- •Лекция 1
- •Основные законы динамики
- •Каждую из сил можно представить , а так как , то , откуда , то есть модули ускорений, сообщаемых друг другу материальными точками при взаимодействии, обратно пропорциональны их массам.
- •Системы единиц
- •Дифференциальные уравнения движения материальной точки Пользуясь основным законом динамики, можно вывести дифференциальные уравнения движения мт в различных системах координат.
- •Две основные задачи динамики материальной точки
- •Проекции силы на оси
- •Лекция 2
- •Вторая задача динамики точки
- •Частные случаи прямолинейного движения материальной точки
- •Прямолинейные колебания материальной точки
- •Свободные колебания
- •Лекция 3
- •Затухающие колебания
- •Апериодическое движение
- •Вынужденные колебания без учета сопротивления
- •Явление резонанса
- •Лекция 4
- •Лекция 5
- •Количество движения материальной точки
- •Импульс силы
- •Теорема об изменении количества движения мт
- •Момент количества движения мт относительно центра и оси
- •Теорема об изменении момента количества движения мт
- •Движение мт под действием центральной силы
- •Лекция 6
- •Работа силы
- •Мощность
- •Частные случаи определения работы силы
- •Работа линейной силы упругости
- •Теорема об изменении кинетической энергии материальной точки
- •Лекция 7
- •Механическая система. Классификация сил
- •Центр масс механической системы
- •Моменты инерции
- •Теорема Штейнера-Гюйгенса
- •М оменты инерции однородных тел
- •Лекция 8
- •Работа внутренних сил
- •Работа и мощность сил, приложенных к твердому телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси
- •Кинетическая энергия механической системы
- •Вычисление кинетической энергии твердого тела в различных случаях его движения
- •Теорема об изменении кинетической энергии механической системы
- •Лекция 9
- •Количество движения системы
- •Теорема об изменении количества движения системы
- •Теорема о движении центра масс системы
- •Кинетический момент системы относительно центра и оси
- •Кинетический момент тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •Теорема об изменении кинетического момента системы
- •Лекция 10
- •Поступательное движение
- •Вращательное движение тела вокруг неподвижной оси
- •Плоское движение
- •Физический маятник
- •Лекция 11
- •Силы инерции. Принцип Даламбера для мт
- •Принцип Даламбера для механической системы
- •Главный вектор и главный момент сил инерции
- •Частные случаи
- •Лекция 12
- •Связи и их уравнения
- •Классификация связей
- •Возможное (виртуальное) перемещение
- •Идеальные связи
- •Принцип возможных (виртуальных) перемещений
- •Лекция 13
- •Условия равновесия в обобщенных координатах
- •Общее уравнение динамики
- •Лекция 14
- •Уравнение Лагранжа II-го рода
- •Лекция 15
- •Устойчивость равновесия и движения механической системы
- •Теорема Лагранжа-Дирихле
- •Малые колебания механической системы с одной степенью свободы
- •Лекция 16
- •Явление удара
- •Действие ударной силы на мт
- •Теорема об изменении количества движения системы
- •Удар шара о неподвижную поверхность. Коэффициент восстановления
- •Лекция 17
- •Прямой центральный удар двух тел
- •Потеря кинетической энергии (теорема Карно)
- •Частные случаи прямого центрального удара двух тел
- •Теорема об изменении кинетического момента системы
- •Действие ударных сил на тело, вращающееся вокруг неподвижной оси. Центр удара
- •Заключение
Лекция 16
Явление удара. Действие ударной силы на материальную точку. Теорема об изменении количества движения системы. Удар шара о неподвижную поверхность. Коэффициент восстановления
Явление удара
По времени действия силы, действующие на МТ, разделяются на силы, изменяющие ее скорость за конечный промежуток времени (конечные силы, например, силы тяжести), и силы, изменяющие ее за малый промежуток времени (≤ 0,1 с) (мгновенные, или ударные, силы).
Мгновенной (ударной) силой называют силу, действующую на протяжении очень малого промежутка времени, но достигающую при этом таких больших значений, что ее импульс за это время успевает стать конечной величиной. Этот импульс
, (16.1)
где - время действия силы .
П усть тело А, имеющее скорость , и тело В, имеющее скорость , соударяются (рис. 16.1). Движение тел до удара считаем поступательным и > . Общая нормаль к поверхностям соударяющихся тел в точке их соприкосновения называется линией удара.
Удар называется центральным, если центры масс соударяющихся тел лежат на линии удара. Центральный удар называется прямым, если скорости центров масс соударяющихся тел направлены по линии удара. Удар тел А и В предполагаем прямым центральным. Тела считаем абсолютно гладкими.
В процессе соударения оба тела деформируются, при этом скорость тела А уменьшается, а скорость тела В увеличивается. Процесс деформирования заканчивается тогда, когда скорости тел становятся одинаковыми. Эту часть удара называют фазой деформации, время ее продолжительности обозначим через .
Обозначим: - сила действия на тело А со стороны тела В, а - сила действия на тело В со стороны А.
Ударный импульс силы за фазу деформации
. (16.2)
Импульс силы за то же время .
После деформации в силу упругости тела восстанавливают свои размеры и форму полностью или частично. Эту фазу называют фазой восстановления. Она заканчивается в момент отделения тел друг от друга. Обозначим - время фазы восстановления, тогда полное время удара
Импульс ударной силы, действующей на тело А, за фазу восстановления
. (16.3)
Действие ударной силы оцениваются по ударному импульсу, поэтому все теоремы об ударе формулируются так, чтобы в них входили ударные импульсы, а не ударные силы.
Упругость соударяющихся тел при ударе оценивается отношением ударного импульса за фазу восстановления к ударному импульсу за фазу деформации, называемым коэффициентом восстановления (безразмерная величина)
. (16.4)
Для реальных тел в природе эти значения находятся в пределах (определяются опытным путем).
Если , то есть , то фаза восстановления отсутствует, удар называется абсолютно неупругим. При , и тело восстанавливает полностью свои размеры и форму. Удар называется абсолютно упругим. При < <1 происходит удар тел средней упругости, и он называется упругим.