- •Часть 1
- •Одесса – 2004
- •Содержание
- •Введение
- •I. Механика
- •1. Кинематика материальной точки
- •1.1. Основные понятия кинематики
- •1.2. Нормальное и касательное ускорения
- •1.3. Движение точки по окружности. Угловые скорость и ускорение
- •2. Динамика поступательного движения
- •2.1. Законы Ньютона
- •2.2. Закон сохранения импульса
- •3. Работа и энергия
- •3.1. Работа
- •3.2. Связь между работой и изменением кинетической энергии
- •3.3. Связь между работой и изменением потенциальной энергии
- •3.4. Закон сохранения механической энергии
- •3.5. Соударения
- •4. Вращательное движение твёрдого тела
- •4.1. Кинетическая энергия вращательного движения. Момент инерции
- •4.2. Основной закон динамики вращательного движения
- •4.3. Закон сохранения момента импульса
- •4.4. Гироскоп
- •II. Механические колебания и волны
- •5. Общая характеристика колебательных процессов. Гармонические колебания
- •6. Колебания пружинного маятника
- •7. Энергия гармонического колебания
- •8. Сложение гармонических колебаний одинакового направления
- •9. Затухающие колебания
- •10. Вынужденные колебания
- •11. Упругие (механические) волны
- •12. Интерференция волн
- •13. Стоячие волны
- •14. Эффект Допплера в акустике
- •III. Молекулярная физика
- •15. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории газов
- •16. Распределение молекул по скоростям
- •17. Барометрическая формула
- •18. Распределение Больцмана
- •Іv. Основы термодинамики
- •19. Основные понятия термодинамики
- •20. Первое начало термодинамики и его применение к изопроцессам
- •21. Число степеней свободы. Внутренняя энергия идеального газа
- •22. Классическая теория теплоёмкости газов
- •23. Адиабатный процесс
- •24. Обратимые и необратимые процессы. Круговые процессы (циклы). Принцип действия тепловой машины
- •25. Идеальная тепловая машина Карно
- •26. Второе начало термодинамики
- •2. Невозможен процесс, единственным результатом которого была бы передача теплоты от холодного тела к горячему.
- •27. Энтропия
- •V. Электростатика
- •28. Дискретность электрического заряда. Закон сохранения электрического заряда
- •29. Закон Кулона. Напряжённость электростатического поля. Вектор электрического смещения
- •30. Силовые линии. Поток вектора . Теорема Остроградского-Гаусса
- •31. Применения теоремы Остроградского-Гаусса для расчёта полей
- •32. Работа по перемещению заряда в электростатическом поле. Циркуляция вектора
- •33. Связь между напряжённостью поля и потенциалом
- •34. Электроёмкость проводников. Конденсаторы
- •35. Энергия электростатического поля
- •VI. Постоянный электрический ток
- •36. Основные характеристики тока
- •37. Закон Ома для однородного участка цепи
- •38. Закон Джоуля - Ленца
- •39. Правила Кирхгофа
- •40. Контактная разность потенциалов
- •41. Эффект Зеебека
- •42. Эффект Пельтье
34. Электроёмкость проводников. Конденсаторы
Электроёмкость численно равна заряду, который необходимо сообщить проводнику, чтобы его потенциал изменился на единицу:
. |
(34.1) |
Единица емкости в СИ — фарад. Один фарад — это ёмкость такого проводника, которому необходимо сообщить заряд в 1 Кл, чтобы изменить его потенциал на 1 В: Ф = Кл/В.
Электроёмкость проводника зависит только от его формы, размеров и диэлектрической проницаемости окружающей среды и не зависит от величины заряда и электропроводности проводника.
Уединённый проводник имеет относительно небольшую ёмкость. Значительно большую ёмкость имеет система из двух проводников, т.е. конденсатор. Емкость конденсатора
, |
(34.2) |
где U = 1-2 — разность потенциалов между его обкладками (или напряжение).
Плоский конденсатор — это две проводящие плоские пластины площадью S, разделённые слоем диэлектрика толщиной d. Подставив (33.4) в (34.2), получим ёмкость плоского конденсатора:
. |
(34.3) |
35. Энергия электростатического поля
Найдём вначале энергию заряженного плоского конденсатора. Очевидно, что эта энергия численно равна работе, которую нужно совершить, чтобы разрядить конденсатор.
Рис.
35.1
При переносе заряда dq выполняется работа dA=Udq. Из (34.2) следует, что U=q/C, поэтому .
Интегрируя это выражение от Q до 0, получим:
.
Эта работа равна убыли потенциальной энергии конденсатора А = -Wр, поэтому
. |
(35.1) |
В (35.1) энергия конденсатора выражена через заряд Q и ёмкость С. Выразим теперь эту энергию через напряжённость поля, сосредоточенного между его обкладками. Имеем: Q=S, а так как = 0E (см. формулу (31.2)), то Q=0ES. Подставляя это выражение в (35.1) и учитывая (34.3), получим
, |
(35.2) |
где V — объём конденсатора.
Введём понятие объёмной плотности энергии, как энергии сосредоточенной в единице объёма
.
С учётом (35.2) плотность энергии электростатического поля
. |
(35.3) |
VI. Постоянный электрический ток
36. Основные характеристики тока
Электрическим током называется упорядоченное (направленное) движение заряженных частиц.
Сила тока численно равна заряду, прошедшему через поперечное сечение проводника за единицу времени:
. |
(36.1) |
Сила тока измеряется в амперах (определение дано во Введении). Вектор плотности тока численно равен силе тока, протекающего через единичное поперечное сечение проводника:
, |
(36.2) |
где знак "" означает, что площадка ориентирована перпендикулярно к направлению тока. Направление вектора совпадает с направлением движения положительных зарядов.
Если вектор плотности тока не изменяется с течением времени ни по величине, ни по направлению, то такой ток называется постоянным.
Для существования постоянного тока необходимо, чтобы цепь была замкнутой и, кроме того, к ней должен быть подключён источник ЭДС.
Источник ЭДС перемещает заряды в сторону возрастания потенциала, обеспечивая их кругооборот по замкнутой цепи. Такое перемещение зарядов возможно лишь с помощью дополнительных сил не электростатического происхождения, называемых сторонними силами. Эти силы могут быть обусловлены химическими процессами (гальванические элементы), вихревым электрическим полем, порождённым меняющимся по времени магнитным полем (генераторы переменного или постоянного тока) и т.д.
В отличие от электростатических сил, работа сторонних сил по перемещению заряда по замкнутому контуру отлична от нуля. Электродвижущей силой называется работа, совершаемая сторонними силами по перемещению единичного положительного заряда по всей цепи.
=Aстор/q.