некоторые простейшие случаи магнитного поля постоянных токов
- •§ III.10.4. Взаимодействие проводников. Действие магнитного поля на проводники с токами
- •§ III.10.5. Закон полного тока. Магнитные цепи
- •§ III.10.6. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле
- •Глава III.11.Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях § III.11.1. Сила Лоренца
- •§ III.11.2. Явление Холла
- •§ III.11.3. Удельный заряд частиц. Масс-спектрометрия
- •§ III.11.4. Ускорители заряженных частиц
- •Глава III.12.Электромагнитная индукция*) § III.12.1. Основной закон электромагнитной индукции
- •§ III.12.2. Явление самоиндукции
- •§ III.12.3. Взаимная индукция
- •§ III.12.4. Энергия магнитного поля электрического тока**)
- •Глава III.13.Магнетики в магнитном поле § III.13.1. Магнитные моменты электронов и атомов
- •§ III.13.2. Атом в магнитном поле
- •§ III.13.3. Диамагнетики и парамагнетики в однородном магнитном поле
- •§ III.13.4. Магнитное поле в магнетиках
- •§ III.13.5. Ферромагнетики
- •Г л а в а III.14. Основы теории максвелла § III.14.1. Общая характеристика теории Максвелла
- •§ III.14.2. Первое уравнение Максвелла
- •§ III.14.3. Ток смещения. Второе уравнение Максвелла
- •§ III.14.4. Полная система уравнений Максвелла для электромагнитного поля
§ III.9.2. Атомность электрических зарядов
1°. Из законов электролиза Фарадея следует, что все электрические заряды состоят из целого числа элементарных, далее не делимых зарядов.
2°. ЗарядQлюбого иона равен
,
где z– валентность иона,F– число Фарадея (III.9.1.4°),NА– число Авогадро (IX). Заряд одновалентного иона равен зарядуеэлектрона или протона:
Q1=е= 1,602 · 10-19Кл = 4,803 · 10-10ед. СГСЭ.
Любой электрический заряд состоит из целого числа элементарных зарядов е(III.1.1.2º).
§ III.9.3. Электролитическая проводимость жидкостей
1°. Плотность токаj(III.7.2.3°) в произвольном сеченииSS, перпендикулярном к направлению движения ионов (рис. III.9.1), равна сумме плотностей токов положительных и отрицательных ионов:
,
причем и, гдеq+иq-,n0+иn0-,и– заряды, концентрации и средние скорости упорядоченного движения (т. е.дрейфапод действием электрического поля) положительных и отрицательных ионов.
2°. Средние скорости дрейфа ионов пропорциональны напряженности Е электрического поля:
,,
где положительные величины u+иu-называютсяподвижностями ионов. Подвижность иона равна отношению модулей векторов средней скорости дрейфа и напряженности поля и не зависит от напряженностиЕэлектрического поля. Поскольку в электролитах нет объемных зарядов, тоq+n0++q-n0-=0.
Кроме того, (III.9.2.2º).
3°.Закон Ома для плотности тока в электролитах(ср. III.7.3.4°):
.
Удельное сопротивление ρ электролита (III.7.3.4°):
.
Если при диссоциации молекулы растворенного вещества образуется k+ положительных и k- отрицательных ионов, то:
;и,
где α – степень диссоциации, n0 – концентрация растворенного вещества (III.9.1.5°) и
.
Отношение NA/z+ есть число положительных ионов в одном грамм-эквиваленте (III.9.1.4°). Если ввести величину
,
называемую эквивалентной концентрацией раствора и представляющую собой число грамм-эквивалентов ионов одного знака, содержащихся в единице объема электролита (в свободном состоянии и связанных в молекулах), то
.
§ III.9.4. Электропроводность газов
1°. Газы, состоящие из нейтральных атомов и молекул, являются изоляторами и не проводят электрический ток. Для возникновения электропроводности газов они должны быть ионизованы.
Ионизацией молекулы (атома)называется отщепление одного или нескольких электронов и превращение молекулы (атома) в положительный ион. Если молекула (атом) газа присоединит к себе электроны, возникнут отрицательные ионы.
Обратный ионизации процесс, при котором электроны, присоединяясь к положительному иону, образуют нейтральную молекулу (атом), называется рекомбинацией.
2°. Для ионизации молекулы (атома) необходимо совершить работу ионизации Ai против притяжения между вырываемым электроном и атомным остатком – остальными частицами молекулы (атома). Величина Ai зависит от энергетического состояния вырываемого электрона (IV.2.1.9º) в атоме или молекуле данного газа. Энергия ионизации возрастает с увеличением кратности ионизации, т. е. числа электронов, вырванных из атома.
3°. Потенциалом ионизации φi называется разность потенциалов в ускоряющем электрическом поле, которую должна пройти заряженная частица, чтобы накопить энергию, равную энергии ионизации: φi = Ai/e, где е – абсолютная величина заряда частицы.
4°. Ионизация газа вызывается внешними воздействиями: достаточным повышением температуры, различными излучениями, космическими лучами, бомбардировкой молекул (атомов) газа быстрыми электронами или ионами. Интенсивность ионизации измеряется числом пар частиц противоположного знака, образовавшихся за единицу времени в единице объема газа.
5°. Ударной ионизацией называется ионизация газа под действием движущихся электронов или ионов. Наименьшая кинетическая энергия (I.3.2.1°), которую должна иметь ионизирующая частица, оценивается из законов сохранения импульса и энергии и равна:
,
где Ai – работа ионизации, m – масса электрона, М – масса атома.
Эта энергия тем ближе к Ai, чем меньше отношение . Электрон и однозарядный ион, пройдя одинаковую разность потенциалов Δφ, накапливают одинаковую энергию W = e · Δφ.
Из предыдущей формулы следует, что для ударной ионизации электронами и ионами, масса которых в 104 раз превышает массу электрона, ионы должны пройти в ускоряющем поле большую разность потенциалов, чем электроны.