- •Отдел III. Электродинамика Глава III.1.Электрические заряды. Закон кулона § III.1.1. Введение
- •§ III.1.2. Закон Кулона
- •Глава III.2. Напряженность и смещение электрического поля § III.2.I. Электрическое поле. Напряженность поля
- •§ III.2.2. Принцип суперпозиции электрических полей
- •§ III.2.3. Электрическое смещение. Теорема Остроградского-Гаусса
- •Глава III.3.Потенциал электростатического поля § III.3.1. Работа, совершаемая при перемещении электрического заряда в электростатическом поле
- •§ III.3.2. Потенциал электростатического поля
- •§ III.3.3. Связь между потенциалом и напряженностью электростатического поля
- •§ III.3.4. Проводники в электростатическом поле
- •Глава III.4. Электрическая емкость § III.4.1. Электроемкость уединенного проводника
- •§ III.4.2. Взаимная емкость. Конденсаторы
- •Глава III.5.Диэлектрики в электрическом поле § III.5.1. Дипольные моменты молекул диэлектрика
- •§ III.5.2. Поляризация диэлектриков
- •§ III.5.3. Связь векторов смещения, напряженности и поляризации
- •§ III.5.4. Сегнетоэлектрики
- •Глава III.6.Энергия электрического поля § III.6.1. Энергия заряженного проводника и электрического поля*)
- •§ III.6.2. Энергия поляризованного диэлектрика
- •Глава III.7.Постоянный электрический ток § III.7.1. Понятие об электрическом токе
- •§ III.7.2. Сила и плотность тока
- •§ III.7.3. Основы классической электронной теории электропроводности металлов
- •Глава III.8.Законы постоянного тока § III.8.1. Сторонние силы
- •§ III.8.2. Законы Ома и Джоуля-Ленца
- •§ III.8.3. Правила Кирхгофа
- •Глава III.9.Электрический ток в жидкостях и газах § III.9.1. Законы электролиза Фарадея. Электролитическая диссоциация
- •§ III.9.2. Атомность электрических зарядов
- •§ III.9.3. Электролитическая проводимость жидкостей
- •§ III.9.4. Электропроводность газов
- •§ III.9.5. Понятие о различных типах газового разряда
- •§ III.9.6. Некоторые сведения о плазме
- •Глава III.10.Магнитное поле постоянного тока § III.10.1. Магнитное поле. Закон Ампера
- •§ III.10.2. Закон Био-Савара-Лапласа
- •§ III.10.3. Некоторые простейшие случаи магнитного поля постоянных токов
- •§ III.10.4. Взаимодействие проводников. Действие магнитного поля на проводники с токами
- •§ III.10.5. Закон полного тока. Магнитные цепи
- •§ III.10.6. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле
- •Глава III.11.Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях § III.11.1. Сила Лоренца
- •§ III.11.2. Явление Холла
- •§ III.11.3. Удельный заряд частиц. Масс-спектрометрия
- •§ III.11.4. Ускорители заряженных частиц
- •Глава III.12.Электромагнитная индукция*) § III.12.1. Основной закон электромагнитной индукции
- •§ III.12.2. Явление самоиндукции
- •§ III.12.3. Взаимная индукция
- •§ III.12.4. Энергия магнитного поля электрического тока**)
- •Глава III.13.Магнетики в магнитном поле § III.13.1. Магнитные моменты электронов и атомов
- •§ III.13.2. Атом в магнитном поле
- •§ III.13.3. Диамагнетики и парамагнетики в однородном магнитном поле
- •§ III.13.4. Магнитное поле в магнетиках
- •§ III.13.5. Ферромагнетики
- •Г л а в а III.14. Основы теории максвелла § III.14.1. Общая характеристика теории Максвелла
- •§ III.14.2. Первое уравнение Максвелла
- •§ III.14.3. Ток смещения. Второе уравнение Максвелла
- •§ III.14.4. Полная система уравнений Максвелла для электромагнитного поля
Глава III.7.Постоянный электрический ток § III.7.1. Понятие об электрическом токе
1º.Электродинамикойназывается основной раздел учения об электричестве, в котором рассматриваются явления и процессы, связанные с движением микро- или макроскопических заряженных тел. Важнейшим понятием в электродинамике является понятие об электрическом токе.
2°.Электрическим токомназывается всякое упорядоченное движение электрических зарядов. Электрический ток, возникающий в проводящих средах в результате упорядоченного движения свободных зарядов под действием электрического поля, созданного в этих средах, называетсятоком проводимости. Примерами токов проводимости являются ток в металлах и полупроводниках, связанный с упорядоченным движением «свободных» электронов, ток в электролитах, представляющий собой упорядоченное перемещение ионов противоположного знака.
Конвекционным токомназывается упорядоченное движение в пространстве заряженных макроскопических тел. Примером такого тока является ток, связанный с движением Земли, которая имеет избыточный отрицательный .заряд, по ее орбите. Особым случаем тока является ток смещения (III.14.3.2°), к которому приведенное выше определение электрического тока не применимо.
3°. При упорядоченном движении электрических зарядов в проводнике равновесное распределение зарядов нарушается и поверхность проводника не является эквипотенциальной (III.3.4.3°). Тангенциальная составляющая напряженности электрического ноля на поверхности проводника не равна нулю (Eτ≠ 0) и внутри проводника должно существовать электрическое поле (ср. III.3.4.3°). Электрический ток продолжается до тех пор, пока все точки проводника не станут эквипотенциальными.
4°. Условия, необходимые для появления и существования электрического тока в проводящей среде:
а) наличие в данной среде свободных носителей тока– заряженных частиц, которые могли бы в ней упорядоченно перемещаться. Такими частицами в металлах и полупроводниках являются электроны проводимости (II.3.4.1°); в жидких проводниках (электролитах) – положительные и отрицательные ионы; в газах – противоположно заряженные ионы и электроны;
б) существование в данной среде внешнего электрического поля, энергия которого должна расходоваться на упорядоченное перемещение электрических зарядов. Для поддержания электрического тока энергия электрического поля должна непрерывно восполняться, т. е. необходим источник электрической энергии– устройство, в котором осуществляется преобразование какого-либо вида энергии в энергию электрического поля.
5º. Направлением электрического тока считается направление упорядоченного движения положительных электрических зарядов. Однако, в действительности, в металлических проводниках ток осуществляется упорядоченным движением электронов, которые движутся в направлении, противоположном направлению тока.
§ III.7.2. Сила и плотность тока
1°.Силой тока*)называется скалярная физическая величина, равная отношению зарядаdq, переносимого сквозь рассматриваемую поверхность**)за малый промежуток времени, к величинеdtэтого промежутка:
.
Электрический ток называется постоянным(постоянный электрический ток), если сила тока и его направление не изменяются с течением времени. Для постоянного тока:
,
где q– электрический заряд, переносимый через рассматриваемую поверхность за конечный промежуток времени от 0 доt.
2°. Если электрический ток постоянный, то ни в одной части проводника заряды не должны ни накапливаться, ни убывать. Цепь постоянного тока должна быть замкнутой и должно выполняться условие: , где – суммарный электрический заряд, поступающий за единицу времени сквозь поверхностьS1в объем проводника, заключенный между поперечными сечениямиS1 иS2, – суммарный электрический заряд, выходящий из этого объема за единицу времени сквозь поверхностьS2.
3°. Направление электрического тока в различных точках рассматриваемой поверхности и распределение силы тока по этой поверхности определяются плотностью тока.Вектор плотности токаjнаправлен противоположно направлению движения электронов – носителей тока в металлах*)и численно равен отношению силы токаdIсквозь малый элемент поверхности, перпендикулярный к направлению движения заряженных частиц, к величинеdS'площади этого элемента:
.
Более общая связь между плотностью тока jи элементом силы токаdI:
,
где dS=ndS – вектор элементарной площадки,n– единичный вектор нормали к площадкеdS, составляющий с векторомjуголα.
4º. Сила тока через произвольную поверхностьS
,
где jn=jcosα– проекция вектораjна направление нормалиn(п. 3º), а интегрирование проводится по всей поверхностиS. Если для нахождения силы тока проводимости рассматриваются поперечные сечения проводника, для которыхjn=j, то.
5°. Плотность постоянного тока одинакова по всему поперечному сечениюSоднородного проводника. Для такого тока
.
В цепи постоянного тока плотности тока в двух поперечных сечениях S1иS2обратно пропорциональны площадям этих сечений:
.