![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Кудасова с.В., солодихина м.В. Общая физика
- •Часть II
- •Оглавление
- •Раздел III. Электричество
- •Глава 13. Электростатика
- •13.1. Электрические заряды. Закон сохранения электрического заряда
- •13.2. Взаимодействие электрических зарядов. Закон Кулона
- •Р Дано: ешение:
- •Р Дано: ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •13.3. Электростатическое поле в вакууме и его напряженность
- •13.4. Принцип суперпозиции электрических полей
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Решение:
- •13.5. Работа по перемещению заряда в электростатическом поле. Теорема о циркуляции вектора напряженности
- •13.6. Потенциал электростатического поля. Разность потенциалов
- •Р Дано: , ешение:
- •Р Дано: . Ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •13.7. Энергия системы точечных зарядов
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Р Дано: ешение:
- •13.8. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом
- •Р Дано: , . Ешение:
- •13.9. Эквипотенциальные поверхности
- •Глава 14. Основные уравнения электростатики в вакууме
- •14.1. Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса
- •Р Дано: , ешение:
- •Решение:
- •14.2. Применение теоремы Гаусса для расчета электрических полей
- •Р Дано: , , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Поле бесконечной равномерно заряженной нити (цилиндра).
- •Р Дано: , . Ешение:
- •Решение:
- •Р ешение:
- •Р Дано: , , , , , , ешение:
- •Р Дано: , , , , ешение:
- •Глава 15. Электростатическое поле в диэлектриках
- •15.1. Диполь во внешнем электрическом поле
- •15.2. Типы диэлектриков. Основные виды поляризации диэлектриков
- •1 5.3. Напряженность поля в диэлектрике
- •15.4. Законы электростатики в диэлектриках
- •Р Дано: , ешение:
- •15.5. Электрическое смещение (электрическая индукция). Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике
- •Р Дано: , ешение:
- •15.6. Сегнетоэлектрики
- •Глава 16. Проводники в электрическом поле
- •16.1. Явление электростатической индукции
- •Р Дано: , , ешение:
- •16.2. Электрическая емкость уединенного проводника
- •Р Дано: , , ешение:
- •16.3. Конденсаторы
- •Р Дано: , , , ; ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •16.4. Соединение конденсаторов в батареи
- •Р Дано: . Ешение:
- •16.5. Энергия уединенного проводника
- •16.6. Энергия заряженного конденсатора
- •Р Дано: , , , ешение:
- •16.7. Объемная плотность энергии электростатического поля
- •Р Дано: , ешение:
- •Глава 17. Постоянный электрический ток
- •17.1. Характеристики электрического тока
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.2. Сторонние силы. Электродвижущая сила
- •17.3. Закон Ома для однородного участка цепи. Сопротивление проводников
- •Свойства низкотемпературных сверхпроводников
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.4. Параллельное и последовательное соединение сопротивлений
- •Р Дано: , ешение.
- •17.5. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.6. Разветвленные цепи. Правила Кирхгофа
- •Р Дано: , ешение:
- •17.7. Работа и мощность постоянного тока. Закон Джоуля – Ленца
- •Р Дано: ешение.
- •17.8. Коэффициент полезного действия источника тока
- •Р Дано: , ешение.
- •17.9. Законы Ома и Джоуля-Ленца в дифференциальной форме
- •Р Дано: , ешение.
- •Глава 18. Основы классической теории электропроводимости металлов
- •18.1. Природа носителей тока в металлах
- •18.2. Основные положения классической электронной теории проводимости металлов (теории Друде – Лоренца)
- •18.3. Вывод законов постоянного тока на основе теории Друде – Лоренца
- •Закон Джоуля – Ленца.
- •18.4. Затруднения классической теории электропроводности металлов
- •Глава 19. Основы квантовой теории проводимости металлов
- •19.1. Образование энергетических зон в твердых телах
- •19.2. Деление твердых тел на проводники, полупроводники и диэлектрики
- •19.3. Энергия Ферми. Статистика электронов в металле
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •19.4. Выводы квантовой теории электропроводности металлов
- •19.5. Полупроводники
- •19.6. Собственная проводимость полупроводников
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •19.7. Примесная проводимость полупроводников
- •Глава 20. Электрический ток в различных средах
- •20.1. Электрический ток в электролитах. Законы электролиза Фарадея
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •20.2. Электрический ток в газах
- •Типы самостоятельного газового разряда
- •Р Дано: . Ешение:
- •20.3. Электрический ток в вакууме
- •Основные виды эмиссии электронов
- •Работа выхода электронов из металла
- •Р Дано: , . Ешение:
13.6. Потенциал электростатического поля. Разность потенциалов
Заряд, помещенный в электростатическое поле, которое является потенциальным, обладает потенциальной энергией, за счет которой силами поля совершается работа. Из курса «Механика» известно, что работа консервативных сил может быть представлена разностью потенциальных энергий тела в начальной и конечной точках траектории:
.
(13.6.1)
Сравнение
формул 13.6.1. и 13.6.1 показывает, что
и
.
В общем случае
,
где
r
– расстояние между зарядами. Значение
константы С
выбирается таким образом, чтобы при
удалении заряда на бесконечность
,
потенциальная энергия обращалась бы в
нуль, откуда
.
Таким образом, потенциальная энергия заряда в поле заряда равна
.
(13.6.2)
Если поле создается системой из n точечных зарядов, то
.
(13.6.3)
Для
одноименных зарядов
,
для разноименных
.
Различные
пробные заряды в одной и той же точке
поля будут обладать разной потенциальной
энергией. Однако отношение
для всех
зарядов одинаково и является энергетической
характеристикой электростатического
поля, называемой потенциалом:
.
(13.6.4)
Если поле создано несколькими зарядами, то потенциал поля системы зарядов равен алгебраической сумме потенциалов полей всех этих зарядов (принцип суперпозиции полей для потенциала):
.
(13.6.5)
Единица
измерения потенциала в СИ –
Работа сил поля по перемещению заряда q может быть представлена через
разность потенциалов:
.
(13.6.6)
Разность
потенциалов
называется
электрическим
напряжением.
П
ример
13.6.2. В вершинах квадрата со
стороной
находятся одинаковые положительные
заряды
.
Определить напряженность и потенциал
электростатического поля в центре
квадрата.
Р Дано: , ешение:
П
о
принципу суперпозиции полей (для
напряженности)
.
Так как
,
а вектора
и
(рис. 13.6.2), то величина напряженности
в центре квадрата
.
По принципу
суперпозиции полей (для потенциала)
.
Так как
,
а
,
то величина потенциала в центре квадрата
.
Ответ:
,
.
Пример 13.6.3.
Два протона движутся навстречу
друг другу с относительной скоростью
?
До какого расстояния они могут сблизиться?
Р Дано: . Ешение:
Т
ак
как по условию дана относительная
скорость движения протонов
,
то можно выбрать такую систему отсчета,
в которой один протон будет неподвижен.
Тогда другой будет двигаться со скоростью
.
Кинетическая
энергия движущегося протона
тратится на работу против кулоновской
силы отталкивания протонов
,
где
.
Учитывая,
что
,
,
а
,
где
потенциал
поля, создаваемого неподвижным протоном,
получим
,
откуда
Ответ:
Пример 13.6.4.
Тонкое кольцо радиусом
несет заряд, равномерно
распределенный с линейной плотностью
.
Каковы
напряженность и потенциал электрического
поля в точке, равноудаленной
от
всех
точек кольца на
расстояние