- •Часть 1
- •Одесса – 2004
- •Содержание
- •Введение
- •I. Механика
- •1. Кинематика материальной точки
- •1.1. Основные понятия кинематики
- •1.2. Нормальное и касательное ускорения
- •1.3. Движение точки по окружности. Угловые скорость и ускорение
- •2. Динамика поступательного движения
- •2.1. Законы Ньютона
- •2.2. Закон сохранения импульса
- •3. Работа и энергия
- •3.1. Работа
- •3.2. Связь между работой и изменением кинетической энергии
- •3.3. Связь между работой и изменением потенциальной энергии
- •3.4. Закон сохранения механической энергии
- •3.5. Соударения
- •4. Вращательное движение твёрдого тела
- •4.1. Кинетическая энергия вращательного движения. Момент инерции
- •4.2. Основной закон динамики вращательного движения
- •4.3. Закон сохранения момента импульса
- •4.4. Гироскоп
- •II. Механические колебания и волны
- •5. Общая характеристика колебательных процессов. Гармонические колебания
- •6. Колебания пружинного маятника
- •7. Энергия гармонического колебания
- •8. Сложение гармонических колебаний одинакового направления
- •9. Затухающие колебания
- •10. Вынужденные колебания
- •11. Упругие (механические) волны
- •12. Интерференция волн
- •13. Стоячие волны
- •14. Эффект Допплера в акустике
- •III. Молекулярная физика
- •15. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории газов
- •16. Распределение молекул по скоростям
- •17. Барометрическая формула
- •18. Распределение Больцмана
- •Іv. Основы термодинамики
- •19. Основные понятия термодинамики
- •20. Первое начало термодинамики и его применение к изопроцессам
- •21. Число степеней свободы. Внутренняя энергия идеального газа
- •22. Классическая теория теплоёмкости газов
- •23. Адиабатный процесс
- •24. Обратимые и необратимые процессы. Круговые процессы (циклы). Принцип действия тепловой машины
- •25. Идеальная тепловая машина Карно
- •26. Второе начало термодинамики
- •2. Невозможен процесс, единственным результатом которого была бы передача теплоты от холодного тела к горячему.
- •27. Энтропия
- •V. Электростатика
- •28. Дискретность электрического заряда. Закон сохранения электрического заряда
- •29. Закон Кулона. Напряжённость электростатического поля. Вектор электрического смещения
- •30. Силовые линии. Поток вектора . Теорема Остроградского-Гаусса
- •31. Применения теоремы Остроградского-Гаусса для расчёта полей
- •32. Работа по перемещению заряда в электростатическом поле. Циркуляция вектора
- •33. Связь между напряжённостью поля и потенциалом
- •34. Электроёмкость проводников. Конденсаторы
- •35. Энергия электростатического поля
- •VI. Постоянный электрический ток
- •36. Основные характеристики тока
- •37. Закон Ома для однородного участка цепи
- •38. Закон Джоуля - Ленца
- •39. Правила Кирхгофа
- •40. Контактная разность потенциалов
- •41. Эффект Зеебека
- •42. Эффект Пельтье
40. Контактная разность потенциалов
Если два разнородных металлических проводника привести в контакт, то
электроны получают возможность переходить из одного проводника в другой и обратно. Равновесное состояние такой системы наступит тогда, когда возникшая между металлами контактная разность потенциалов прекратит перетекание электронов из одного металла в другой.
Величина контактной разности потенциалов определяется различием работ выхода1 А и концентраций электронов n в контактирующих металлах:
. |
(40.1) |
Получим выражение для контактной разности потенциалов.
Пусть (при равной концентрации электронов) работа выхода электрона из металла 1 больше, чем из металла 2. Тогда электроны будут чаще переходить из металла 2 в металл 1, чем обратно. В результате металл 1 зарядится отрицательно, а металл 2 — положительно и между ними возникнет контактная разность потенциалов
Для того чтобы найти контактную разность потенциалов , подсчитаем работу по перенесению электрона по замкнутому контуру (рис. 40.1). Эта работа согласно (32.4) равна нулю:
,
Рис.
40.1
где — работа по перенесению электрона из одного металла в другой; и — работа выхода электрона соответственно из первого и второго металлов. Отсюда , следовательно
. |
(40.2) |
Рассмотрим теперь вторую часть контактной разности потенциалов (40.1), связанную с различием концентраций электронов в металлах. Если n2>n1, то переходы электронов из металла 2 в металл 1 будут происходить чаще, чем в обратном направлении. В результате металл 1 зарядится отрицательно, а металл 2 — положительно и возникшее электрическое поле прекратит дальнейшее перемещение электронов. В области контакта двух металлов электронный газ будет находиться в потенциальном (электростатическом) поле, поэтому для распределения концентрации электронов применима формула Больцмана (40.3)
, |
(40.3) |
где .
Из (40.3) следует
. |
(40.4) |
Из (40.2) и (40.4) находим общее выражение для контактной разности потенциалов:
. |
(40.5) |
41. Эффект Зеебека
Рис.
41.1
Если же контакты поддерживать при различных температурах (нагревая или охлаждая один из них), то в цепи возникнет отличная от нуля ЭДС (рис. 41.1):
.
Последнее выражение с помощью (40.5) можно преобразовать к виду
или
.
Коэффициент называется термосилой.
Таким образом, эффект Зеебека состоит в возникновении ЭДС в замкнутой цепи, состоящей из разнородных металлов, контакты которых поддерживаются при различных температурах. Рассмотрим некоторые из основных важных применений этого эффекта.
1. Измерение температур. Преимущества этого метода измерения температур состоят в электрическом характере сигнала, позволяющем проводить дистанционные измерения температур; возможности измерения температур в диапазоне 102-103 К; малости габаритов и безынерционности.
2. Использование термопар для генерирования ЭДС, т.е. для превращения тепловой энергии в электрическую. Такие генераторы используют в некоторых автоматических системах и в медицинской технике.