- •Лекционный материал по курсу
- •1 Измерительные сигналы
- •1.1 Классификация измерительных сигналов и сигналов помех
- •1.2 Математическое описание детерминированных измерительных сигналов. Сигналы и их математические модели
- •1.2.1 Представление произвольного сигнала в виде суммы элементарных колебаний
- •1.2.2 Гармонический анализ периодических сигналов
- •1.2.3 Гармонический анализ непериодических сигналов
- •1.2.3.1 Основные свойства преобразования Фурье
- •1) Сдвиг сигналов во времени
- •3) Смещение спектра сигнала
- •1.2.4 Геометрическое представление сигналов
- •1.3 Корреляционный анализ детерминированных сигналов
- •Соотношение между корреляционной функцией и спектральной характеристикой сигнала
- •1.4 Модулированные сигналы
- •1.4.1 Радиосигналы с амплитудной модуляцией
- •1.4.1.1 Спектр амплитудно-модулированного колебания
- •1.4.2 Угловая модуляция. Фаза и мгновенная частота колебания
- •1.4.2.1 Спектр колебания при гармонической угловой модуляции
- •1.4.3 Огибающая, фаза и частота узкополосного сигнала
- •1.4.4 Аналитический сигнал
- •1.5 Математическое описание случайных измерительных сигналов
- •1.5.1 Основные характеристики случайных сигналов
- •1.5.2 Спектральная плотность мощности случайного процесса
- •1.5.3 Соотношение между спектральной плотностью и ковариационной функцией случайного процесса
- •1.6 Квантование, дискретизация и кодирование сигналов
- •1.6.1 Дискретизация непрерывных сигналов по времени
- •1.6.2 Представление сигналов с ограниченной полосой частот в виде ряда Котельникова
- •1.6.3 Связь между спектром сигнала s(t) и спектром базисной функции φn (t)
- •1.6.4 Восстановление сигналов по их отсчётам
- •Неограниченность спектров реальных сигналов
- •Отклонение фнч от идеальных
- •1.6.5 Задачи теории кодирования
- •1.6.5.1 Корректирующие коды
- •1.6.5.2 Систематические коды
- •Методы образования циклического кода
- •1.6.5.3 Непрерывные коды
- •2 Анализ прохождения измерительных сигналов через
- •2.1 Анализ прохождения измерительных сигналов через линейные цепи
- •2.1.1 Спектральная плотность мощности и корреляционная функция случайного процесса на выходе цепи
- •2.2 Анализ прохождения измерительных сигналов через нелинейные цепи
- •2.2.1 Безынерционные нелинейные преобразования
- •2.2.2 Внешние характеристики безынерционных нелинейных элементов
- •2.2.3 Спектральный состав тока в безынерционном нелинейном элементе при гармоническом внешнем воздействии
- •2.3 Классификация и основные характеристики фильтров
- •2.4 Фильтрация измерительных сигналов
- •2.4.1 Основные задачи при приёме сигналов
- •2.4.2 Согласованный линейный фильтр
- •2.4.3 Оптимальная фильтрация случайных сигналов
- •2.4.4 Дискретные фильтры.Цифровые линейные фильтры (цф). Алгоритм линейной цифровой фильтрации, Методы синтеза цифровых фильтров
- •2.4.4.1 Дискретное преобразование Фурье.
- •2.4.4.2 Теория z-преобразования
- •2.4.4.3 Принцип цифровой обработки сигналов
- •2.4.4.4 Реализация алгоритмов цифровой фильтрации
- •2.5 Принципы адаптивной фильтрации
- •2.5.1 Классификация адаптивных систем
- •2.5.2 Адаптивный линейный сумматор
- •2.5.3. Оптимальный весовой вектор
- •2.5.3.1 Метод градиентного поиска оптимального вектора w
- •2.5.3.2 Метод Ньютона для многомерного пространства
- •3.1 Модуляторы ам-сигналов. Способы осуществления амплитудной модуляции
- •3.1.1 Принцип работы амплитудного модулятора.
- •3.1.2 Получение сигналов с балансной модуляцией.
- •3.2 Методы получения угловой модуляции
- •Структурная схема радиоприемника модулированных сигналов. Элементы схемы. Понятие промежуточной частоты и зеркального канала. Демодуляция (детектирование) ам-сигналов
- •Как выбирается промежуточная частота:
- •3.3.1 Методы реализации преобразований частоты
- •3.3.3 Детектирование модулированных сигналов
- •3.3.4 Синхронный детектор ам-сигналов
- •3.3.5 Квадратичное детектирование
- •3.4 Демодуляция сигналов с угловой модуляцией
- •3.4.1Фазовые детекторы (фд)
- •Детекторы чм- сигналов
- •Список литературы
1.4.4 Аналитический сигнал
В электротехнике при анализе воздействия гармонического колебания (напряжение, ток) на линейную цепь его принято представлять в форме
, (1.126)
или
,
—комплексная амплитуда.
Часто символ Re или Im опускают и пишут просто
подразумевая действительную или мнимую часть этого выражения.
Такое представление позволяет использовать преимущества методов теории функций комплексной переменной с последующим возвратом в конце анализа к тригонометрической форме путем отбрасывания мнимой части.
В современной радиотехнике представление колебаний в комплексной форме распространено на негармонические колебания.
Если задан физический сигнал в виде действительной функции а (t), то соответствующий ему комплексный сигнал представляется в форме
za (t) = a(t) + ia1(t), (1.127)
где а1 (t) — функция, сопряженная по Гильберту сигналу а(t).
Заметим, что и в выражении (1.127) мнимая часть комплексной функции является функцией, сопряженной по Гильберту действительной части.
Главная особенность определенного таким образом комплексного сигнала заключается в том, что его спектральная плотность
(1.128)
содержит только положительные частоты. Действительно, согласно (1.122), (1.123) при ω > 0 Sa1 (ω) = -iSa (ω), а при ω<0 Sa1 (ω) = iSa (ω).
Следовательно,
Так, если узкополосному сигналу a(t) соответствует спектральная плотность Sa(ω), модуль которой изображен на рис. 1.17 штриховой линией, то сигналу za(t)= a(t) + ia1(t) соответствует спектральная плотность Za (ω), модуль которой изображен на том же рисунке сплошной линией.
Рис.1.17. Соотношение между спектрами физического и аналитического сигналов
Интеграл Фурье для сигнала za(t) принимает следующий вид:
(1.129)
где Sa (ω) — спектральная плотность исходного (физического) сигнала a(t).
Комплексный сигнал, определяемый выражениями (1.127) и (1.128), называется аналитическим сигналом.
Пусть задан физический сигнал a(t) = А(t) cos [ω0t + φ(t) ]= A(t)cosψ(t)и требуется определить соответствующий ему аналитический сигнал za(t). Исходя из общего выражения для сопряженной функции а1(t) можно написать
.
Точное определение a1(t) при сложной функции А(τ)cosψ(τ) является трудной задачей, которую можно обойти, если исходный сигнал а(t), является достаточно узкополосным процессом. Можно показать, что в этом случае
а1(t) = A(t)sin ψ(t)=A(t)sin [ω0t + φ (t) + φ0].
Таким образом, аналитический сигнал можно записать в следующем виде:
(1.130)
где
(1.131)
представляет собой комплексную огибающую узкополосного сигнала.
Соотношения между A(t), a(t) и а1(t) иллюстрируются векторной диаграммой на рис.1.18. Модуль комплексной огибающей, равный А(t) [поскольку при любом законе изменения Ѳ(t)], содержит информацию только об амплитудной модуляции колебания, а фазовый множитель eiθ(t) — только об угловой модуляции. В целом же произведение A(t)eiθ(t) содержит полную информацию о сигнале а(t) (за исключением несущей частоты ω0, которая предполагается известной).
Рис.1.18.Соотношение между амплитудой аналитического сигнала
и функциями a(t), а1 (t)
Это свойство комплексной огибающей, позволяющее при анализе узкополосных сигналов исключить из рассмотрения частоту ω0, придает важное значение понятию «аналитический сигнал».
Рассмотрим основные свойства аналитического сигнала и комплексной огибающей.
1). Произведение аналитического сигналаza(t) насопряженный ему сигналz*a(t)равно квадрату огибающей исходного (физического) сигнала a(t).
Действительно,
.
Таким образом, модуль аналитического сигнала za(t) равен просто огибающей сигнала A(t).
2). Спектральная плотность комплексной огибающейA(t)совпадает со смещенной на ω0 влево спектральной плотностью аналитического сигнала za(t).
Основываясь на общей формуле, можно написать .
Вопросы для самопроверки
Что называется модуляцией сигнала.
Что называется коэффициентом модуляции.
Чему равна ширина спектра при амплитудной модуляции.
Как связаны фаза и мгновенная частота колебания с угловой модуляцией.
Чему равна ширина спектра при угловой модуляции .
Что называется аналитическим сигналом.