- •Кудасова с.В., солодихина м.В. Общая физика
- •Часть II
- •Оглавление
- •Раздел III. Электричество
- •Глава 13. Электростатика
- •13.1. Электрические заряды. Закон сохранения электрического заряда
- •13.2. Взаимодействие электрических зарядов. Закон Кулона
- •Р Дано: ешение:
- •Р Дано: ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •13.3. Электростатическое поле в вакууме и его напряженность
- •13.4. Принцип суперпозиции электрических полей
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Решение:
- •13.5. Работа по перемещению заряда в электростатическом поле. Теорема о циркуляции вектора напряженности
- •13.6. Потенциал электростатического поля. Разность потенциалов
- •Р Дано: , ешение:
- •Р Дано: . Ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •13.7. Энергия системы точечных зарядов
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Р Дано: ешение:
- •13.8. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом
- •Р Дано: , . Ешение:
- •13.9. Эквипотенциальные поверхности
- •Глава 14. Основные уравнения электростатики в вакууме
- •14.1. Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса
- •Р Дано: , ешение:
- •Решение:
- •14.2. Применение теоремы Гаусса для расчета электрических полей
- •Р Дано: , , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Поле бесконечной равномерно заряженной нити (цилиндра).
- •Р Дано: , . Ешение:
- •Решение:
- •Р ешение:
- •Р Дано: , , , , , , ешение:
- •Р Дано: , , , , ешение:
- •Глава 15. Электростатическое поле в диэлектриках
- •15.1. Диполь во внешнем электрическом поле
- •15.2. Типы диэлектриков. Основные виды поляризации диэлектриков
- •1 5.3. Напряженность поля в диэлектрике
- •15.4. Законы электростатики в диэлектриках
- •Р Дано: , ешение:
- •15.5. Электрическое смещение (электрическая индукция). Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике
- •Р Дано: , ешение:
- •15.6. Сегнетоэлектрики
- •Глава 16. Проводники в электрическом поле
- •16.1. Явление электростатической индукции
- •Р Дано: , , ешение:
- •16.2. Электрическая емкость уединенного проводника
- •Р Дано: , , ешение:
- •16.3. Конденсаторы
- •Р Дано: , , , ; ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •16.4. Соединение конденсаторов в батареи
- •Р Дано: . Ешение:
- •16.5. Энергия уединенного проводника
- •16.6. Энергия заряженного конденсатора
- •Р Дано: , , , ешение:
- •16.7. Объемная плотность энергии электростатического поля
- •Р Дано: , ешение:
- •Глава 17. Постоянный электрический ток
- •17.1. Характеристики электрического тока
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.2. Сторонние силы. Электродвижущая сила
- •17.3. Закон Ома для однородного участка цепи. Сопротивление проводников
- •Свойства низкотемпературных сверхпроводников
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.4. Параллельное и последовательное соединение сопротивлений
- •Р Дано: , ешение.
- •17.5. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.6. Разветвленные цепи. Правила Кирхгофа
- •Р Дано: , ешение:
- •17.7. Работа и мощность постоянного тока. Закон Джоуля – Ленца
- •Р Дано: ешение.
- •17.8. Коэффициент полезного действия источника тока
- •Р Дано: , ешение.
- •17.9. Законы Ома и Джоуля-Ленца в дифференциальной форме
- •Р Дано: , ешение.
- •Глава 18. Основы классической теории электропроводимости металлов
- •18.1. Природа носителей тока в металлах
- •18.2. Основные положения классической электронной теории проводимости металлов (теории Друде – Лоренца)
- •18.3. Вывод законов постоянного тока на основе теории Друде – Лоренца
- •Закон Джоуля – Ленца.
- •18.4. Затруднения классической теории электропроводности металлов
- •Глава 19. Основы квантовой теории проводимости металлов
- •19.1. Образование энергетических зон в твердых телах
- •19.2. Деление твердых тел на проводники, полупроводники и диэлектрики
- •19.3. Энергия Ферми. Статистика электронов в металле
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •19.4. Выводы квантовой теории электропроводности металлов
- •19.5. Полупроводники
- •19.6. Собственная проводимость полупроводников
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •19.7. Примесная проводимость полупроводников
- •Глава 20. Электрический ток в различных средах
- •20.1. Электрический ток в электролитах. Законы электролиза Фарадея
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •20.2. Электрический ток в газах
- •Типы самостоятельного газового разряда
- •Р Дано: . Ешение:
- •20.3. Электрический ток в вакууме
- •Основные виды эмиссии электронов
- •Работа выхода электронов из металла
- •Р Дано: , . Ешение:
Р Дано: , , ешение:
Начальные потенциалы шаров были (1) и (2).
П осле соединения шаров проводником, перетекание заряда происходит до тех пор, пока потенциалы шаров не станут равны (3).
По закону сохранения заряда . Заряды найдем из формул 1, 2 и 3: .
Таким образом, . Отсюда . Численное значение .
О твет:
16.2. Электрическая емкость уединенного проводника
Под уединенным проводником будем понимать проводник, находящийся далеко от других проводников. Сообщим такому проводнику заряд . Заряд распределится по наружной поверхности проводника, проводник приобретет потенциал . Если проводнику сообщить заряд , то его потенциал станет и т.д. Отношение заряда к потенциалу для данного проводника постоянно. Коэффициент пропорциональности С между зарядом и потенциалом проводника называется электроемкостью (емкостью) проводника:
. (16.2.1)
Емкость уединенного проводника численно равна заряду, сообщение которого проводнику изменяет его потенциал на единицу.
Размерность электроемкости в СИ – Фарад: .
Емкость проводника зависит от его размеров и формы, но не зависит от материала, агрегатного состояния, формы и размеров полостей внутри проводника, поскольку заряды распределяются по внешней поверхности.
Вычислим потенциал заряженного шара радиусом , находящегося в однородной среде с диэлектрической проницаемостью . Потенциал такого шара
. Сравнение с формулой 16.2.1 дает для емкости шара значение
. (16.2.2)
Отсюда следует, что емкостью 1 Ф обладал бы уединенный шар, находящийся в вакууме и имеющий радиус , что примерно в 1500 раз больше радиуса Земли. Следовательно, Фарад – очень большая величина. Поэтому чаще используют следующие единицы: , , . Таким образом, уединенные проводники обладают небольшой ёмкостью.
Пример 16.2.1. Сколько электронов находится на поверхности уединенного металлического шара диаметром , заряженного до потенциала ? Шар находится в вакууме.
Р Дано: , , ешение:
С огласно 16.2.1, заряд металлического шара: , где С- электроемкость шара, которая прямо пропорциональна радиусу шара R: . Следовательно, .
Число электронов на поверхности шара , где е – величина заряда электрона (по модулю). Таким образом, .
О твет: .
16.3. Конденсаторы
На практике возникает потребность в устройствах, которые накапливали бы на себе (конденсировали) большие заряды, иными словами, обладали бы большой емкостью. В основу таких устройств, называемых конденсаторами, положен тот факт, что электроемкость проводника возрастает при приближении к нему других тел. Если к заряженному проводнику приближать другие тела, то на них появляются индуцированные (проводник) или связанные (диэлектрик) заряды. На ближней к проводнику поверхности будут возникать заряды противоположного знака, ослабляющие поле проводника, т.е. понижающие потенциал, что приводит к увеличению его электроемкости.
Конденсаторы делают в виде двух проводников, помещенных близко друг к другу. Образующие конденсатор проводники называются обкладками. Чтобы внешние тела не оказывали влияние на емкость конденсатора, обкладкам придают такую форму и так располагают друг относительно друга, чтобы поле, создаваемое накапливаемыми на них зарядами, было сосредоточено внутри конденсатора. Этому условию удовлетворяют две пластины, расположенные близко друг к другу, два коаксиальных цилиндра, две концентрических сферы. Соответственно бывают плоские, цилиндрические и сферические конденсаторы.
Основная характеристика конденсатора – его емкость:
, (16.3.1)
где разность потенциалов между обкладками конденсатора (напряжение на обкладках).
Емкость конденсатора определяется геометрией конденсатора (формой и размерами обкладок, величиной зазора между ними) и свойствами среды, заполняющей пространство между обкладками.
Рассчитаем емкость плоского конденсатора, состоящего из двух параллельных
м еталлических пластин площадью каждая, расположенных на расстоянии друг от друга. Поверхностная плотность зарядов на обкладках равна (рис. 16.3.1).
Напряженность поля между обкладками напряжение на обкладках
.
Емкость конденсатора ,
где диэлектрическая проницаемость среды между обкладками.
Примечание: аналогично можно рассчитать емкость цилиндрического конденсатора (двух коаксиальных цилиндров высотой с радиусами , вставленных один в другой):
и сферического конденсатора (сферических обкладок радиусами ):
.
Пример 16.3.1. Найти емкость и поверхностную плотность заряда на пластинах воздушного конденсатора, заряженного до разности потенциалов . Площадь каждой пластины , расстояние между пластинами .