- •Лекция 1
- •Основные законы динамики
- •Каждую из сил можно представить , а так как , то , откуда , то есть модули ускорений, сообщаемых друг другу материальными точками при взаимодействии, обратно пропорциональны их массам.
- •Системы единиц
- •Дифференциальные уравнения движения материальной точки Пользуясь основным законом динамики, можно вывести дифференциальные уравнения движения мт в различных системах координат.
- •Две основные задачи динамики материальной точки
- •Проекции силы на оси
- •Лекция 2
- •Вторая задача динамики точки
- •Частные случаи прямолинейного движения материальной точки
- •Прямолинейные колебания материальной точки
- •Свободные колебания
- •Лекция 3
- •Затухающие колебания
- •Апериодическое движение
- •Вынужденные колебания без учета сопротивления
- •Явление резонанса
- •Лекция 4
- •Лекция 5
- •Количество движения материальной точки
- •Импульс силы
- •Теорема об изменении количества движения мт
- •Момент количества движения мт относительно центра и оси
- •Теорема об изменении момента количества движения мт
- •Движение мт под действием центральной силы
- •Лекция 6
- •Работа силы
- •Мощность
- •Частные случаи определения работы силы
- •Работа линейной силы упругости
- •Теорема об изменении кинетической энергии материальной точки
- •Лекция 7
- •Механическая система. Классификация сил
- •Центр масс механической системы
- •Моменты инерции
- •Теорема Штейнера-Гюйгенса
- •М оменты инерции однородных тел
- •Лекция 8
- •Работа внутренних сил
- •Работа и мощность сил, приложенных к твердому телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси
- •Кинетическая энергия механической системы
- •Вычисление кинетической энергии твердого тела в различных случаях его движения
- •Теорема об изменении кинетической энергии механической системы
- •Лекция 9
- •Количество движения системы
- •Теорема об изменении количества движения системы
- •Теорема о движении центра масс системы
- •Кинетический момент системы относительно центра и оси
- •Кинетический момент тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •Теорема об изменении кинетического момента системы
- •Лекция 10
- •Поступательное движение
- •Вращательное движение тела вокруг неподвижной оси
- •Плоское движение
- •Физический маятник
- •Лекция 11
- •Силы инерции. Принцип Даламбера для мт
- •Принцип Даламбера для механической системы
- •Главный вектор и главный момент сил инерции
- •Частные случаи
- •Лекция 12
- •Связи и их уравнения
- •Классификация связей
- •Возможное (виртуальное) перемещение
- •Идеальные связи
- •Принцип возможных (виртуальных) перемещений
- •Лекция 13
- •Условия равновесия в обобщенных координатах
- •Общее уравнение динамики
- •Лекция 14
- •Уравнение Лагранжа II-го рода
- •Лекция 15
- •Устойчивость равновесия и движения механической системы
- •Теорема Лагранжа-Дирихле
- •Малые колебания механической системы с одной степенью свободы
- •Лекция 16
- •Явление удара
- •Действие ударной силы на мт
- •Теорема об изменении количества движения системы
- •Удар шара о неподвижную поверхность. Коэффициент восстановления
- •Лекция 17
- •Прямой центральный удар двух тел
- •Потеря кинетической энергии (теорема Карно)
- •Частные случаи прямого центрального удара двух тел
- •Теорема об изменении кинетического момента системы
- •Действие ударных сил на тело, вращающееся вокруг неподвижной оси. Центр удара
- •Заключение
Каждую из сил можно представить , а так как , то , откуда , то есть модули ускорений, сообщаемых друг другу материальными точками при взаимодействии, обратно пропорциональны их массам.
Четвертый закон (закон независимости действия сил).
Материальная точка под действием нескольких сил получает ускорение, равное геометрической сумме тех ускорений, которые она получает от каждой силы, действующей отдельно, независимо от других.
Иначе, система сил, приложенных к одной МТ, динамически эквивалентна одной равнодействующей силе, равной главному вектору системы сил.
Пусть на МТ массой действуют силы , сообщая ей ускорение . При этом каждая из сил сообщает 3ускорения . Ускорение при действии нескольких сил является вектороной суммой ускорений, созданнх отдельными силами, то есть
. (1.4)
Умножим обе части этого выражения на
, (1.5)
где , , …, .
Тогда
,
следовательно,
, (1.6)
где обозначено .
Получено основное уравнение динамики для случая одновременного действия нескольких сил. Под силой подразумевается равнодействующая всех сил, действующих на МТ.
Системы единиц
Все физические величины могут быть выражены через три основные единицы, совокупность которых определяет их систему: единицы длины, времени и массы (или силы в технической системе).
Техническая система единиц (использовалась до 1961 года).
Основные единицы: 1 метр ( ) – длина, 1 секунда ( ) – время, 1 килограмм ( ) – сила.
Единица массы - техническая единица массы (т.е.м.): . Это масса, которой сила сообщает ускорение . Т.е.м. - это масса тела, вес которого равен 9,81 .
Международная система единиц (СИ).
Принята в 1961 году в Париже XI-ой Генеральной конференцией по мерам и весам.
Основные единицы: 1 метр ( ) – длина, 1 секунда ( ) – время, 1 килограмм ( ) – масса.
Единица силы 1 (ньютон). Это сила, которая массе сообщает ускорение .
Единица работы (энергии) джоуль (дж): .
Имеют место соотношения: , или .
Система (известна из прошлого).
Основные единицы: 1 сантиметр (см) – длина, 1 секунда (с) – время, 1 грамм (г) – масса.
Единица силы дина. Это такая сила, которая массе 1 г сообщает ускорение : 1 .
Справедливо соотношение: , .
Единица работы (энергии): .
Дифференциальные уравнения движения материальной точки Пользуясь основным законом динамики, можно вывести дифференциальные уравнения движения мт в различных системах координат.
В декартовых координатах (рис. 1.2).
Обозначая через равнодействующую всех активных и реактивных сил, приложенных к точке, напишем
, (1.7)
где ускорение .
Дифференциальное уравнение движения МТ в векторной форме
. (1.8)
Спроектируем это уравнение на оси
, , , (1.9)
где , ,
.
Дифференциальные уравнения движения МТ в прямоугольной декартовой системе координат имеют вид
, , .
При движении точки в плоскости остаются два уравнения, в прямолинейном движении – одно.
В естественных координатах.
У скорения вдоль осей координат: касательное , нормальное , бинормальное (рис.1.3).
Проектируя уравнение на координатные оси, получим дифференциальные уравнения движения МТ в естественных координатах
, , . (1.10)