![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Часть 4
- •Ю.В. Присяжнюк, с.В. Кирсанов, в.В. Глебов
- •Ф.И. Кукоз
- •В.Г. Фетисов
- •Содержание
- •1 Теоретические основы общего подхода к решению произвольной задачи по физике 20
- •2 Механика 44
- •3 Элементы теории физических полей 75
- •4 Термодинамика и молекулярно-кинетическая теория 114
- •Предисловие
- •В добрый путь и удачи!
- •Введение
- •Теоретические основы общего подхода к решению произвольной задачи по физике
- •Система фундаментальных понятий физики
- •Некоторые общие понятия физики
- •Идеализация физической задачи
- •Снаряд выпущен из орудия под углом к горизонту с начальной скоростью м/с. Найти дальность полета снаряда. Сопротивлением воздуха пренебречь.
- •Классификация задач по физике
- •Некоторые общие методы решения задач по физике
- •Этапы решения поставленной задачи
- •Метод анализа физической ситуации задачи
- •Обще-частные методы. Метод дифференцирования интегрирования
- •Метод упрощения и усложнения. Метод оценки
- •Сравнить силу тяготения двух протонов и силу их электрического отталкивания .
- •Оценить давление в центре Земли.
- •Метод постановки задачи
- •На клине (наклонной плоскости) расположено тело. Исследовать движение клина и тела (рис. 1.4).
- •Еще одна квалификация поставленных задач
- •Ответы на контрольные вопросы
- •Механика
- •Движение материальной точки
- •Кинематика материальной точки
- •Динамика материальной точки
- •Механические колебания
- •Законы сохранения
- •Сначала тело поднимают из шахты глубиной (где радиус Земли) на поверхность Земли, а затем на высоту от поверхности Земли. В каком случае работа больше?
- •Определить работу тормозного двигателя за первую секунду в примере 2.4.
- •Движение твердого тела
- •Динамика твердого тела
- •Законы сохранения в динамике твердого тела
- •Задачи для самостоятельного решения
- •Элементы теории физических полей
- •Поле тяготения
- •Основная задача в теории поля тяготения
- •Поле тяготения системы материальных точек
- •Поле тяготения при произвольном распределении масс
- •Описать движение материальной точки в поле тяготения длинного тонкого однородного стержня массой м и длиной l. Влиянием других тел пренебречь.
- •Электрическое поле
- •Электрическое поле в вакууме
- •Рассчитать напряженность поля прямой бесконечной нити, равномерно заряженной с линейной плотностью , в точке о, удаленной на расстояние r0.
- •Проводники в электрическом поле
- •Постоянный электрический ток
- •Магнитное поле
- •Магнитное поле в вакууме
- •Магнитное поле в веществе
- •Электромагнитное поле
- •Электромагнитная индукция и самоиндукция
- •Электромагнитные колебания
- •Электромагнитные волны
- •Интерференция света
- •Дифракция света
- •Задачи для самостоятельного решения
- •Термодинамика и молекулярно-кинетическая теория
- •Термодинамика
- •Первое начало термодинамики
- •Второе начало термодинамики
- •Определить изменение энтропии одного моля идеального газа в изобарном, изохорном и изотермическом процессах.
- •Молекулярно-кинетическая теория
- •Распределение Максвелла – Больцмана
- •Найти относительное число молекул, модуль скорости которых больше модуля средней скорости.
- •Распределение Больцмана
- •Задачи для самостоятельного решения
- •Итоговые задания и заключение
- •Физическая система – это
- •Метод (алгоритм) применения физического закона – это
- •Физический анализ задачи сводится в основном
- •Поставленная задача, для решения которой необходимо и достаточно привлечь лишь систему «обычных» знаний и «стандартных» методов и приемов, называется
- •Прямая основная задача кинематики заключается
- •Основная задача в теории поля тяготения заключается в расчете поля тяготения. Рассчитать поле тяготения – это значит
- •Какие методы используются для исследования физических систем в молекулярной физике?
- •Основная задача теории магнитного поля заключается в расчете характеристик магнитного поля произвольной системы токов и движущихся электрических зарядов. Эту задачу решают, применяя
- •Первое начало термодинамики в форме справедливо
- •Если известны только начальное и конечное состояния термодинамической системы, то можно определить
- •Справочные материалы
-
Постоянный электрический ток
Основной задачей теории постоянного тока является задача о расчете электрической цепи. В общем виде эта задача ставится следующим образом: дана произвольная электрическая цепь, даны какие-то ее параметры (э.д.с., сопротивления и т.д.); требуется найти какие-то другие (неизвестные) величины (силы токов, работу, мощность, количество теплоты и т.д.). Заметим, что самой важной, фундаментальной величиной в явлении постоянного тока необходимо считать силу тока I. Зная (найдя) эту величину, можно определить практически любую другую величину, характеризующую это явление. Поэтому основная задача в теории постоянного тока заключается в нахождении силы токов. Такая постановка задачи является слишком общей, и поэтому разделим ее на более конкретные и узкие виды.
1. В электрической цепи имеется только один источник тока.
2. В электрической цепи имеется несколько одинаковых источников тока.
3. В электрической цепи имеется несколько различных источников тока.
Задачи первого вида решаются последовательным применением закона Ома для замкнутой цепи, закона Ома для однородного участка и иногда первого закона Кирхгофа. Если задача поставлена конкретно, система уравнений, полученная на основе этих законов, является замкнутой и, следовательно, задача – физически решенной.
Задачи второго вида легко сводятся к задачам первого вида, если по правилам соединения одинаковых источников тока в батареи найти результирующую э.д.с. цепи ε0 и по правилам соединения сопротивлений определить результирующее сопротивление батареи r0.
Задачи третьего вида являются наиболее общими и не приводятся к задачам первого и второго вида. Они решаются принципиально с помощью иных законов, чем закон Ома для однородного участка и для замкнутой цепи. Последний не может быть применен, так как в большинстве таких задач невозможно определить результирующую э.д.с. ε0.
Существует несколько методов решения задач третьего вида. Приведем наиболее распространенный – метод, основанный на применении законов Кирхгофа. Рассмотрим сущность этого метода на конкретном примере.
-
О
пределить силу тока, протекающего через элемент ε2 , если ε1=1 В, ε2=2 В, ε3=3 В, r1=1 Ом, r2=0,5 Ом, r3=1/3 Ом, r4=1 Ом, r5=1/3 Ом (рис. 3.8).
Решение.
Физическая система – электрическая
цепь, в которой имеется несколько
различных источников тока. Найти
результирующую э.д.с. невозможно, и,
следовательно, нельзя применить закон
Ома для замкнутой цепи. В этом случае
цепь может быть рассчитана с помощью
законов Кирхгофа.
Сначала необходимо выбрать (произвольно) направление токов в ветвях. Выберем их так, как показано на рисунке 3.8. Если мы ошиблись в выборе направлении какого-нибудь тока, то в окончательном решении этот ток получится отрицательным; если же случайно выбрано правильное направление тока, то он получится положительным.
Применим первый закон Кирхгофа. Он справедлив для узлов электрической цепи. В данной схеме узлов два: точки А и С. Для узла А по первому закону Кирхгофа получим
. (3.22)
Для узла С первый закон Кирхгофа ничего нового не дает.
Применим
второй закон Кирхгофа. Он справедлив
только для замкнутых контуров. В данной
схеме их три: ABCA, ACDA, ABCDA.
Рассмотрим контур ABCA.
В этом контуре имеется две э.д.с. (ε1
и ε2),
три резистора (
и
)
и два тока (I1 и
I2). Для применения
второго закона Кирхгофа необходимо
выбрать (произвольно) условно-положительное
направление обхода контура. Если
направления э.д.с. или тока совпадают
с направлением обхода контура, то их
считают положительными. В противном
случае э.д.с. или ток считают отрицательными.
Выберем
за положительное направление обхода
контура ABCA
направление против часовой стрелки.
Э.д.с. ε1
направлена
против часовой стрелки; следовательно,
ее считаем положительной; э.д.с. ε2
направлена по часовой стрелке (т.е.
против направления обхода контура);
следовательно, она войдет в уравнение
второго закона Кирхгофа со знаком
минус. Ток I1
проходит
через резисторы
и
,
и его направление совпадает с направлением
обхода контура. Ток I2
проходит
через резистор r2
и направлен против направления обхода.
Следовательно, ток I1
положителен,
ток I2
отрицателен.
По второму закону Кирхгофа для контура
ABCA
получаем
ε1–ε2=I1(r1+R4)–I2r2. (3.23)
Если выбрать за положительное направление обхода этого контура направление по часовой стрелке, то по второму закону Кирхгофа найдем
–ε1+ε2 = –I1(r1+R4)+I2r2.
Получено уравнение (3.23), умноженное на – 1. Очевидно, что эти уравнения эквивалентны. Таким образом, сущность второго закона Кирхгофа не зависит от произвольного выбора направления обхода контура.
Рассмотрим контур ACDA. Выберем за положительное направление обхода этого контура направление против часовой стрелки. Применяя второй закон Кирхгофа, получим
ε2–ε3 = I2r2 –I3(r3+R5). (3.24)
Система уравнений (3.22) – (3.24) является замкнутой. Задача физически решена. Решая полученную систему уравнений, находим:
I1= – 5/8 А, I2= – 1/2 А, I3= 8/9 А.
Токи I1 и I2 получились отрицательными. Это означает, что их направления были выбраны ошибочно. Ток I3 положителен; следовательно, его направление случайно было выбрано правильно.