- •Оглавление
- •Предисловие
- •§ 1. Гармонические колебания
- •§ 2. Затухающие колебания
- •§ 3. Вынужденные колебания. Резонанс
- •§ 4. Векторная диаграмма напряжений
- •§ 5. Связь добротности с формой резонансных кривых
- •§ 6. Переменный ток
- •§ 7. Вынужденные колебания в параллельном контуре
- •§ 8. Метод комплексных амплитуд
- •Задачи
- •§ 9. Волновое уравнение и его решения
- •§ 10. Скорость и энергия упругих волн в твердой среде
- •§ 11. Перенос энергии упругой волной
- •§ 12. Стоячая волна
- •§ 13. Характеристики звука. Эффект Доплера для звуковых волн
- •Задачи
- •§ 14. Векторное волновое уравнение для электромагнитного поля
- •§ 15. Плоская электромагнитная волна и ее свойства
- •§ 16. Энергия электромагнитных волн
- •§ 17. Импульс и давление электромагнитного поля
- •§ 18. Дипольное излучение
- •Задачи
- •§ 19. Свойства световой волны. Законы отражения и преломления
- •§ 20. Формулы Френеля. Закон Брюстера
- •§ 21. Фотометрические величины и единицы
- •§ 22. Законы геометрической оптики. Принцип Ферма
- •§ 23. Увеличение оптических приборов, вооружающих глаз
- •Задачи
- •§ 24. Интерференция световых волн от двух когерентных источников
- •§ 25. Интерференция двух плоских волн
- •§ 27. Фурье-спектр световой волны
- •§ 28. Пространственная когерентность
- •§ 29. Интерференция в тонких пластинках
- •§ 30. Интерференционный опыт с бипризмой Френеля
- •Задачи
- •§ 33. Дифракция Френеля от щели
- •§ 34. Дифракция Фраунгофера от щели
- •§ 35. Количественный критерий вида дифракции
- •§ 36. Многолучевая интерференция
- •§ 37. Дифракционная решетка
- •§ 38. Дифракционная решетка как спектральный прибор
- •§ 39. Разрешающая сила объектива и оптимальное увеличение зрительной трубы
- •Задачи
- •§ 40. Поляризованный и естественный свет. Закон Малюса
- •§ 41. Поляризация света при отражении и преломлении
- •§ 42. Двойное лучепреломление
- •§ 43. Вращение плоскости поляризации
- •Задачи
- •§ 44. Дисперсия света. Групповая скорость
- •§ 45. Элементарная теория дисперсии
- •§ 46. Поглощение и рассеяние света
- •Задачи
- •Ответы к задачам
- •Приложения
- •Электрические колебания
- •Гармонические колебания
- •Затухающие колебания
- •Вынужденные колебания
- •Упругие волны
- •Электромагнитные волны
- •Свойства световой волны
- •Фотометрия
- •Интерференция света
- •Когерентность
- •Дифракция света
- •Поляризация света
- •Дисперсия света
- •II. Производные единицы СИ электрических, магнитных и световых величин
- •III. Постоянные некоторых веществ
- •Предметный указатель
§ 39 ] |
Разрешающая сила объектива |
179 |
Отсюда условие разрешения двух спектральных линий решеткой:
λ |
mN. |
(38.8) |
|
δλ |
|||
|
|
Минимальному значению δλmin, при котором линии еще являются, согласно критерию Рэлея, разрешенными, соответствует знак равенства в (38.6)–(38.8). При этом угловое расстояние между максимумами интенсивности двух спектральных линий равно угловой полуширине каждого максимума: δθ = δθгл.макс. Как следует из (38.8), разрешающая
сила решетки равна: |
λ |
|
|
|
R = |
= mN. |
(38.9) |
||
δλmin |
§ 39. Разрешающая сила объектива и оптимальное увеличение зрительной трубы
Разрешающая сила объектива. Пусть с помощью зрительной трубы с объективом диаметром D рассматривается удаленный предмет. Объектив и окуляр представляют собой собирающие линзы. От каждой точки предмета в объектив попадает почти параллельный пучок лучей, которые после преломления пересекаются в его фокальной плоскости, формируя изображение. Вследствие дифракции от отверстия, диаметр которого равен диаметру объектива D, изображение точки предмета не является точкой, а имеет вид пятнышка, которое представляет собой центральный максимум интенсивности света в дифракционной картине Фраунгофера (рис. 137) и имеет угловую полуширину, приблизительно равную (см. (34.5))
|
|
|
λ |
|
|
|
|
|
|
îá |
|
|
δϕоб ≈ |
|
D |
, |
(39.1) |
D |
|
|
|
||
где λ — длина световой волны. |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|||||||
(Точный |
расчет |
дифракции |
от |
|
|
|
|
|
|||
круглого |
отверстия дает |
для |
уг- |
|
|
|
I |
ловой полуширины центрального дифракционного максимума
Изображение точки предмета
δϕцентр.макс = 1, 22λ/D, что по по- |
|
|
рядку совпадает с величиной, рас- |
Рис. 137 |
|
считываемой по формуле (34.2).) |
||
|
Большая часть всего светового потока ( 84 %), испускаемого точкой предмета и проходящего через объектив, попадает в область центрального дифракционного максимума (пятнышка), в связи с чем наличие побочных максимумов интенсивности можно не учитывать.
Рассмотрим изображения двух точек предмета, обозначенных как 1 и 2, угловое расстояние между которыми при наблюдении из оптического центра объектива равно δϕ (рис. 138). Изображение каждой
180 Дифракция света [ Гл. VI
точки имеет вид пятнышка с угловой полушириной, определяемой выражением (39.1): δϕоб = λ/D. Согласно критерию Рэлея два максимума интенсивности еще воспринима-
|
Изображение |
ются |
раздельно |
(разрешаются), |
|||||
Луч от точки 1 |
точки 2 |
если расстояние δϕ между ними |
|||||||
|
|||||||||
предмета |
|
равно полуширине каждого мак- |
|||||||
|
центр.макс |
симума. Рассматриваемые изобра- |
|||||||
|
|||||||||
|
жения точек 1 и 2 предмета раз- |
||||||||
|
|
решаются, если выполнено нера- |
|||||||
|
|
венство: |
|
|
λ |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
||||
Луч от точки 2 |
|
|
δϕ δϕоб ≈ |
. |
(39.2) |
||||
Изображение |
|
D |
|||||||
предмета |
точки 1 |
Минимальное угловое рассто- |
|||||||
|
|||||||||
|
|
||||||||
Рис. 138 |
яние |
δϕ |
между |
двумя |
точками |
||||
предмета, |
при котором |
их изоб- |
|||||||
|
|
ражения воспринимаются раздельно (выполняется критерий Рэлея), равно полуширине дифракционного максимума, а именно:
λ
δϕ = δϕmin = δϕоб ≈ D . (39.3)
Дадим определение разрешающей силы объектива.
Пусть δϕmin — наименьшее угловое расстояние между двумя точками предмета, при котором изображения точек воспринимаются раздельно (разрешаются). Разрешающей силой объектива называется величина, равная
R = |
1 |
. |
(39.4) |
|
|||
|
δϕmin |
|
Подставив значение δϕmin из (39.3) в (39.4), найдем разрешающую силу объектива:
R = |
D |
, |
|
λ |
|||
|
|
где D — диаметр объектива, λ — длина световой волны. Дифракционные явления необходимо учитывать и при анализе ра-
боты глаза как оптической системы (см. § 23). Изображение точки рассматриваемого глазом достаточно удаленного предмета, от которой по направлению к глазу идет пучок почти параллельных лучей, представляет собой пятнышко — центральный максимум интенсивности в дифракционной картине Фраунгофера от зрачка глаза, выполняющего роль диафрагмы (напомним, что функцию собирающей линзы выполняет хрусталик глаза, а изображение формируется на сетчатке). Угловую полуширину пятнышка можно оценить по формуле (34.5):
δϕзр ≈ |
λ |
, |
(39.5) |
Dзр |
где Dзр — диаметр зрачка.
§ 39 ] |
Разрешающая сила объектива |
181 |
Вычисляемая по формуле (39.5) величина δϕзр представляет собой угол расхождения параллельного пучка лучей (или, иначе говоря, дифракционное уширение), которое возникает при прохождения пучка через оптическую систему глаза.
Оптимальное увеличение зрительной трубы. Определим оптимальное увеличение Γ0 зрительной трубы.
Пусть удаленный предмет рассматривается глазом через зрительную трубу с диаметром объектива D. Изображение любой точки удаленного предмета в фокальной плоскости объектива имеет вид пятнышка, угловая полуширина которого δϕоб определяется выражением (39.1) (рис. 139). Если увеличение зрительной трубы равно Γ, то
|
|
Изображение |
|
|
|
точки 2 |
2 |
|
|
|
|
|
|
çð |
|
Îò |
|
|
1 |
предмета |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
îê |
|
|
|
|
|
îá |
2 |
Изображение |
|
|
|
точки 1 |
|
Объектив |
Фокальная Окуляр |
Сетчатка |
|
|
плоскость |
|
|
Рис. 139
при наблюдении этого пятнышка из оптического центра окуляра его угловая полуширина δϕок приблизительно в Γ раз больше углового размера δϕоб (см. формулу (23.12)):
δϕок =
δϕоб ≈
Dλ .
(39.6)
Вычисляемую по формуле (39.6) величину можно интерпретировать следующим образом: δϕок представляет собой угол расхождения параллельного пучка лучей (или, иначе говоря, дифракционное уширение), которое возникает при прохождении пучка через оптическую систему зрительной трубы.
Поскольку задняя фокальная плоскость объектива совпадает с передней фокальной плоскостью окуляра, формируемое окуляром мнимое изображение пятнышка находится на бесконечно большом удалении от окуляра (см. § 23). Вследствие этого при рассматривании изображения пятнышка глазом через окуляр глаз должен быть аккомодирован на бесконечность; от каждой точки изображения пятнышка в окуляре
182 |
Дифракция света |
[ Гл. VI |
в глаз направляется почти параллельный пучок лучей. Изображение точки на сетчатке глаза имеет вид пятнышка с угловой полушириной δϕзр, которая рассчитывается по формуле (39.5): δϕзр = λ/Dзр
Для того чтобы увеличение зрительной трубы было оптимальным, дифракционные уширения параллельных пучков лучей при прохождении через зрительную трубу (см. (39.6)) и через оптическую систему глаза (см. (39.5)) должны быть приблизительно одинаковыми:
δϕок ≈ δϕзр, |
(39.7) |
|||||||
Γ |
λ |
|
λ |
|
||||
|
≈ |
|
|
|
|
|
||
D |
|
Dзр |
|
|||||
Отсюда оптимальное увеличение |
0 зрительной трубы равно |
|
||||||
Γ0 ≈ |
|
D |
(39.8) |
|||||
|
. |
|||||||
Dзр |
Необходимость выполнения условия (39.7) обусловлена следующими соображениями.
Допустим равенство (39.7) не выполняется, но справедливо неравенство:
δϕок > δϕзр, |
(39.9) |
при этом увеличение Γ трубы превышает найденное оптимальное значение Γ0 (39.8): Γ > Γ0. Неравенство (39.9) подразумевает, что выполняется критерий разрешения Рэлея для любых двух точек 1 и 2 дифракционного пятнышка (см. рис. 139), одна из которых расположена у его края, а другая — посередине: при рассматривании пятнышка глазом через окуляр указанные две точки воспринимаются раздельно. В этом случае увеличение трубы настолько велико, что глаз способен регистрировать на сетчатке пространственное распределение интенсивности света в дифракционной картине Фраунгофера, в частности, отдельно воспринимать изображения точек 1 и 2 этой картины. Однако при этом дифракционная картина, отображаемая на сетчатке, не отражает структуру рассматриваемого с помощью зрительной трубы объекта, то есть не несет информации об объекте. Такое увеличение трубы является излишним.
Напротив, если справедливо неравенство:
δϕок < δϕзр, |
(39.10) |
и увеличение зрительной трубы меньше оптимального: Γ < Γ0, то разрешающей силы оптической системы глаза оказывается недостаточно, чтобы различить детали изображения удаленного предмета, формируемого зрительной трубой. Например, изображения двух разрешаемых объективом точек предмета 1 и 2, имеющих вид двух отдельно расположенных в его фокальной плоскости пятнышек, угловое расстояние между которыми при рассматривании через окуляр превышает δϕок, но меньше, чем δϕзр, на сетчатке отображаются как одно пятнышко