- •1. Растяжение и сжатие прямого стержня. Нормальные силы. Построение эпюр. Напряжения в поперечных сечениях прямого стержня при растяжении и сжатии.
- •4.Повышение условного предела текучести при повторных нагружениях (наклеп). Влияние времени на деформацию. Последействие. Ползучесть. Релаксация.
- •6. Условие прочности при растяжении и сжатии. Типы задач при расчете на прочность: проверка на прочность, подбор сечений и определение допускаемой нагрузки.
- •7. Напряженное состояние и деформации при чистом сдвиге. Закон Гука для сдвига. Модуль сдвига.
- •7.Напряженное состояние и деформации при чистом сдвиге
- •8,Задачи курса. Допущение. Внешние силы
- •9.Деформации и перемещения. Метод сечений. Напряжения.
- •10 Удельная потенциальная энергия деформации при сдвиге. Зависимость
- •11.Напряжения в стержнях круглого сечения. Полярный момент
- •12.Деформации и перемещения при кручении валов. Относительный угол
- •16.Моменты инерции сложных фигур
- •17. Изменение моментов инерции при повороте осей
- •18 Главные оси инерции. Главные моменты инерции.
- •19 Зависимость между центробежными моментами инерции относительно двух систем параллельных осей
- •20 Общие понятия о деформации изгиба
- •22. Дифференциальные зависимости между изгибающим моментом, поперечной силой и интенсивностью нагрузки.
- •23. Эпюры поперечных сил и и изгибающих моментов. Зависимость между изгибающим моментом и кривизной оси изогнутого стержня при чистом изгибе. Жёсткость при изгибе.
- •24 Определение нормальных напряжений.
- •25.Условия прочности при изгибе по нормальным напряжениям.
- •27. Устойчивость сжатых стержней. Задача эйлера.
- •28. Зависимость критической силы от условий закрепления стержня
- •29. Пределы применимости формулы эйлера. Формула ясинского
- •30. Практическая формула для расчёта на устойчивость
- •31.Основные понятия и исходные положения статики. Связи и их реакции.
- •32.Сложение сил. Система сходящихся сил. Геометрический способ
- •33.Аналитический способ задания и сложения сил. Равновесие системысходящихся сил.
- •34. Момент силы относительно центра. Пара сил. Момент пары. Теорема о
- •35.Приведение системы сил к центру. Теорема о параллельном переносе сил.
- •36..Плоская система сил. Приведение плоской системы сил к простейшему виду. Равновесие плоской системы сил.
- •37.Трение. Законы трения скольжения. Реакции шероховатых связей. Угол
- •38. Пространственная система сил. Момент силы относительно оси.
- •39.Центр тяжести. Центр параллельных сил. Силовое поле. Центр тяжести
- •40.Способы задания движения точки. Вектор скорости точки. Вектор
- •41.Определение скорости и ускорения точки при координатном способе задания движения. Оси естественного трехгранника. Числовое значение скорости. Касательное и нормальное ускорения точки.
- •42.Поступательное и вращательное движения твердого тела. Равномерное иравнопеременное вращения.
- •43.Скорости и ускорения точек вращающегося тела Векторы скорости и ускорения точек тела.
- •44.Уравнения плоскопараллельного движения. Разложение движения на поступательное и вращательное. Определение скоростей точек плоской
- •45.Определение скоростей точек плоской фигуры с помощью мгновенного центра скоростей. Определение ускорений точек плоской фигуры.
- •46.Сложное движение точки. Относительное, переносное и абсолютное движения. Теорема о сложении скоростей.
- •47.Теорема о сложении ускорений (Теорема Кориолиса).
- •48. Законы динамики. Основные виды сил. Задачи динамики для свободной и несвободной материальной точки.
- •49.Дифференциальные уравнения движения материальной точки. Решение первой задачи динамики. Решение основной задачи динамики при прямолинейном движении точки.
- •50.Количество движения точки. Импульс силы. Теорема об изменении количества движения точки.
- •51.Теорема об изменении момента количества движения точки. Работа силы. Мощность. Теорема об изменении кинетической энергии точки.
- •52.Механическая система. Силы внешние и внутренние. Масса системы. Центр масс. Дифференциальные уравнения движения системы. Теорема о движении центра масс. Закон сохранения движения центра масс.
- •53.Количество движения системы. Теорема об изменении количества движения системы. Закон сохранения количества движения.
- •54.Главный момент количеств движения системы. Теорема моментов. Закон сохранения главного момента количеств движения.
- •55.Кинетическая энергия системы. Теорема об изменении кинетической энергии системы.
- •56.Принцип Даламбера для точки и механической системы.
51.Теорема об изменении момента количества движения точки. Работа силы. Мощность. Теорема об изменении кинетической энергии точки.
- Теорема об изменении момента количества движения точки (теорема моментов)
Момент кол-ва движения точки относительно некоторого центра О - векторная величина , определяемая равенством (90) где — радиус-вектор движущейся точки, проведенный из центра О.
При этом вектор направлен плоскости, проходящей через и центр О, a .
Момент количества движения точки относительно какой-нибудь оси Оz, проходящей через центр О, будет = проекции вектора на эту ось:
, (91) где g — угол между вектором и осью Оz.
или (92)
В результате мы доказали следующую теорему моментов относительно центра: производная по времени от момента количества движения точки, взятого относительно какого - нибудь неподвижного центра, равна моменту действующей на точку силы относительно того же центра.
Е сли спроектировать обе части равенства (92) на какую-нибудь ось Оz, проходящую через центр О, то, учтя соотношение (91), получим (93)
Это равенство выражает теорему моментов относительно оси. Из уравнения (92) следует, что если , то , т. е. если момент действующей силы относительно некоторого центра равен нулю, то момент количества движения точки относительно этого центра есть величина постоянная.
1. Работа силы. Мощность
Элементарной работой силы , приложенной в точке М (рис. 36), наз-ся скалярная величина dA = Ft ds, (94)
где Ft — проекция силы на касательную Мt к траектории точки М, направленную в сторону перемещения этой точки, ds — модуль элементарного перемещения точки М.
Если учесть, ds = |d |, где d — вектор элементарного перемещения точки, и воспользоваться известным из векторной алгебры понятием о скалярном произведении двух векторов, то равенство (94) можно представить в виде dA = . (95)
, элементарная работа силы равна скалярному произведению силы на вектор элементарного перемещения точки ее приложения.
Работа силы на любом конечном перемещении M0 M1 (рис. 36) вычисляется как предел интегральной суммы соответствующих элементарных работ , (96)
(97)
, работа силы на любом перемещении M0 M1 равна взятому вдоль этого перемещения интегралу от элементарной работы.
Ед. измерения работы является в СИ — 1 джоуль.
Мощность. Мощностью наз-ся величина, определяющая работу, совершаемую силой в единицу времени. Если работа совершается равномерно, то мощность N = A/t1, где t1 — время, течение которого произведена работа А. В общем случае (98) , мощность равна произведению касательной составляющей силы на скорость.
Ед. измерения мощности в СИ является ватт (1 Вт = 1Дж/с).
-Теорема об изменении кинетической энергии точки
Кинетической энергией материальной точки называется скалярная величина , равная половине произведения массы точки на квадрат ее скорости.
Ед. измерения в СИ — 1 Дж. Найдем зависимость, которой связаны работа и кин. энергия..
Рассмотрим материальную точку с массой m, перемещающуюся из положения М0, где она имеет скорость v0, в положение М1, скорость v1.
(99)
Ур-е (99) - теорема об изменении кинетической энергии точки: изменение кинетической энергии точки при некотором ее перемещении равно алгебраической сумме работ всех действующих на точку сил на том же перемещении.