- •Лекция 1
- •Основные законы динамики
- •Каждую из сил можно представить , а так как , то , откуда , то есть модули ускорений, сообщаемых друг другу материальными точками при взаимодействии, обратно пропорциональны их массам.
- •Системы единиц
- •Дифференциальные уравнения движения материальной точки Пользуясь основным законом динамики, можно вывести дифференциальные уравнения движения мт в различных системах координат.
- •Две основные задачи динамики материальной точки
- •Проекции силы на оси
- •Лекция 2
- •Вторая задача динамики точки
- •Частные случаи прямолинейного движения материальной точки
- •Прямолинейные колебания материальной точки
- •Свободные колебания
- •Лекция 3
- •Затухающие колебания
- •Апериодическое движение
- •Вынужденные колебания без учета сопротивления
- •Явление резонанса
- •Лекция 4
- •Лекция 5
- •Количество движения материальной точки
- •Импульс силы
- •Теорема об изменении количества движения мт
- •Момент количества движения мт относительно центра и оси
- •Теорема об изменении момента количества движения мт
- •Движение мт под действием центральной силы
- •Лекция 6
- •Работа силы
- •Мощность
- •Частные случаи определения работы силы
- •Работа линейной силы упругости
- •Теорема об изменении кинетической энергии материальной точки
- •Лекция 7
- •Механическая система. Классификация сил
- •Центр масс механической системы
- •Моменты инерции
- •Теорема Штейнера-Гюйгенса
- •М оменты инерции однородных тел
- •Лекция 8
- •Работа внутренних сил
- •Работа и мощность сил, приложенных к твердому телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси
- •Кинетическая энергия механической системы
- •Вычисление кинетической энергии твердого тела в различных случаях его движения
- •Теорема об изменении кинетической энергии механической системы
- •Лекция 9
- •Количество движения системы
- •Теорема об изменении количества движения системы
- •Теорема о движении центра масс системы
- •Кинетический момент системы относительно центра и оси
- •Кинетический момент тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •Теорема об изменении кинетического момента системы
- •Лекция 10
- •Поступательное движение
- •Вращательное движение тела вокруг неподвижной оси
- •Плоское движение
- •Физический маятник
- •Лекция 11
- •Силы инерции. Принцип Даламбера для мт
- •Принцип Даламбера для механической системы
- •Главный вектор и главный момент сил инерции
- •Частные случаи
- •Лекция 12
- •Связи и их уравнения
- •Классификация связей
- •Возможное (виртуальное) перемещение
- •Идеальные связи
- •Принцип возможных (виртуальных) перемещений
- •Лекция 13
- •Условия равновесия в обобщенных координатах
- •Общее уравнение динамики
- •Лекция 14
- •Уравнение Лагранжа II-го рода
- •Лекция 15
- •Устойчивость равновесия и движения механической системы
- •Теорема Лагранжа-Дирихле
- •Малые колебания механической системы с одной степенью свободы
- •Лекция 16
- •Явление удара
- •Действие ударной силы на мт
- •Теорема об изменении количества движения системы
- •Удар шара о неподвижную поверхность. Коэффициент восстановления
- •Лекция 17
- •Прямой центральный удар двух тел
- •Потеря кинетической энергии (теорема Карно)
- •Частные случаи прямого центрального удара двух тел
- •Теорема об изменении кинетического момента системы
- •Действие ударных сил на тело, вращающееся вокруг неподвижной оси. Центр удара
- •Заключение
Лекция 8
Работа внутренних сил. Работа и мощность сил, приложенных к твердому телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси. Кинетическая энергия системы. Вычисление кинетической энергии твердого тела в различных случаях его движения. Теорема об изменении кинетической энергии системы
Работа внутренних сил
Р ассмотрим работу внутренних сил в абсолютно твердом теле (рис. 8.1). Пусть точки А и В при движении тела получают перемещения и . Силы – силы взаимодействия между точками.
Разложим перемещения точек по направлениям, параллельному и перпендикулярному прямой АВ
, . (8.1)
Заметим, что силы и на перемещениях и , перпендикулярных к их векторам, работы не совершают. С другой стороны, поскольку , то , то есть эти перемещения равны по модулю и одинаково направлены. Следовательно,
. (8.2)
Этот вывод можно отнести к любой паре точек системы. Таким образом, сумма работ внутренних сил неизменяемой системы при любом её перемещении равна нулю.
Отметим, что это справедливо только для случая неизменяемой системы, а для произвольной механической системы в общем случае работа внутренних сил отличается от нуля.
Работа и мощность сил, приложенных к твердому телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси
Скорость точки М по векторной формуле Эйлера (рис. 8.2)
.
Элементарная работа силы
. (8.3)
В смешанном векторном произведении сомножители можно переставлять в круговом порядке
. (8.4)
Следовательно,
,
где – векторный момент силы относительно точки О.
Учитывая, что , а , окончательно имеем
. (8.5)
Таким образом, элементарная работа силы, приложенной к какой-либо точке тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, равна произведению момента силы относительно оси вращения на дифференциал угла поворота.
Полная работа
.(8.1)
Если , то , где – угол поворота тела, на котором вычисляется работа силы.
Так как , то мощность
, (8.6)
то есть мощность силы, приложенной к твердому телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси, равна произведению момента силы относительно этой оси на угловую скорость.
Если сила направлена по касательной к окружности, описываемой точкой её приложения, то она называется окружной силой. Ее момент в этом случае .
Кинетическая энергия механической системы
Кинетической энергией механической системы Т называется сумма кинетических энергий всех МТ механической системы
. (8.7)
Кинетическая энергия механической системы, как и кинетическая энергия МТ, не зависит от направления скоростей точек. Она равна нулю только в том случае, когда все точки находятся в покое.
Вычисление кинетической энергии твердого тела в различных случаях его движения
Поступательное движение тела. Скорости всех его точек равны между собой, следовательно,
,
где - масса тела,
тогда
, (8.8)
то есть кинетическая энергия поступательно движущегося тела равна половине произведения массы М на квадрат его скорости .
При поступательном движении тела она вычисляется так же, как и для одной точки, у которой масса равна массе всего тела. По этой формуле находится кинетическая энергия любой системы, движущейся так, что модули скоростей всех её точек одинаковы.
В ращение тела вокруг неподвижной оси (рис. 8.3). Скорость любой точки определяется по формуле , где – кратчайшее расстояние от точки до оси вращения, – угловая скорость вращения тела. Тогда
так как угловая скорость для всех точек одинакова и может быть вынесена за знак суммы.
З
Рис.
8.3
, (8.9)
то есть кинетическая энергия тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, равна половине произведения момента инерции точки относительно этой оси на квадрат его угловой скорости.
С равнивая формулы (8.1) и (8.2), отметим, что они аналогичны. Друг другу при поступательном и вращательном движении тела соответствуют скорости и , масса M и момент инерции I, играющий роль массы при вращении.
Плоско-параллельное движение тела (рис. 8.4).
Кинетическая энергия вычисляется в соответствии с теоремой Кёнига. Покажем сечение тела плоскостью, проходящее через центр масс С и параллельное данной неподвижной плоскости.
Пусть известны и . Тело в данное мгновение вращается вокруг МЦС, положение которого определяется отрезком СР, повернутым перпендикулярно к и направленным в сторону вращения ( ).
Кинетическая энергия тела
где – момент инерции тела относительно оси, перпендикулярной к плоскости сечения, проходящей через МЦС и являющейся мгновенной осью вращения.
Пользоваться этой формулой неудобно, так как . Преобразуем момент инерции по формуле Штейнера-Гюйгенса: , где – момент инерции тела относительно центральной оси, параллельной мгновенной оси вращения.
Тогда
.
Окончательно имеем
, (8.10)
то есть кинетическая энергия тела при плоско-параллельном движении равна сумме кинетических энергий тела в переносном поступательном движении со скоростью центра масс и вращательного движения вокруг центральной оси, перпендикулярной плоскости движения.
П ример. Вычислить кинетическую энергию гусеницы трактора, движущегося со скоростью . Расстояние между осями , радиус колеса r, погонный вес гусеничной цепи (рис. 8.5-а).
Разобьем тело гусеницы на участки I, II, III, IV (рис. 8.5-б). Тогда кинетическая энергия гусеницы
,
где (скорость участка I равна нулю). Участки II, III совокупно представляют собой кольцо, движущееся плоско-параллельно, его масса , момент инерции , скорость центра масс , угловая скорость , поэтому
.
Участок IV движется поступательно со скоростью , его масса , поэтому .
Следовательно, кинетическая энергия гусеницы
.