![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Кудасова с.В., солодихина м.В. Общая физика
- •Часть II
- •Оглавление
- •Раздел III. Электричество
- •Глава 13. Электростатика
- •13.1. Электрические заряды. Закон сохранения электрического заряда
- •13.2. Взаимодействие электрических зарядов. Закон Кулона
- •Р Дано: ешение:
- •Р Дано: ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •13.3. Электростатическое поле в вакууме и его напряженность
- •13.4. Принцип суперпозиции электрических полей
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Решение:
- •13.5. Работа по перемещению заряда в электростатическом поле. Теорема о циркуляции вектора напряженности
- •13.6. Потенциал электростатического поля. Разность потенциалов
- •Р Дано: , ешение:
- •Р Дано: . Ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •13.7. Энергия системы точечных зарядов
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Р Дано: ешение:
- •13.8. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом
- •Р Дано: , . Ешение:
- •13.9. Эквипотенциальные поверхности
- •Глава 14. Основные уравнения электростатики в вакууме
- •14.1. Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса
- •Р Дано: , ешение:
- •Решение:
- •14.2. Применение теоремы Гаусса для расчета электрических полей
- •Р Дано: , , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Поле бесконечной равномерно заряженной нити (цилиндра).
- •Р Дано: , . Ешение:
- •Решение:
- •Р ешение:
- •Р Дано: , , , , , , ешение:
- •Р Дано: , , , , ешение:
- •Глава 15. Электростатическое поле в диэлектриках
- •15.1. Диполь во внешнем электрическом поле
- •15.2. Типы диэлектриков. Основные виды поляризации диэлектриков
- •1 5.3. Напряженность поля в диэлектрике
- •15.4. Законы электростатики в диэлектриках
- •Р Дано: , ешение:
- •15.5. Электрическое смещение (электрическая индукция). Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике
- •Р Дано: , ешение:
- •15.6. Сегнетоэлектрики
- •Глава 16. Проводники в электрическом поле
- •16.1. Явление электростатической индукции
- •Р Дано: , , ешение:
- •16.2. Электрическая емкость уединенного проводника
- •Р Дано: , , ешение:
- •16.3. Конденсаторы
- •Р Дано: , , , ; ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •16.4. Соединение конденсаторов в батареи
- •Р Дано: . Ешение:
- •16.5. Энергия уединенного проводника
- •16.6. Энергия заряженного конденсатора
- •Р Дано: , , , ешение:
- •16.7. Объемная плотность энергии электростатического поля
- •Р Дано: , ешение:
- •Глава 17. Постоянный электрический ток
- •17.1. Характеристики электрического тока
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.2. Сторонние силы. Электродвижущая сила
- •17.3. Закон Ома для однородного участка цепи. Сопротивление проводников
- •Свойства низкотемпературных сверхпроводников
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.4. Параллельное и последовательное соединение сопротивлений
- •Р Дано: , ешение.
- •17.5. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.6. Разветвленные цепи. Правила Кирхгофа
- •Р Дано: , ешение:
- •17.7. Работа и мощность постоянного тока. Закон Джоуля – Ленца
- •Р Дано: ешение.
- •17.8. Коэффициент полезного действия источника тока
- •Р Дано: , ешение.
- •17.9. Законы Ома и Джоуля-Ленца в дифференциальной форме
- •Р Дано: , ешение.
- •Глава 18. Основы классической теории электропроводимости металлов
- •18.1. Природа носителей тока в металлах
- •18.2. Основные положения классической электронной теории проводимости металлов (теории Друде – Лоренца)
- •18.3. Вывод законов постоянного тока на основе теории Друде – Лоренца
- •Закон Джоуля – Ленца.
- •18.4. Затруднения классической теории электропроводности металлов
- •Глава 19. Основы квантовой теории проводимости металлов
- •19.1. Образование энергетических зон в твердых телах
- •19.2. Деление твердых тел на проводники, полупроводники и диэлектрики
- •19.3. Энергия Ферми. Статистика электронов в металле
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •19.4. Выводы квантовой теории электропроводности металлов
- •19.5. Полупроводники
- •19.6. Собственная проводимость полупроводников
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •19.7. Примесная проводимость полупроводников
- •Глава 20. Электрический ток в различных средах
- •20.1. Электрический ток в электролитах. Законы электролиза Фарадея
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •20.2. Электрический ток в газах
- •Типы самостоятельного газового разряда
- •Р Дано: . Ешение:
- •20.3. Электрический ток в вакууме
- •Основные виды эмиссии электронов
- •Работа выхода электронов из металла
- •Р Дано: , . Ешение:
Р Дано: ешение:
По закону Кулона шарики притягиваются с силой
,
.
П
ри
соприкосновении шариков часть зарядов
компенсируется. На обоих
шариках останется суммарный заряд
,
который распределится между шариками
поровну:
.
Таким образом, шарики будут отталкиваться
с силой
.
Численное
значение силы взаимодействия уменьшится
на
.
Ответ:
.
Пример 13.2.2. В
вершинах равностороннего треугольника
находятся одинаковые положительные
заряды величиной
.
Какой отрицательный заряд
необходимо
поместить в центре треугольника, чтобы
сила притяжения с его стороны уравновесила
силы взаимного отталкивания зарядов,
находящихся в вершинах?
Р Дано: ешение:
П
окажем
силы, действующие на заряд
,
находящийся в одной из вершин треугольника,
со стороны других зарядов (рис. 13.2.1).
Заряд находится в равновесии,
если
.
Результирующей сил отталкивания
и
является сила
,
модуль которой находится по теореме
косинусов:
,
где
а – сторона треугольника,
.
Следовательно,
;
ее направление составляет 300
с отрицательным направлением оси Ох.
Таким образом, сила
направлена противоположно силе
(т.к. заряд
расположен в центре равностороннего
треугольника, то сила
направлена по
биссектрисе угла основания треугольника
и составляет 300
с положительным направлением оси Ох).
По закону Кулона
,
где
расстояние
от вершины до центра треугольника.
Следовательно, условие равновесия
примет вид
.
Подставим найденные значения сил:
,
откуда
.
О
твет:
.
Если
условие точечности зарядов не выполняется,
то закон Кулона должен быть записан в
дифференциальной форме для каждой пары
элементарных зарядов
и
,
на которые можно «разбить» заряженные
тела:
.
Тогда сила взаимодействия двух макроскопических заряженных тел
,
где интегрирование производится по всем зарядам каждого тела.
Для решения подобных задач необходимо ввести ряд вспомогательных величин.
Если заряд сосредоточен в тонком поверхностном слое несущего заряд тела, то распределение заряда в пространстве можно охарактеризовать с помощью поверхностной плотности
,
(14.2.1)
где
заряд,
заключенный в поверхностном слое,
площадь которого
.
Размерность
поверхностной плотности заряда в СИ –
.
Если заряд распределен по поверхности цилиндрического тела (нити) равномерно в каждом сечении, то вводится линейная плотность заряда
,
(14.2.2)
где
длина
малого отрезка цилиндра (нити),
заряд,
сосредоточенный на этом отрезке.
Размерность
линейной плотности заряда в СИ –
.
Если заряд равномерно распределен по объему заряженного тела, то распределение заряда описывается с помощью объемной плотности
,
(14.2.3)
где
элементарный
объем,
заряд,
сосредоточенный в этом объеме.
Р
.
П
ример
13.2.4. Тонкий
прямой стержень длиной
равномерно заряжен с линейной плотностью
.
На продолжении оси стержня на расстоянии
от ближайшего конца находится точечный
заряд
.
Определить силу взаимодействия стержня
и заряда.