- •Часть 4
- •Ю.В. Присяжнюк, с.В. Кирсанов, в.В. Глебов
- •Ф.И. Кукоз
- •В.Г. Фетисов
- •Содержание
- •1 Теоретические основы общего подхода к решению произвольной задачи по физике 20
- •2 Механика 44
- •3 Элементы теории физических полей 75
- •4 Термодинамика и молекулярно-кинетическая теория 114
- •Предисловие
- •В добрый путь и удачи!
- •Введение
- •Теоретические основы общего подхода к решению произвольной задачи по физике
- •Система фундаментальных понятий физики
- •Некоторые общие понятия физики
- •Идеализация физической задачи
- •Снаряд выпущен из орудия под углом к горизонту с начальной скоростью м/с. Найти дальность полета снаряда. Сопротивлением воздуха пренебречь.
- •Классификация задач по физике
- •Некоторые общие методы решения задач по физике
- •Этапы решения поставленной задачи
- •Метод анализа физической ситуации задачи
- •Обще-частные методы. Метод дифференцирования интегрирования
- •Метод упрощения и усложнения. Метод оценки
- •Сравнить силу тяготения двух протонов и силу их электрического отталкивания .
- •Оценить давление в центре Земли.
- •Метод постановки задачи
- •На клине (наклонной плоскости) расположено тело. Исследовать движение клина и тела (рис. 1.4).
- •Еще одна квалификация поставленных задач
- •Ответы на контрольные вопросы
- •Механика
- •Движение материальной точки
- •Кинематика материальной точки
- •Динамика материальной точки
- •Механические колебания
- •Законы сохранения
- •Сначала тело поднимают из шахты глубиной (где радиус Земли) на поверхность Земли, а затем на высоту от поверхности Земли. В каком случае работа больше?
- •Определить работу тормозного двигателя за первую секунду в примере 2.4.
- •Движение твердого тела
- •Динамика твердого тела
- •Законы сохранения в динамике твердого тела
- •Задачи для самостоятельного решения
- •Элементы теории физических полей
- •Поле тяготения
- •Основная задача в теории поля тяготения
- •Поле тяготения системы материальных точек
- •Поле тяготения при произвольном распределении масс
- •Описать движение материальной точки в поле тяготения длинного тонкого однородного стержня массой м и длиной l. Влиянием других тел пренебречь.
- •Электрическое поле
- •Электрическое поле в вакууме
- •Рассчитать напряженность поля прямой бесконечной нити, равномерно заряженной с линейной плотностью , в точке о, удаленной на расстояние r0.
- •Проводники в электрическом поле
- •Постоянный электрический ток
- •Магнитное поле
- •Магнитное поле в вакууме
- •Магнитное поле в веществе
- •Электромагнитное поле
- •Электромагнитная индукция и самоиндукция
- •Электромагнитные колебания
- •Электромагнитные волны
- •Интерференция света
- •Дифракция света
- •Задачи для самостоятельного решения
- •Термодинамика и молекулярно-кинетическая теория
- •Термодинамика
- •Первое начало термодинамики
- •Второе начало термодинамики
- •Определить изменение энтропии одного моля идеального газа в изобарном, изохорном и изотермическом процессах.
- •Молекулярно-кинетическая теория
- •Распределение Максвелла – Больцмана
- •Найти относительное число молекул, модуль скорости которых больше модуля средней скорости.
- •Распределение Больцмана
- •Задачи для самостоятельного решения
- •Итоговые задания и заключение
- •Физическая система – это
- •Метод (алгоритм) применения физического закона – это
- •Физический анализ задачи сводится в основном
- •Поставленная задача, для решения которой необходимо и достаточно привлечь лишь систему «обычных» знаний и «стандартных» методов и приемов, называется
- •Прямая основная задача кинематики заключается
- •Основная задача в теории поля тяготения заключается в расчете поля тяготения. Рассчитать поле тяготения – это значит
- •Какие методы используются для исследования физических систем в молекулярной физике?
- •Основная задача теории магнитного поля заключается в расчете характеристик магнитного поля произвольной системы токов и движущихся электрических зарядов. Эту задачу решают, применяя
- •Первое начало термодинамики в форме справедливо
- •Если известны только начальное и конечное состояния термодинамической системы, то можно определить
- •Справочные материалы
-
Сначала тело поднимают из шахты глубиной (где радиус Земли) на поверхность Земли, а затем на высоту от поверхности Земли. В каком случае работа больше?
Решение. Легко видеть, что эта задача на оценку. Для того чтобы ответить на вопрос задачи, необходимо найти отношение , где работа в первом случае, работа во втором. И в первом и во втором случае работа совершается против силы тяготения, но законы, описывающие действие этих, различны. В примере 2.5 было показано, что сила тяготения в первом случае
,
а во втором
.
Графики изменения этих сил показаны на рисунке 2.10. Таким образом, силы переменные и для расчета работ и необходимо применить метод ДИ. Элементарные работы на участках составляют
.
После интегрирования в соответствующих пределах получаем
,
и, следовательно, , т.е. .
Сила может зависеть от компоненты скорости . При расчете работы в этом случае необходимо найти закон изменения скорости от времени , т.е. решить основную задачу динамики, применяя второй закон Ньютона. Элементарная работа
. (2.34)
По второму закону Ньютона
, (2.35)
где – алгебраическая сумма проекций на направление движения остальных сил, действующих на данное тело.
После решения уравнения (2.35) и учета начальных условий находим закон изменения скорости: . Далее подставляем найденный закон изменения скорости в (2.31) и после интегрирования получаем искомую работу
. (2.36)
-
Определить работу тормозного двигателя за первую секунду в примере 2.4.
Решение. Так как сила торможения зависит от времени (F=kt), закон изменения скорости (2.15) найден, время торможения известно, то по формуле (2.36) получаем искомую работу:
Дж. (2.37)
Иногда работу можно вычислить, используя теорему об изменении кинетической энергии физической системы, состоящей из материальных точек. Согласно этой теореме, работа всех сил, действующих на такую систему, равна изменению кинетической энергии этой системы:
. (2.38)
В примере 2.4 из трех сил, действующих на тело, две взаимно уравновешивают друг друга. Оставшаяся сила и есть сила торможения, работу которой необходимо вычислить. Следовательно, в формуле (2.38) А – это работа силы торможения, а . Применяя формулу (2.38) и учитывая закон изменения скорости (2.15), получаем
Дж,
т.е. тот же результат, что и полученный ранее [см. (2.37)] методом ДИ.
По закону сохранения энергии в механике,
полная механическая энергия замкнутой системы, в которой действуют только консервативные силы, есть величина постоянная:
. (2.39)
Если в замкнутой системе действуют неконсервативные силы, то полная механическая энергия системы не сохраняется и ее изменение равно работе неконсервативных (диссипативных) сил:
, (2.40)
где – работа диссипативных сил.
-
Определить, какую скорость имеет метеорит массой т на расстоянии r=1,5·1011 м от Солнца, если он двигался без начальной скорости из бесконечности к Солнцу (массой М). Влиянием других тел пренебречь.
Решение. В физическую систему включим два тела: метеорит и Солнце. Метеорит можно принять за материальную точку. Солнце будем считать шаром радиуса R=7 105 км. Физическое явление заключается в движении метеорита к Солнцу под действием силы тяготения. Известно начальное положение физической системы, необходимо определить один из параметров движения метеорита (скорость v) в конечном состоянии. Это основная задача динамики.
Ее можно было бы решить динамическим методом, применяя второй закон Ньютона. Но в данной задаче нет необходимости определять закон изменения скорости v метеорита от времени t (нужно определить, только значение скорости в конечном состоянии); иначе говоря, нет необходимости описывать весь процесс движения метеорита. Поэтому целесообразно применить закон сохранения энергии в механике.
Выбранная система замкнута (влиянием других тел пренебрегаем по условию). В системе действуют толь консервативные силы тяготения. Инерциальную систему свяжем с Солнцем, принимая его за неподвижное тело (см. пример 2.8). Полная механическая энергия Е1 системы в начале взаимодействия тел равна нулю (кинетические энергии тел равны нулю; принимая начальное положение системы за нулевое положение, получаем, что и начальная потенциальная энергия равна нулю). Определим полную механическую энергию системы Е2 в конце взаимодействия, когда метеорит находится на расстоянии м от Солнца (рис. 2.11). Она слагается из кинетической энергии метеорита и его потенциальной энергии. Последняя определяется работой сил тяготения при перемещении метеорита из конечного в начальное положение.
Так как сила тяготения зависит от расстояния r, т.е. является переменной силой, то для расчета работы этой силы применим метод ДИ. Разделим весь путь на столь малые участки, чтобы на каждом таком участке dr изменением силы тяготения можно пренебречь, считая ее постоянной. Тогда элементарная работа на таком участке
.
Суммируя элементарные работы на всех участках, получаем общую работу А, которая и определяет значение взаимной потенциальной энергии Еп системы:
.
Таким образом, полная механическая энергия системы в начальном положении Е1=0, в конечном . По закону сохранения энергии в механике, .
Из последнего уравнения определяем искомую скорость:
км/с.
Для расчета из таблиц (см. справочные материалы) были взяты значения гравитационной постоянной G и массы Солнца М.