- •Лекция 1
- •Основные законы динамики
- •Каждую из сил можно представить , а так как , то , откуда , то есть модули ускорений, сообщаемых друг другу материальными точками при взаимодействии, обратно пропорциональны их массам.
- •Системы единиц
- •Дифференциальные уравнения движения материальной точки Пользуясь основным законом динамики, можно вывести дифференциальные уравнения движения мт в различных системах координат.
- •Две основные задачи динамики материальной точки
- •Проекции силы на оси
- •Лекция 2
- •Вторая задача динамики точки
- •Частные случаи прямолинейного движения материальной точки
- •Прямолинейные колебания материальной точки
- •Свободные колебания
- •Лекция 3
- •Затухающие колебания
- •Апериодическое движение
- •Вынужденные колебания без учета сопротивления
- •Явление резонанса
- •Лекция 4
- •Лекция 5
- •Количество движения материальной точки
- •Импульс силы
- •Теорема об изменении количества движения мт
- •Момент количества движения мт относительно центра и оси
- •Теорема об изменении момента количества движения мт
- •Движение мт под действием центральной силы
- •Лекция 6
- •Работа силы
- •Мощность
- •Частные случаи определения работы силы
- •Работа линейной силы упругости
- •Теорема об изменении кинетической энергии материальной точки
- •Лекция 7
- •Механическая система. Классификация сил
- •Центр масс механической системы
- •Моменты инерции
- •Теорема Штейнера-Гюйгенса
- •М оменты инерции однородных тел
- •Лекция 8
- •Работа внутренних сил
- •Работа и мощность сил, приложенных к твердому телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси
- •Кинетическая энергия механической системы
- •Вычисление кинетической энергии твердого тела в различных случаях его движения
- •Теорема об изменении кинетической энергии механической системы
- •Лекция 9
- •Количество движения системы
- •Теорема об изменении количества движения системы
- •Теорема о движении центра масс системы
- •Кинетический момент системы относительно центра и оси
- •Кинетический момент тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •Теорема об изменении кинетического момента системы
- •Лекция 10
- •Поступательное движение
- •Вращательное движение тела вокруг неподвижной оси
- •Плоское движение
- •Физический маятник
- •Лекция 11
- •Силы инерции. Принцип Даламбера для мт
- •Принцип Даламбера для механической системы
- •Главный вектор и главный момент сил инерции
- •Частные случаи
- •Лекция 12
- •Связи и их уравнения
- •Классификация связей
- •Возможное (виртуальное) перемещение
- •Идеальные связи
- •Принцип возможных (виртуальных) перемещений
- •Лекция 13
- •Условия равновесия в обобщенных координатах
- •Общее уравнение динамики
- •Лекция 14
- •Уравнение Лагранжа II-го рода
- •Лекция 15
- •Устойчивость равновесия и движения механической системы
- •Теорема Лагранжа-Дирихле
- •Малые колебания механической системы с одной степенью свободы
- •Лекция 16
- •Явление удара
- •Действие ударной силы на мт
- •Теорема об изменении количества движения системы
- •Удар шара о неподвижную поверхность. Коэффициент восстановления
- •Лекция 17
- •Прямой центральный удар двух тел
- •Потеря кинетической энергии (теорема Карно)
- •Частные случаи прямого центрального удара двух тел
- •Теорема об изменении кинетического момента системы
- •Действие ударных сил на тело, вращающееся вокруг неподвижной оси. Центр удара
- •Заключение
Теорема об изменении кинетического момента системы
Теорема: изменение кинетического момента системы относительно какой-либо точки за время удара равно векторной сумме моментов внешних ударных импульсов, приложенных к системе, относительно той же точки.
Применим теорему об изменении кинетического момента системы
,
где - кинетический момент системы относительно неподвижной точки , - главный момент внешних сил, действующих на систему.
Тогда
.
Интегрируем это выражение в пределах от 0 до
.
Левая часть представляет собой изменение кинетического момента системы за время удара . Преобразуем правую часть
= ,
где перемещениям и во время удара пренебрегаем, то есть .
Так как - внешний ударный импульс, то
. (17.7)
Окончательно имеем
. (17.8)
Соотношение (17.8) справедливо и в проекциях на любую ось, например,
,
то есть изменение кинетического момента относительно какой-либо оси за время удара равно алгебраической сумме моментов внешних ударных импульсов относительно той же оси.
Следствие. При , то есть, если сумма моментов внешних ударных импульсов, приложенных к системе, относительно какой-либо точки равна нулю, то кинетический момент системы относительно этой точки при ударе не изменяется.
Это справедливо также по отношению к любой оси.
Действие ударных сил на тело, вращающееся вокруг неподвижной оси. Центр удара
Если произвести удар с ударным импульсом по телу, имеющему ось вращения, то можно установить условия, при выполнении которых н е возникает ударных реакций в подшипниках, расположенных на оси вращения.
Допустим, тело до удара вращалось вокруг неподвижной оси с угловой скоростью (рис. 17.2).
Положим, к телу приложили ударный импульс , и оно стало вращаться с угловой скоростью .
Освободим тело от связей и заменим их импульсными реакциями и , применив к явлению удара теоремы об изменении количества движения и кинетического момента системы
, (17.9)
,
где и - векторы количества движения и кинетического момента системы.
По формуле Эйлера скорость точки
.
Тогда , где - масса тела, - радиус-вектор центра масс тела.
Так как и направлены по оси вращения, то
. (17.10)
Проекции кинетического момента на оси координат находим по формулам для тела, имеющего одну закреплённую точку, при условии ,
,
,
.
Следовательно,
,
, (17.11)
.
Проектируем (17.9) на оси координат с учетом (17.10) и (17.11)
,
,
,
, (17.12)
,
.
Из системы (17.12) находятся импульсы и и изменение угловой скорости для заданного импульса .
Найдём условия, при которых . Из (17.12) в этом случае имеем
,
,
,
, (17.13)
,
.
Из (17.13) очевидно, что если , то ударный импульс параллелен плоскости . Выберем начало координат О так, чтобы этот вектор лежал в самой плоскости , а ось направим параллельно вектору . Тогда вектор пересечёт ось в точке K. При таком выборе координат моментных осей , , , .
Поэтому из (17.13) из второго уравнения , из четвёртого , из пятого , то есть центр масс находится в плоскости и ось вращения является главной осью инерции.
Так как вектор параллелен оси , то, следовательно, он перпендикулярен плоскости , проходящей через ось вращения и центр масс.
Обозначим , тогда (при > ).
Исключая , находим
. (17.14)
При выбранной системе координат - расстояние от центра масс до оси вращения. Назовём его , тогда . Получена формула для вычисления приведённой длины физического маятника.
Точка пересечения линии действия ударного импульса с плоскостью, проходящей через ось вращения и центр масс, при отсутствии ударных реакций в подшипниках, называется центром удара.
Любой ударный импульс , линия действия которого проходит через точку К перпендикулярно к плоскости, соединяющей ось вращения и центр масс, не вызывает ударных реакций в подшипниках, если ось вращения является главной осью инерции для точки О (точки пересечения оси вращения с перпендикулярной плоскостью, содержащей ударный импульс ). Расстояние от оси вращения до линии ударного импульса равно приведённой длине физического маятника. Центр удара К и центр масс C лежат по одну сторону от оси вращения.
Если центр масс лежит на оси вращения , то центр удара находится в бесконечности. Тогда по формуле (17.10), то есть , откуда . Ударный импульс, приложенный к телу, полностью передается на подшипники.