- •Лекция 1
- •Основные законы динамики
- •Каждую из сил можно представить , а так как , то , откуда , то есть модули ускорений, сообщаемых друг другу материальными точками при взаимодействии, обратно пропорциональны их массам.
- •Системы единиц
- •Дифференциальные уравнения движения материальной точки Пользуясь основным законом динамики, можно вывести дифференциальные уравнения движения мт в различных системах координат.
- •Две основные задачи динамики материальной точки
- •Проекции силы на оси
- •Лекция 2
- •Вторая задача динамики точки
- •Частные случаи прямолинейного движения материальной точки
- •Прямолинейные колебания материальной точки
- •Свободные колебания
- •Лекция 3
- •Затухающие колебания
- •Апериодическое движение
- •Вынужденные колебания без учета сопротивления
- •Явление резонанса
- •Лекция 4
- •Лекция 5
- •Количество движения материальной точки
- •Импульс силы
- •Теорема об изменении количества движения мт
- •Момент количества движения мт относительно центра и оси
- •Теорема об изменении момента количества движения мт
- •Движение мт под действием центральной силы
- •Лекция 6
- •Работа силы
- •Мощность
- •Частные случаи определения работы силы
- •Работа линейной силы упругости
- •Теорема об изменении кинетической энергии материальной точки
- •Лекция 7
- •Механическая система. Классификация сил
- •Центр масс механической системы
- •Моменты инерции
- •Теорема Штейнера-Гюйгенса
- •М оменты инерции однородных тел
- •Лекция 8
- •Работа внутренних сил
- •Работа и мощность сил, приложенных к твердому телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси
- •Кинетическая энергия механической системы
- •Вычисление кинетической энергии твердого тела в различных случаях его движения
- •Теорема об изменении кинетической энергии механической системы
- •Лекция 9
- •Количество движения системы
- •Теорема об изменении количества движения системы
- •Теорема о движении центра масс системы
- •Кинетический момент системы относительно центра и оси
- •Кинетический момент тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •Теорема об изменении кинетического момента системы
- •Лекция 10
- •Поступательное движение
- •Вращательное движение тела вокруг неподвижной оси
- •Плоское движение
- •Физический маятник
- •Лекция 11
- •Силы инерции. Принцип Даламбера для мт
- •Принцип Даламбера для механической системы
- •Главный вектор и главный момент сил инерции
- •Частные случаи
- •Лекция 12
- •Связи и их уравнения
- •Классификация связей
- •Возможное (виртуальное) перемещение
- •Идеальные связи
- •Принцип возможных (виртуальных) перемещений
- •Лекция 13
- •Условия равновесия в обобщенных координатах
- •Общее уравнение динамики
- •Лекция 14
- •Уравнение Лагранжа II-го рода
- •Лекция 15
- •Устойчивость равновесия и движения механической системы
- •Теорема Лагранжа-Дирихле
- •Малые колебания механической системы с одной степенью свободы
- •Лекция 16
- •Явление удара
- •Действие ударной силы на мт
- •Теорема об изменении количества движения системы
- •Удар шара о неподвижную поверхность. Коэффициент восстановления
- •Лекция 17
- •Прямой центральный удар двух тел
- •Потеря кинетической энергии (теорема Карно)
- •Частные случаи прямого центрального удара двух тел
- •Теорема об изменении кинетического момента системы
- •Действие ударных сил на тело, вращающееся вокруг неподвижной оси. Центр удара
- •Заключение
Две основные задачи динамики материальной точки
1-я задача. Зная массу МТ и закон ее движения, требуется найти действующую на точку силу.
Положим, известны законы движения вдоль координатных осей
, , . (1.11)
Проекции силы на оси
, , . (1.12)
Следовательно, модуль вектора силы
. (1.13)
Направляющие косинусы
, , . (1.14)
Заметим, что реакции связей входят как составляющие в силу .
2-я задача. По заданной массе и действующей на МТ силе требуется определить закон движения точки.
Напишем выражение ускорения
. (1.15)
Дважды интегрируя по времени, находим закон движения точки вдоль траектории .
Лекция 2
Интегрирование дифференциальных уравнений движения
материальной точки в простейших случаях. Постоянные
интегрирования и их определение из начальных условий.
Прямолинейное колебательное движение материальной точки. Свободные колебания. Амплитуда, фаза, круговая частота и период
Вторая задача динамики точки
Эта задача связана с интегрированием дифференциальных уравнений движения МТ. Рассмотрим решение задачи в прямоугольной декартовой системе координат (рис. 2.1).
П усть в общем случае сила и ее проекции на оси зависят от времени, положения точки и ее скорости. Тогда дифференциальные уравнения в проекциях на оси
,
, (2.1)
.
Решение сводится к интегрированию системы трех обыкновенных дифференциальных уравнений второго порядка. Известно, что решение одного такого уравнения содержит две произвольные постоянные интегрирования. Всего для системы их окажется шесть: .
Решение представляется в виде
,
, (2.2)
.
Если продифференцировать систему (2.2) по времени, то проекции скорости точки на координатные оси
,
, (2.3)
.
Таким образом, задание силы определяет целый класс движений, характеризующийся произвольными постоянными. Действующая сила определяет лишь ускорение точки. Для определения движения необходимо располагать дополнительно начальными условиями, позволяющими определить произвольные постоянные. При задаются начальные координаты и проекции скорости .
Используя эти условия, на основании (2.2), (2.3) можно написать шесть уравнений для определения постоянных
,
,
, (2.4)
,
Если система (2.4) удовлетворяет условиям разрешимости, то из нее можно найти все шесть произвольных постоянных интегрирования.
План решения второй задачи динамики.
Выбираем систему отсчета. Ее начало желательно разместить в начальном положении точки. Желательно также, чтобы в рассматриваемый момент времени координаты точки и проекции скорости на оси были положительны. В естественных координатах за их начало принимается сама точка.
Составляется расчетная схема. Изображается точка с действующими на нее активными и реактивными силами.
Записываются начальные условия.
Составляются дифференциальные уравнения в проекциях на координатные оси. При этом в правой части записываются алгебраические суммы проекций всех сил, действующих на точку, с обязательным указанием тех параметров, от которых они зависят.
Производится интегрирование дифференциальных уравнений.
С помощью начальных условий находятся произвольные постоянные, которые целесообразно определять после каждого интегрирования. В отдельных случаях удобно брать определенный интеграл в заданных пределах.
С нахождением закона движения определяются искомые в задаче величины.