![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Кудасова с.В., солодихина м.В. Общая физика
- •Часть II
- •Оглавление
- •Раздел III. Электричество
- •Глава 13. Электростатика
- •13.1. Электрические заряды. Закон сохранения электрического заряда
- •13.2. Взаимодействие электрических зарядов. Закон Кулона
- •Р Дано: ешение:
- •Р Дано: ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •13.3. Электростатическое поле в вакууме и его напряженность
- •13.4. Принцип суперпозиции электрических полей
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Решение:
- •13.5. Работа по перемещению заряда в электростатическом поле. Теорема о циркуляции вектора напряженности
- •13.6. Потенциал электростатического поля. Разность потенциалов
- •Р Дано: , ешение:
- •Р Дано: . Ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •13.7. Энергия системы точечных зарядов
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Р Дано: ешение:
- •13.8. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом
- •Р Дано: , . Ешение:
- •13.9. Эквипотенциальные поверхности
- •Глава 14. Основные уравнения электростатики в вакууме
- •14.1. Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса
- •Р Дано: , ешение:
- •Решение:
- •14.2. Применение теоремы Гаусса для расчета электрических полей
- •Р Дано: , , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Поле бесконечной равномерно заряженной нити (цилиндра).
- •Р Дано: , . Ешение:
- •Решение:
- •Р ешение:
- •Р Дано: , , , , , , ешение:
- •Р Дано: , , , , ешение:
- •Глава 15. Электростатическое поле в диэлектриках
- •15.1. Диполь во внешнем электрическом поле
- •15.2. Типы диэлектриков. Основные виды поляризации диэлектриков
- •1 5.3. Напряженность поля в диэлектрике
- •15.4. Законы электростатики в диэлектриках
- •Р Дано: , ешение:
- •15.5. Электрическое смещение (электрическая индукция). Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике
- •Р Дано: , ешение:
- •15.6. Сегнетоэлектрики
- •Глава 16. Проводники в электрическом поле
- •16.1. Явление электростатической индукции
- •Р Дано: , , ешение:
- •16.2. Электрическая емкость уединенного проводника
- •Р Дано: , , ешение:
- •16.3. Конденсаторы
- •Р Дано: , , , ; ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •16.4. Соединение конденсаторов в батареи
- •Р Дано: . Ешение:
- •16.5. Энергия уединенного проводника
- •16.6. Энергия заряженного конденсатора
- •Р Дано: , , , ешение:
- •16.7. Объемная плотность энергии электростатического поля
- •Р Дано: , ешение:
- •Глава 17. Постоянный электрический ток
- •17.1. Характеристики электрического тока
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.2. Сторонние силы. Электродвижущая сила
- •17.3. Закон Ома для однородного участка цепи. Сопротивление проводников
- •Свойства низкотемпературных сверхпроводников
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.4. Параллельное и последовательное соединение сопротивлений
- •Р Дано: , ешение.
- •17.5. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.6. Разветвленные цепи. Правила Кирхгофа
- •Р Дано: , ешение:
- •17.7. Работа и мощность постоянного тока. Закон Джоуля – Ленца
- •Р Дано: ешение.
- •17.8. Коэффициент полезного действия источника тока
- •Р Дано: , ешение.
- •17.9. Законы Ома и Джоуля-Ленца в дифференциальной форме
- •Р Дано: , ешение.
- •Глава 18. Основы классической теории электропроводимости металлов
- •18.1. Природа носителей тока в металлах
- •18.2. Основные положения классической электронной теории проводимости металлов (теории Друде – Лоренца)
- •18.3. Вывод законов постоянного тока на основе теории Друде – Лоренца
- •Закон Джоуля – Ленца.
- •18.4. Затруднения классической теории электропроводности металлов
- •Глава 19. Основы квантовой теории проводимости металлов
- •19.1. Образование энергетических зон в твердых телах
- •19.2. Деление твердых тел на проводники, полупроводники и диэлектрики
- •19.3. Энергия Ферми. Статистика электронов в металле
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •19.4. Выводы квантовой теории электропроводности металлов
- •19.5. Полупроводники
- •19.6. Собственная проводимость полупроводников
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •19.7. Примесная проводимость полупроводников
- •Глава 20. Электрический ток в различных средах
- •20.1. Электрический ток в электролитах. Законы электролиза Фарадея
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •20.2. Электрический ток в газах
- •Типы самостоятельного газового разряда
- •Р Дано: . Ешение:
- •20.3. Электрический ток в вакууме
- •Основные виды эмиссии электронов
- •Работа выхода электронов из металла
- •Р Дано: , . Ешение:
19.4. Выводы квантовой теории электропроводности металлов
1.
Квантовая теория электропроводности
металлов объясняет, почему теплоемкости
металлов и диэлектриков практически
одинакова. Электроны проводимости в
металле обладают энергией ~ 3 эВ,
а уровень
Ферми ~ 5 эВ.
Средняя тепловая энергия, равная по
порядку величины
,
составляет при комнатной температуре
0,025 эВ.
Такая энергия может возбудить электроны,
находящиеся только на самых верхних
уровнях, примыкающих к уровню Ферми.
Основная часть электронов, размещенных
на более глубоких уровнях, останется в
прежних состояниях и поглощать энергию
при нагревании не будет. Таким образом,
в тепловом движении участвует лишь
небольшое число электронов (по 10-5
от общего числа). Поэтому теплоемкость
металла мало отличается от теплоемкости
диэлектрика.
2. Квантовая теория электропроводности позволяет объяснить температурную зависимость сопротивления.
Квантовая теория рассматривает движение электронов с учетом их взаимодействия с кристаллической решеткой. Согласно корпускулярно-волновому дуализму движению электрона в металле можно сопоставить волновой процесс (электронные волны). Идеальная кристаллическая решетка не рассеивает электронные волны, поэтому металл не оказывает сопротивления протеканию тока.
В реальной кристаллической решетке всегда имеются неоднородности (вакансии, примеси, неоднородности, обусловленные тепловыми колебаниями). Поэтому происходит рассеяние электронных волн на неоднородностях. В этом причина электрического сопротивления.
Длина
свободного пробега должна быть обратно
пропорциональна температуре (с повышением
температуры число неоднородностей,
связанных с тепловыми колебаниями
атомов, растет):
.
В квантовой теории дрейфовая скорость
не зависит от температуры. Она определяется
разностью между энергией, приобретаемой
электроном под действием электрического
поля и уровнем Ферми, положение которого
можно считать независимым от Т.
Поэтому
3. Квантовая теория электропроводности объясняет явление сверхпроводимости.
Между электронами металла помимо кулоновского отталкивания, в достаточной степени ослабленного действием положительных ионов решетки, в результате электрон – фононного взаимодействия (взаимодействия с тепловыми колебаниями решетки) возникает слабое взаимное притяжение. Это взаимное притяжение при определенных условиях преобладает над отталкиванием. В результате электроны проводимости, притягиваясь, образуют куперовскую пару. Электроны, входящие в куперовскую пару, имеют противоположно направленные спины: спин пары равен нулю (это бозон). К бозонам принцип Паули неприменим, и число пар, находящихся в одном состоянии, неограниченно. Поэтому при сверхнизких температурах бозоны скапливаются в основном состоянии, из которого их довольно трудно перевести в возбужденное.
Система куперовских пар, обладая устойчивостью относительно возможного отрыва электрона, может под действием поля двигаться без сопротивления, что и приводит к сверхпроводимости.