- •Кудасова с.В., солодихина м.В. Общая физика
- •Часть II
- •Оглавление
- •Раздел III. Электричество
- •Глава 13. Электростатика
- •13.1. Электрические заряды. Закон сохранения электрического заряда
- •13.2. Взаимодействие электрических зарядов. Закон Кулона
- •Р Дано: ешение:
- •Р Дано: ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •13.3. Электростатическое поле в вакууме и его напряженность
- •13.4. Принцип суперпозиции электрических полей
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Решение:
- •13.5. Работа по перемещению заряда в электростатическом поле. Теорема о циркуляции вектора напряженности
- •13.6. Потенциал электростатического поля. Разность потенциалов
- •Р Дано: , ешение:
- •Р Дано: . Ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •13.7. Энергия системы точечных зарядов
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Р Дано: ешение:
- •13.8. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом
- •Р Дано: , . Ешение:
- •13.9. Эквипотенциальные поверхности
- •Глава 14. Основные уравнения электростатики в вакууме
- •14.1. Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса
- •Р Дано: , ешение:
- •Решение:
- •14.2. Применение теоремы Гаусса для расчета электрических полей
- •Р Дано: , , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Поле бесконечной равномерно заряженной нити (цилиндра).
- •Р Дано: , . Ешение:
- •Решение:
- •Р ешение:
- •Р Дано: , , , , , , ешение:
- •Р Дано: , , , , ешение:
- •Глава 15. Электростатическое поле в диэлектриках
- •15.1. Диполь во внешнем электрическом поле
- •15.2. Типы диэлектриков. Основные виды поляризации диэлектриков
- •1 5.3. Напряженность поля в диэлектрике
- •15.4. Законы электростатики в диэлектриках
- •Р Дано: , ешение:
- •15.5. Электрическое смещение (электрическая индукция). Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике
- •Р Дано: , ешение:
- •15.6. Сегнетоэлектрики
- •Глава 16. Проводники в электрическом поле
- •16.1. Явление электростатической индукции
- •Р Дано: , , ешение:
- •16.2. Электрическая емкость уединенного проводника
- •Р Дано: , , ешение:
- •16.3. Конденсаторы
- •Р Дано: , , , ; ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •16.4. Соединение конденсаторов в батареи
- •Р Дано: . Ешение:
- •16.5. Энергия уединенного проводника
- •16.6. Энергия заряженного конденсатора
- •Р Дано: , , , ешение:
- •16.7. Объемная плотность энергии электростатического поля
- •Р Дано: , ешение:
- •Глава 17. Постоянный электрический ток
- •17.1. Характеристики электрического тока
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.2. Сторонние силы. Электродвижущая сила
- •17.3. Закон Ома для однородного участка цепи. Сопротивление проводников
- •Свойства низкотемпературных сверхпроводников
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.4. Параллельное и последовательное соединение сопротивлений
- •Р Дано: , ешение.
- •17.5. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.6. Разветвленные цепи. Правила Кирхгофа
- •Р Дано: , ешение:
- •17.7. Работа и мощность постоянного тока. Закон Джоуля – Ленца
- •Р Дано: ешение.
- •17.8. Коэффициент полезного действия источника тока
- •Р Дано: , ешение.
- •17.9. Законы Ома и Джоуля-Ленца в дифференциальной форме
- •Р Дано: , ешение.
- •Глава 18. Основы классической теории электропроводимости металлов
- •18.1. Природа носителей тока в металлах
- •18.2. Основные положения классической электронной теории проводимости металлов (теории Друде – Лоренца)
- •18.3. Вывод законов постоянного тока на основе теории Друде – Лоренца
- •Закон Джоуля – Ленца.
- •18.4. Затруднения классической теории электропроводности металлов
- •Глава 19. Основы квантовой теории проводимости металлов
- •19.1. Образование энергетических зон в твердых телах
- •19.2. Деление твердых тел на проводники, полупроводники и диэлектрики
- •19.3. Энергия Ферми. Статистика электронов в металле
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •19.4. Выводы квантовой теории электропроводности металлов
- •19.5. Полупроводники
- •19.6. Собственная проводимость полупроводников
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •19.7. Примесная проводимость полупроводников
- •Глава 20. Электрический ток в различных средах
- •20.1. Электрический ток в электролитах. Законы электролиза Фарадея
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •20.2. Электрический ток в газах
- •Типы самостоятельного газового разряда
- •Р Дано: . Ешение:
- •20.3. Электрический ток в вакууме
- •Основные виды эмиссии электронов
- •Работа выхода электронов из металла
- •Р Дано: , . Ешение:
Р Дано: , , ешение:
Р азобьем кольцо на множество бесконечно малых элементов (точек). Рассмотрим бесконечно малый элемент кольца , находящийся на расстоянии от точки О (рис. 13.6.3). Этот элемент имеет заряд .
Напряженность поля в точке О, создаваемая этим элементарным зарядом: .
Вектор напряженности направлен вдоль прямой, соединяющий элементарный заряд и точку О.
Все остальные бесконечно малые элементы кольца также будут создавать в точке О элементарные напряженности, направления которых образуют конус. Чтобы найти результирующую напряженность, созданную всеми элементами кольца в точке О, необходимо ввести систему координат хОy, найти проекции каждого вектора на Ох и Оy и просуммировать все эти проекции: , . Результирующая напряженность .
Учитывая, что , получим
Численное значение напряженности электрического поля кольца .
Потенциал – величина скалярная. Чтобы найти результирующий потенциал, просуммируем значения , создаваемые всеми малыми элементами кольца .
Поскольку , то . Численное значение потенциала
О твет:
13.7. Энергия системы точечных зарядов
Рассмотрим систему из двух точечных зарядов и (рис. 13.7.1), находящихся на расстоянии друг от друга. Работа, которую нужно совершить, чтобы переместить заряд из бесконечности в точку 1:
.
Потенциал в точке 1 создается зарядом и равен , следовательно,
.
Работа по перемещению заряда из бесконечности в точку 2:
.
Потенциал в точке 2 создается зарядом и равен , следовательно,
.
Работа по перемещению заряда равна изменению его потенциальной энергии:
и .
Если заряды находятся на бесконечно большом расстоянии друг от друга, то они не взаимодействуют, поэтому и, следовательно,
и .
Таким образом, взаимные потенциальные энергии зарядов равны между собой. Поэтому потенциальная энергия системы точечных зарядов
. (13.7.1)
Обобщая формулу 13.7.1 на случай произвольного числа зарядов, получим
, (13.7.2)
где потенциал поля в точке, где находится заряд , создаваемый всеми зарядами, кроме .
П ример 13.7.1. Какую минимальную работу надо совершить для того, чтобы переместить заряд из точки А в точку В в поле двух точечных зарядов и (рис. 13.7.2), если , , ?
Р Дано: , , ешение:
Т ак как электрическое поле неподвижных зарядов потенциально, то работа по перемещению заряда не будет зависеть от формы траектории, по которой перемещают частицу, и равна разности энергий заряда q в начальной и конечной точках пути: . Энергия заряда q в поле двух точечных зарядов равна , где потенциалы электрического поля зарядов q1 и q2 соответственно в точке расположения заряда q. С учетом формулы 13.6.4, получаем
Следовательно, искомая работа Ее численное значение равно
Ответ: .
Пример 13.7.2. Какую работу надо совершить, чтобы три одинаковых точечных заряда , расположенных на расстоянии друг от друга вдоль одной прямой (рис.13.7.3, а), поместить в вершинах равностороннего треугольника со стороной (рис.13.7.3, б)?