- •Кудасова с.В., солодихина м.В. Общая физика
- •Часть II
- •Оглавление
- •Раздел III. Электричество
- •Глава 13. Электростатика
- •13.1. Электрические заряды. Закон сохранения электрического заряда
- •13.2. Взаимодействие электрических зарядов. Закон Кулона
- •Р Дано: ешение:
- •Р Дано: ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •13.3. Электростатическое поле в вакууме и его напряженность
- •13.4. Принцип суперпозиции электрических полей
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Решение:
- •13.5. Работа по перемещению заряда в электростатическом поле. Теорема о циркуляции вектора напряженности
- •13.6. Потенциал электростатического поля. Разность потенциалов
- •Р Дано: , ешение:
- •Р Дано: . Ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •13.7. Энергия системы точечных зарядов
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Р Дано: ешение:
- •13.8. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом
- •Р Дано: , . Ешение:
- •13.9. Эквипотенциальные поверхности
- •Глава 14. Основные уравнения электростатики в вакууме
- •14.1. Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса
- •Р Дано: , ешение:
- •Решение:
- •14.2. Применение теоремы Гаусса для расчета электрических полей
- •Р Дано: , , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Поле бесконечной равномерно заряженной нити (цилиндра).
- •Р Дано: , . Ешение:
- •Решение:
- •Р ешение:
- •Р Дано: , , , , , , ешение:
- •Р Дано: , , , , ешение:
- •Глава 15. Электростатическое поле в диэлектриках
- •15.1. Диполь во внешнем электрическом поле
- •15.2. Типы диэлектриков. Основные виды поляризации диэлектриков
- •1 5.3. Напряженность поля в диэлектрике
- •15.4. Законы электростатики в диэлектриках
- •Р Дано: , ешение:
- •15.5. Электрическое смещение (электрическая индукция). Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике
- •Р Дано: , ешение:
- •15.6. Сегнетоэлектрики
- •Глава 16. Проводники в электрическом поле
- •16.1. Явление электростатической индукции
- •Р Дано: , , ешение:
- •16.2. Электрическая емкость уединенного проводника
- •Р Дано: , , ешение:
- •16.3. Конденсаторы
- •Р Дано: , , , ; ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •16.4. Соединение конденсаторов в батареи
- •Р Дано: . Ешение:
- •16.5. Энергия уединенного проводника
- •16.6. Энергия заряженного конденсатора
- •Р Дано: , , , ешение:
- •16.7. Объемная плотность энергии электростатического поля
- •Р Дано: , ешение:
- •Глава 17. Постоянный электрический ток
- •17.1. Характеристики электрического тока
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.2. Сторонние силы. Электродвижущая сила
- •17.3. Закон Ома для однородного участка цепи. Сопротивление проводников
- •Свойства низкотемпературных сверхпроводников
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.4. Параллельное и последовательное соединение сопротивлений
- •Р Дано: , ешение.
- •17.5. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.6. Разветвленные цепи. Правила Кирхгофа
- •Р Дано: , ешение:
- •17.7. Работа и мощность постоянного тока. Закон Джоуля – Ленца
- •Р Дано: ешение.
- •17.8. Коэффициент полезного действия источника тока
- •Р Дано: , ешение.
- •17.9. Законы Ома и Джоуля-Ленца в дифференциальной форме
- •Р Дано: , ешение.
- •Глава 18. Основы классической теории электропроводимости металлов
- •18.1. Природа носителей тока в металлах
- •18.2. Основные положения классической электронной теории проводимости металлов (теории Друде – Лоренца)
- •18.3. Вывод законов постоянного тока на основе теории Друде – Лоренца
- •Закон Джоуля – Ленца.
- •18.4. Затруднения классической теории электропроводности металлов
- •Глава 19. Основы квантовой теории проводимости металлов
- •19.1. Образование энергетических зон в твердых телах
- •19.2. Деление твердых тел на проводники, полупроводники и диэлектрики
- •19.3. Энергия Ферми. Статистика электронов в металле
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •19.4. Выводы квантовой теории электропроводности металлов
- •19.5. Полупроводники
- •19.6. Собственная проводимость полупроводников
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •19.7. Примесная проводимость полупроводников
- •Глава 20. Электрический ток в различных средах
- •20.1. Электрический ток в электролитах. Законы электролиза Фарадея
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •20.2. Электрический ток в газах
- •Типы самостоятельного газового разряда
- •Р Дано: . Ешение:
- •20.3. Электрический ток в вакууме
- •Основные виды эмиссии электронов
- •Работа выхода электронов из металла
- •Р Дано: , . Ешение:
Глава 18. Основы классической теории электропроводимости металлов
18.1. Природа носителей тока в металлах
Д ля выяснения природы носителей тока в металлах был поставлен ряд опытов.
Опыт Рикке. В 1901 г. немецкий физик Рикке осуществил опыт, в котором он пропускал ток через стопку цилиндров Cu-Al-Cu с тщательно отполированными торцами (рис. 18.1.1). Перед началом опыта образцы были взвешены с высокой степенью точности ( ). Ток пропускался в течение года. За это время через цилиндры прошел заряд .
По окончании опыта цилиндры были вновь взвешены. Взвешивание показало, что пропускание тока не оказало никакого влияния на вес цилиндров. При исследовании торцевых поверхностей под микроскопом также не было обнаружено проникновения одного металла в другой. Результаты опыта Рикке свидетельствовали о том, что носителями тока в металлах являются не атомы или ионы, а какие-то частицы, которые входят в состав всех металлов.
Такими частицами могли быть электроны, открытые в 1897 г. Томсоном в опытах с катодными лучами. Чтобы отождествить носители тока в металлах с электронами, необходимо было определить знак и величину удельного заряда носителей. Это было осуществлено в опыте Толмена и Стюарта.
О пыт Толмена и Стюарта. Суть опыта, проведённого в 1916 г., состояла в определении удельного заряда носителей тока при резком торможении проводника (рис. 18.1.2). Для этой цели использовались катушка из медного провода длиной 500 м, которая приводилась в быстрое вращение (линейная скорость витков составляла 300 м/с), а затем резко останавливалась. Свободные заряды продолжали двигаться по инерции. Заряд, протекавший по цепи за время торможения, измерялся с помощью баллистического гальванометра.
Как показали расчеты, заряд, прошедший через гальванометр за время торможения, равен , где т – масса носителя тока, е - заряд носителя тока, l - длина проводника, - линейная скорость витков, R - сопротивление проводника.
Найденный из опыта удельный заряд носителя тока , оказался очень близким к величине удельного заряда электрона , поэтому был сделан вывод о том, что носителями тока в металлах являются электроны.
18.2. Основные положения классической электронной теории проводимости металлов (теории Друде – Лоренца)
Исходя из представлений о свободных электронах как носителях тока в металлах, Друде разработал классическую теорию электропроводности металлов, которая затем была усовершенствована Лоренцем.
Основные положения этой теории сводятся к следующим:
Носителями тока в металлах являются электроны, движение которых подчиняется законом классической механики.
Поведение электронов в металле подобно поведению молекул одноатомного идеального газа (электронного газа): они участвуют в тепловом хаотическом движении. Средняя тепловая скорость хаотического движения электронов при составляет
. (18.2.1)
При движении электронов в кристаллической решетке не учитываются столкновения электронов друг с другом.
При столкновении электронов с ионами решетки электроны полностью передают им накопленную в электрическом поле энергию.
При включении электрического поля на хаотическое движение электронов накладывается упорядоченное движение («дрейф»), происходящее с некоторой средней скоростью . Возникает направленное движение электронов – электрический ток, плотность которого определяется по формуле
. (18.2.2)
Оценки показывают, что при максимально допустимой плотности тока в металлах и средней концентрации носителей , дрейфовая скорость . Таким образом, даже при очень больших плотностях тока скорость упорядоченного движения электронов .