- •Кудасова с.В., солодихина м.В. Общая физика
- •Часть II
- •Оглавление
- •Раздел III. Электричество
- •Глава 13. Электростатика
- •13.1. Электрические заряды. Закон сохранения электрического заряда
- •13.2. Взаимодействие электрических зарядов. Закон Кулона
- •Р Дано: ешение:
- •Р Дано: ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •13.3. Электростатическое поле в вакууме и его напряженность
- •13.4. Принцип суперпозиции электрических полей
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Решение:
- •13.5. Работа по перемещению заряда в электростатическом поле. Теорема о циркуляции вектора напряженности
- •13.6. Потенциал электростатического поля. Разность потенциалов
- •Р Дано: , ешение:
- •Р Дано: . Ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •13.7. Энергия системы точечных зарядов
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Р Дано: ешение:
- •13.8. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом
- •Р Дано: , . Ешение:
- •13.9. Эквипотенциальные поверхности
- •Глава 14. Основные уравнения электростатики в вакууме
- •14.1. Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса
- •Р Дано: , ешение:
- •Решение:
- •14.2. Применение теоремы Гаусса для расчета электрических полей
- •Р Дано: , , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Поле бесконечной равномерно заряженной нити (цилиндра).
- •Р Дано: , . Ешение:
- •Решение:
- •Р ешение:
- •Р Дано: , , , , , , ешение:
- •Р Дано: , , , , ешение:
- •Глава 15. Электростатическое поле в диэлектриках
- •15.1. Диполь во внешнем электрическом поле
- •15.2. Типы диэлектриков. Основные виды поляризации диэлектриков
- •1 5.3. Напряженность поля в диэлектрике
- •15.4. Законы электростатики в диэлектриках
- •Р Дано: , ешение:
- •15.5. Электрическое смещение (электрическая индукция). Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике
- •Р Дано: , ешение:
- •15.6. Сегнетоэлектрики
- •Глава 16. Проводники в электрическом поле
- •16.1. Явление электростатической индукции
- •Р Дано: , , ешение:
- •16.2. Электрическая емкость уединенного проводника
- •Р Дано: , , ешение:
- •16.3. Конденсаторы
- •Р Дано: , , , ; ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •16.4. Соединение конденсаторов в батареи
- •Р Дано: . Ешение:
- •16.5. Энергия уединенного проводника
- •16.6. Энергия заряженного конденсатора
- •Р Дано: , , , ешение:
- •16.7. Объемная плотность энергии электростатического поля
- •Р Дано: , ешение:
- •Глава 17. Постоянный электрический ток
- •17.1. Характеристики электрического тока
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.2. Сторонние силы. Электродвижущая сила
- •17.3. Закон Ома для однородного участка цепи. Сопротивление проводников
- •Свойства низкотемпературных сверхпроводников
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.4. Параллельное и последовательное соединение сопротивлений
- •Р Дано: , ешение.
- •17.5. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.6. Разветвленные цепи. Правила Кирхгофа
- •Р Дано: , ешение:
- •17.7. Работа и мощность постоянного тока. Закон Джоуля – Ленца
- •Р Дано: ешение.
- •17.8. Коэффициент полезного действия источника тока
- •Р Дано: , ешение.
- •17.9. Законы Ома и Джоуля-Ленца в дифференциальной форме
- •Р Дано: , ешение.
- •Глава 18. Основы классической теории электропроводимости металлов
- •18.1. Природа носителей тока в металлах
- •18.2. Основные положения классической электронной теории проводимости металлов (теории Друде – Лоренца)
- •18.3. Вывод законов постоянного тока на основе теории Друде – Лоренца
- •Закон Джоуля – Ленца.
- •18.4. Затруднения классической теории электропроводности металлов
- •Глава 19. Основы квантовой теории проводимости металлов
- •19.1. Образование энергетических зон в твердых телах
- •19.2. Деление твердых тел на проводники, полупроводники и диэлектрики
- •19.3. Энергия Ферми. Статистика электронов в металле
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •19.4. Выводы квантовой теории электропроводности металлов
- •19.5. Полупроводники
- •19.6. Собственная проводимость полупроводников
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •19.7. Примесная проводимость полупроводников
- •Глава 20. Электрический ток в различных средах
- •20.1. Электрический ток в электролитах. Законы электролиза Фарадея
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •20.2. Электрический ток в газах
- •Типы самостоятельного газового разряда
- •Р Дано: . Ешение:
- •20.3. Электрический ток в вакууме
- •Основные виды эмиссии электронов
- •Работа выхода электронов из металла
- •Р Дано: , . Ешение:
Глава 20. Электрический ток в различных средах
20.1. Электрический ток в электролитах. Законы электролиза Фарадея
Электролитами являются расплавы солей, являющиеся в твердом состоянии ионными кристаллами, растворы кислот, щелочей и солей в воде и некоторых других жидкостях.
В металлах и полупроводниках (проводники первого рода) протекание тока не сопровождается какими – либо химическими превращениями. В электролитах (проводники второго рода) протекание тока всегда сопровождается химическими превращениями.
Носителями тока в электролитах являются положительные и отрицательные ионы, на которые расщепляются (диссоциируют) молекулы растворенного вещества. Коэффициент диссоциации α показывает, какая доля молекул растворенного вещества находится в расщепленном состоянии.
Введем в электролит проводящие электроды и подадим на них напряжение. Положительные ионы (катионы) начнут двигаться к отрицательному электроду (катоду), а отрицательные ионы (анионы) – к положительному электроду (аноду) (рис. 20.1.1). В цепи возникнет электрический ток. Достигнув электродов, катионы и анионы получают или отдают недостающие электроны, превращаясь в нейтральные молекулы. Таким образом, наблюдается явление электролиза – выделение на электродах составных частей электролита.
Электролиз подчиняется следующим законам:
Масса вещества, выделившегося на каждом электроде, прямо пропорциональна заряду, протекшему через электролит (первый закон Фарадея):
,
где электрохимический эквивалент, зависящий от природы вещества.
Электрохимический эквивалент пропорционален химическому эквиваленту (второй закон Фарадея):
,
где А – атомный вес, Z – валентность элемента, число Фарадея.
Электролиз широко применяется в гальванопластике и гальваностегии, электрометаллургии, электрополировке металлов и т.п.
П ример 20.1.1. Никелирование пластинки производится при плотности тока . С какой скоростью растет толщина никеля? Молярная масса никеля , валентность , плотность .
Р Дано: , , , . Ешение:
П усть площадь пластинки, толщина покрытия. Тогда скорость нарастания слоя покрытия . По первому закону Фарадея масса выделившегося никеля .
С другой стороны .Тогда и скорость нарастания никеля . Так как , то и
Ответ: .
20.2. Электрический ток в газах
В обычных условиях газы состоят из нейтральных атомов и молекул и не содержат свободных зарядов, которые могут быть носителями тока (электронов и ионов). Для получения электрического тока в газах, их нужно ионизировать, то есть создать в них носители тока. Ионизация газов может происходить под действием различных ионизаторов (нагревание, ультрафиолетовое или рентгеновское излучение, корпускулярное – потоки электронов, протонов, α – частиц – излучение и т.д.). Под действием ионизатора происходит вырывание из электронной оболочки атома (молекулы) одного или нескольких электронов, что приводит к появлению свободных электронов и положительно заряженных ионов. Электроны могут присоединяться к нейтральным атомам, превращая их в отрицательно заряженные ионы. Следовательно, носителями тока в газах являются электроны и ионы.
Процесс, обратный ионизации, называется рекомбинацией. При рекомбинации электроны и ионы, объединяясь, вновь образуют нейтральные молекулы. Постоянный электрический ток в газе возможен лишь тогда, когда процессы ионизации превалируют над процессами рекомбинации.
Прохождение электрического тока через газы называется газовым разрядом.
Различают несамостоятельный и самостоятельный газовые разряды. Для поддержания несамостоятельного разряда всегда требуется внешний ионизатор: если прекратить действие ионизатора, то прекратится и разряд. Самостоятельный газовый разряд сохраняется после прекращения действия внешнего ионизатора и поддерживается за счет внутренних процессов ионизации, которые протекают в газе при приложении электрического поля.
Типичная вольтамперная характеристика газового разряда показана на рис.
2 0.2.1. На участке ОА сила тока пропорциональна напряжению (выполняется закон Ома). При дальнейшем увеличении напряжения закон Ома перестает выполняться (участок АВ), ток постепенно достигает насыщения (участок ВС). Это свидетельствует о том, что все электроны и ионы, создаваемые внешним ионизатором за единицу времени, за то же время достигают электродов. Если в режиме ОС прекратить действие ионизатора, то прекратится и разряд. Следовательно, участок ОС вольтамперной характеристики соответствует несамостоятельному разряду. При дальнейшем увеличении напряжения между электродами сила тока медленно (участок СD), а затем резко (участок DЕ) возрастает. Если в режиме СЕ прекратить действие ионизатора, то разряд не прекратится. Следовательно, участок СЕ соответствует самостоятельному разряду. В таблице 20.2.1 приведены основные типы самостоятельного газового разряда.
Таблица 20.2.1