![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Кудасова с.В., солодихина м.В. Общая физика
- •Часть II
- •Оглавление
- •Раздел III. Электричество
- •Глава 13. Электростатика
- •13.1. Электрические заряды. Закон сохранения электрического заряда
- •13.2. Взаимодействие электрических зарядов. Закон Кулона
- •Р Дано: ешение:
- •Р Дано: ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •13.3. Электростатическое поле в вакууме и его напряженность
- •13.4. Принцип суперпозиции электрических полей
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Решение:
- •13.5. Работа по перемещению заряда в электростатическом поле. Теорема о циркуляции вектора напряженности
- •13.6. Потенциал электростатического поля. Разность потенциалов
- •Р Дано: , ешение:
- •Р Дано: . Ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •13.7. Энергия системы точечных зарядов
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Р Дано: ешение:
- •13.8. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом
- •Р Дано: , . Ешение:
- •13.9. Эквипотенциальные поверхности
- •Глава 14. Основные уравнения электростатики в вакууме
- •14.1. Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса
- •Р Дано: , ешение:
- •Решение:
- •14.2. Применение теоремы Гаусса для расчета электрических полей
- •Р Дано: , , , ешение:
- •Р Дано: , ешение:
- •Поле бесконечной равномерно заряженной нити (цилиндра).
- •Р Дано: , . Ешение:
- •Решение:
- •Р ешение:
- •Р Дано: , , , , , , ешение:
- •Р Дано: , , , , ешение:
- •Глава 15. Электростатическое поле в диэлектриках
- •15.1. Диполь во внешнем электрическом поле
- •15.2. Типы диэлектриков. Основные виды поляризации диэлектриков
- •1 5.3. Напряженность поля в диэлектрике
- •15.4. Законы электростатики в диэлектриках
- •Р Дано: , ешение:
- •15.5. Электрическое смещение (электрическая индукция). Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике
- •Р Дано: , ешение:
- •15.6. Сегнетоэлектрики
- •Глава 16. Проводники в электрическом поле
- •16.1. Явление электростатической индукции
- •Р Дано: , , ешение:
- •16.2. Электрическая емкость уединенного проводника
- •Р Дано: , , ешение:
- •16.3. Конденсаторы
- •Р Дано: , , , ; ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •16.4. Соединение конденсаторов в батареи
- •Р Дано: . Ешение:
- •16.5. Энергия уединенного проводника
- •16.6. Энергия заряженного конденсатора
- •Р Дано: , , , ешение:
- •16.7. Объемная плотность энергии электростатического поля
- •Р Дано: , ешение:
- •Глава 17. Постоянный электрический ток
- •17.1. Характеристики электрического тока
- •Р Дано: , , ешение:
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.2. Сторонние силы. Электродвижущая сила
- •17.3. Закон Ома для однородного участка цепи. Сопротивление проводников
- •Свойства низкотемпературных сверхпроводников
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.4. Параллельное и последовательное соединение сопротивлений
- •Р Дано: , ешение.
- •17.5. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •Р Дано: , , ешение:
- •17.6. Разветвленные цепи. Правила Кирхгофа
- •Р Дано: , ешение:
- •17.7. Работа и мощность постоянного тока. Закон Джоуля – Ленца
- •Р Дано: ешение.
- •17.8. Коэффициент полезного действия источника тока
- •Р Дано: , ешение.
- •17.9. Законы Ома и Джоуля-Ленца в дифференциальной форме
- •Р Дано: , ешение.
- •Глава 18. Основы классической теории электропроводимости металлов
- •18.1. Природа носителей тока в металлах
- •18.2. Основные положения классической электронной теории проводимости металлов (теории Друде – Лоренца)
- •18.3. Вывод законов постоянного тока на основе теории Друде – Лоренца
- •Закон Джоуля – Ленца.
- •18.4. Затруднения классической теории электропроводности металлов
- •Глава 19. Основы квантовой теории проводимости металлов
- •19.1. Образование энергетических зон в твердых телах
- •19.2. Деление твердых тел на проводники, полупроводники и диэлектрики
- •19.3. Энергия Ферми. Статистика электронов в металле
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •19.4. Выводы квантовой теории электропроводности металлов
- •19.5. Полупроводники
- •19.6. Собственная проводимость полупроводников
- •Р Дано: , , . Ешение:
- •19.7. Примесная проводимость полупроводников
- •Глава 20. Электрический ток в различных средах
- •20.1. Электрический ток в электролитах. Законы электролиза Фарадея
- •Р Дано: , , , . Ешение:
- •20.2. Электрический ток в газах
- •Типы самостоятельного газового разряда
- •Р Дано: . Ешение:
- •20.3. Электрический ток в вакууме
- •Основные виды эмиссии электронов
- •Работа выхода электронов из металла
- •Р Дано: , . Ешение:
Р Дано: , ешение:
Т ак как поле, созданное заряженным шаром, является неоднородным, то энергия поля в слое диэлектрика распределена неравномерно. Однако объемная плотность энергии будет одинакова во всех точках, отстоящих на равных расстояниях от центра сферы, т.к. поле заряженного шара обладает сферической симметрией.
Выразим энергию,
заключенную в элементарном сферическом
слое диэлектрика (рис. 16.7.1):
,
где
объем элементарного слоя диэлектрика,
,
объемная
плотность энергии.
Поскольку
,
а напряженность поля вокруг шара
,
где
расстояние
от центра шара до выбранного нами объема
элементарного слоя, то
.
Тогда энергия, заключенная в слое
диэлектрика
.
Ответ:
Глава 17. Постоянный электрический ток
17.1. Характеристики электрического тока
Электрическим током называется любое направленное движение заряженных частиц, приводящее к переносу через некоторую поверхность суммарного заряда, отличного от нуля.
Для возникновения и существования электрического тока необходимо, с одной стороны, наличие носителей тока – свободных заряженных частиц, способных перемещаться упорядоченно (электроны, ионы, макроскопические частицы, несущие избыточный заряд), а с другой стороны – наличие электрического поля, энергия которого расходовалась бы на их упорядоченное движение.
Количественной
характеристикой электрического тока
служит величина заряда, переносимого
через рассматриваемую поверхность в
единицу времени – сила
тока. Если
за время
через поверхность переносится заряд
,
то сила тока равна
,
(17.1.1)
Ток, не изменяющийся со временем, называется постоянным. Для постоянного тока справедливо соотношение:
,
(17.1.2)
где - заряд, переносимый через рассматриваемую поверхность за время t. Единица силы тока в СИ – Ампер (А).
Электрический ток может быть обусловлен движением как положительных, так и отрицательных носителей. Если ток создаётся носителями обоих знаков, то
.
(17.1.3)
За направление тока принимается направление, в котором перемещаются положительные носители.
Пример 17.1.1.
Ток в проводнике меняется со временем
по закону
,
где I
– в амперах, t
– в секундах. Какое количество
электричества проходит через поперечное
сечение проводника за время от
до
?
При
каком постоянном токе через поперечное
сечение проводника за то же время
проходит такое же количество электричества?
Р Дано: , , ешение:
Если сила тока
в проводнике изменяется, то для бесконечно
малого промежутка времени
,
где сила тока является некоторой функцией
времени:
и
.
Получаем
.
При постоянном токе
.
О
твет:
.
Если электрический ток неравномерно распределён по поверхности, через которую он течёт, то его удобно характеризовать с помощью вектора плотности тока.
Плотность тока – физическая величина, определяемая силой тока, проходящего через единицу площади поперечного сечения проводника, перпендикулярного направлению тока
.
(17.1.4)
За
направление вектора
выбирается направление движения
положительных носителей.
Зная вектор плотности тока в каждой точке пространства, можно найти силу тока через любую поверхность как поток вектора :
.
Плотность тока можно связать с концентрацией носителей и средней скоростью их движения. Пусть концентрация носителей тока равна n и каждый носитель
несёт
заряд e.
Тогда за время
через поперечное сечение проводника S
переносится заряд
.
Сила тока
,
а плотность тока
,
где
средняя
скорость упорядоченного движения
носителей. Вектор плотности тока равен
.
(17.1.5)
Если в теле содержатся носители противоположных знаков, то
(17.1.6)
Единица
плотности тока в СИ –
.
Пример 17.1.2.
По медному проводнику сечением
течет ток
.
Найдите среднюю скорость упорядоченного
движения электронов вдоль проводника,
предполагая, что на каждый атом меди
приходится один свободный электрон.
Плотность меди