- •1. Растяжение и сжатие прямого стержня. Нормальные силы. Построение эпюр. Напряжения в поперечных сечениях прямого стержня при растяжении и сжатии.
- •4.Повышение условного предела текучести при повторных нагружениях (наклеп). Влияние времени на деформацию. Последействие. Ползучесть. Релаксация.
- •6. Условие прочности при растяжении и сжатии. Типы задач при расчете на прочность: проверка на прочность, подбор сечений и определение допускаемой нагрузки.
- •7. Напряженное состояние и деформации при чистом сдвиге. Закон Гука для сдвига. Модуль сдвига.
- •7.Напряженное состояние и деформации при чистом сдвиге
- •8,Задачи курса. Допущение. Внешние силы
- •9.Деформации и перемещения. Метод сечений. Напряжения.
- •10 Удельная потенциальная энергия деформации при сдвиге. Зависимость
- •11.Напряжения в стержнях круглого сечения. Полярный момент
- •12.Деформации и перемещения при кручении валов. Относительный угол
- •16.Моменты инерции сложных фигур
- •17. Изменение моментов инерции при повороте осей
- •18 Главные оси инерции. Главные моменты инерции.
- •19 Зависимость между центробежными моментами инерции относительно двух систем параллельных осей
- •20 Общие понятия о деформации изгиба
- •22. Дифференциальные зависимости между изгибающим моментом, поперечной силой и интенсивностью нагрузки.
- •23. Эпюры поперечных сил и и изгибающих моментов. Зависимость между изгибающим моментом и кривизной оси изогнутого стержня при чистом изгибе. Жёсткость при изгибе.
- •24 Определение нормальных напряжений.
- •25.Условия прочности при изгибе по нормальным напряжениям.
- •27. Устойчивость сжатых стержней. Задача эйлера.
- •28. Зависимость критической силы от условий закрепления стержня
- •29. Пределы применимости формулы эйлера. Формула ясинского
- •30. Практическая формула для расчёта на устойчивость
- •31.Основные понятия и исходные положения статики. Связи и их реакции.
- •32.Сложение сил. Система сходящихся сил. Геометрический способ
- •33.Аналитический способ задания и сложения сил. Равновесие системысходящихся сил.
- •34. Момент силы относительно центра. Пара сил. Момент пары. Теорема о
- •35.Приведение системы сил к центру. Теорема о параллельном переносе сил.
- •36..Плоская система сил. Приведение плоской системы сил к простейшему виду. Равновесие плоской системы сил.
- •37.Трение. Законы трения скольжения. Реакции шероховатых связей. Угол
- •38. Пространственная система сил. Момент силы относительно оси.
- •39.Центр тяжести. Центр параллельных сил. Силовое поле. Центр тяжести
- •40.Способы задания движения точки. Вектор скорости точки. Вектор
- •41.Определение скорости и ускорения точки при координатном способе задания движения. Оси естественного трехгранника. Числовое значение скорости. Касательное и нормальное ускорения точки.
- •42.Поступательное и вращательное движения твердого тела. Равномерное иравнопеременное вращения.
- •43.Скорости и ускорения точек вращающегося тела Векторы скорости и ускорения точек тела.
- •44.Уравнения плоскопараллельного движения. Разложение движения на поступательное и вращательное. Определение скоростей точек плоской
- •45.Определение скоростей точек плоской фигуры с помощью мгновенного центра скоростей. Определение ускорений точек плоской фигуры.
- •46.Сложное движение точки. Относительное, переносное и абсолютное движения. Теорема о сложении скоростей.
- •47.Теорема о сложении ускорений (Теорема Кориолиса).
- •48. Законы динамики. Основные виды сил. Задачи динамики для свободной и несвободной материальной точки.
- •49.Дифференциальные уравнения движения материальной точки. Решение первой задачи динамики. Решение основной задачи динамики при прямолинейном движении точки.
- •50.Количество движения точки. Импульс силы. Теорема об изменении количества движения точки.
- •51.Теорема об изменении момента количества движения точки. Работа силы. Мощность. Теорема об изменении кинетической энергии точки.
- •52.Механическая система. Силы внешние и внутренние. Масса системы. Центр масс. Дифференциальные уравнения движения системы. Теорема о движении центра масс. Закон сохранения движения центра масс.
- •53.Количество движения системы. Теорема об изменении количества движения системы. Закон сохранения количества движения.
- •54.Главный момент количеств движения системы. Теорема моментов. Закон сохранения главного момента количеств движения.
- •55.Кинетическая энергия системы. Теорема об изменении кинетической энергии системы.
- •56.Принцип Даламбера для точки и механической системы.
49.Дифференциальные уравнения движения материальной точки. Решение первой задачи динамики. Решение основной задачи динамики при прямолинейном движении точки.
- Дифференциальные уравнения движения материальной точки
Для решения задач динамики точки будем пользоваться уравнениями в декартовых координатах: (76)
Рассмотрим материальную точку, движущуюся под действием сил по отношению к инерциальной системе отсчета Oxyz. Проектируя обе части равенства (68) на оси х, у, z, получим:
(77)
или, обозначая вторые производные по времени двумя точками, (78)
Это и будут искомые уравнения, т. е. дифференциальные уравнения движения точки в прямоугольных декартовых координатах.
- Решение первой задачи динамики (определение сил по заданному движению)
Если ускорение движущейся точки задано, то действующая сила или реакция связи сразу находится по уравнениям (67) или (68). При этом для вычисления реакции надо дополнительно знать активные силы. Когда ускорение непосредственно не задано, но известен закон движения точки, то для определения силы можно воспользоваться уравнениями (77).
-Решение основной задачи динамики при прямолинейном движении точки
Если при прямолинейном движении направить вдоль траектории координатную ось Ох, то движение точки будет определяться первым из уравнений (77), т. е.
или (79)
Ур-е (79) называют дифф-м ур-м прямолинейного движения точки. Иногда его удобнее заменить 2-мя ур-ми, содержащими первые производные: , (80)
В случаях, когда при решении задачи надо искать зависимость скорости от координаты х, а не от времени t, ур-е (80) преобразуют к переменному х. Так как , то вместо (80) получим: (81)
Решение основной задачи динамики сводится к тому, чтобы из данных ур-й, зная силы, найти закон движения точки, т.е. х=f(t). Для этого надо проинтегрировать соответствующее дифф-е ур-е. Общее решение ур-я (79) будет иметь вид (82)
Необходимо определить значения постоянных С1 и С2. Для этого используются обычно так называемые начальные условия.
По начальным условиям можно определить конкретные значения постоянных С1 и С2 и найти частное решение уравнения (79), дающее закон движения точки, в виде (83)
50.Количество движения точки. Импульс силы. Теорема об изменении количества движения точки.
- Количество движения точки. Импульс силы
Кол-вом движения материальной точки наз-ся векторная величина , равная произведению массы точки на ее скорость. Направлен вектор так же, как и скорость точки, т. е. по касательной к ее траектории.
Единицей измерения кол-ва движения является в СИ — 1 кг·м/с=1 Н·с.
Импульс силы. Для характеристики действия, оказываемого на тело силой за некоторый промежуток времени, вводится понятие об импульсе силы. Сначала введем понятие об элементарном импульсе, т. е. об импульсе за элементарный промежуток времени dt. Элементарным импульсом силы называется векторная величина , равная произведению силы на элементарный промежуток времени dt: (84)
Направлен импульс вдоль линии действия силы. Импульс любой силы за конечный промежуток времени t1 вычисляется через интеграл:
(85)
В частном случае, если сила постоянна и по модулю, и по направлению ( =const), то . В общем случае модуль импульса может быть вычислен по его проекциям на координатные оси:
(86)
Единицей измерения импульса силы, как и кол-ва движения, является в СИ — 1 кг м/с.
-Теорема об изменении количества движения точки
Т.к. масса точки постоянна, а ее ускорение , то ур-е (68), выражающее основной закон динамики, можно представить в виде (87)
Ур-е (87) выражает одновременно теорему об изменении кол-ва движения точки в дифф-й форме: производная по времени от кол-ва движения точки равна сумме действующих на точку сил.
Пусть движущаяся точка имеет в момент времени t=0 скорость , а в момент t1 — скорость .: .
Стоящие справа интегралы, как следует из формулы (85), представляют собой импульсы действующих сил.
(88)
Ур-е (88) выражает теорему об изменении кол-ва движения точки в конечном виде: изменение кол-ва движения точки за некоторый промежуток времени равно сумме импульсов всех действующих на точку сил за тот же промежуток времени.
При решении задач вместо векторного ур-я (88) часто пользуются ур-ми в проекциях.
(89)