- •А.П. Бырдин н.В. Заварзин а.А. Сидоренко л.П. Цуканова
- •А.П. Бырдин н.В. Заварзин а.А. Сидоренко л.П. Цуканова
- •Введение
- •1. Ортогональные системы функций и обобщенные ряды Фурье. Интегралы Фурье
- •1.1. Исторические замечания
- •1.2. Гильбертово пространство. Ряды Фурье в гильбертовом пространстве
- •1.3. Тригонометрические ряды Фурье
- •1.4. Интегральная формула Фурье. Интеграл Фурье
- •1.5. Условия представимости функции интегралом Фурье
- •1.6. Комплексная форма интеграла Фурье. Преобразование Фурье
- •Преобразование Лапласа и его приложения
- •1.1. Свойства преобразования Лапласа
- •2.2. Решение дифференциальных уравнений операционным методом
- •Импульсные функции и их приложение к решению дифференциальных уравнений
- •Приложение операционного метода к решению систем линейных дифференциальных уравнений с постоянными коэффициентами
- •2.5. Индивидуальные задания
- •Ответы к индивидуальным заданиям
- •Задачи механики и физики, приводящие к основным уравнениям математической физики
- •3.1. Понятие уравнения в частных производных и его решения. Основные уравнения математической физики. Уравнения современной математической физики
- •3.2. Уравнения Пуассона и Лапласа. Вывод уравнений для потенциала электрического поля
- •3.3. Получение уравнения Гельмгольца из уравнений электромагнитного поля
- •3.4. Уравнение распространения тепла в изотропном твердом теле
- •3.5. Уравнение колебаний струны
- •4. Решение одномерных уравнений математической физики. Задача Коши и краевые задачи Коши
- •4.1. Распространение тепла в неограниченном стержне. Фундаментальное решение уравнения теплопроводности
- •4.2. Метод Фурье для одномерного уравнения теплопроводности. Распространение тепла в ограниченном стержне
- •4.3. Общее решение волнового уравнения в случае одной пространственной переменной. Решение Даламбера
- •4.4. Задача Коши для одномерного волнового уравнения. Формула Даламбера
- •4.5. Колебания ограниченной струны. Решение методом Фурье
- •5. Метод Фурье для уравнений математической физики в двумерном и трехмерном пространствах
- •5.1. Оператор Лапласа в декартовых и криволинейных координатах. Граничные задачи для уравнений Лапласа и Пуассона
- •5.2. Разделение переменных в уравнении Лапласа в декартовой и сферической системах координат
- •5.3. Определение потенциала электрического поля внутри параллелепипеда
- •5.4. Разделение переменных в уравнении Лапласа в цилиндрических координатах
- •5.5. Задача Дирихле для уравнения Лапласа в круге. Интеграл Пуассона
- •5.6. Распространение тепла в бесконечном цилиндре
- •5.7. Распространение электромагнитных волн в цилиндрическом волноводе
- •Решение уравнения Гельмгольца методом Фурье
- •5.8. Движение электрона в атоме водорода. Квантовый подход
- •6. Элементы теории специальных функций
- •6.1. Недостаточность элементарных функций для решений дифференциальных уравнений. Дифференциальные уравнения, как источник функций
- •6.2. Гипергеометрическое уравнение и функции гипергеометрического типа
- •6.3. Частные случаи гипергеометрической функции: цилиндрические функции Бесселя
- •6.4. Частные случаи гипергеометрической функции: ортогональные полиномы Лежандра
- •7. Функциональные и степенные ряды и их приложения к решению дифференциальных уравнений
- •7.1 Функциональные ряды. Сходимость и равномерная сходимость
- •7.2. Свойства равномерно сходящихся рядов. Признак равномерной сходимости
- •7.3. Степенные ряды. Интервал сходимости, радиус сходимости
- •7.4. Свойства степенных рядов
- •7.5. Арифметические операции и другие действия над степенными рядами
- •7.6. Разложение функций в степенные ряды
- •7.7. Обобщения степенных рядов – интегро – степенные ряды и ряды Вольтерра
- •8. Приближенно-аналитические методы решения дифференциальных уравнений
- •8.1. Необходимость асимптотических методов
- •8.2. Калибровочные функции. Символы порядка
- •8.3. Пример асимптотического разложения. Определение асимптотического ряда
- •8.4. Асимптотические последовательности и асимптотические разложения
- •8.5. Простейшие асимптотические методы решения дифференциальных уравнений
- •8.6. Метод Линдстедта – Пуанкаре
- •1. Ортогональные системы функций .И обобщенные ряды Фурье. Интегралы Фурье……………………………………..... 4
- •2. Преобразование Лапласа и его приложения…………….19
- •2.3. Импульсные функции и их приложение к решению дифференциальных уравнений …………….……….……..…... 38
- •3. Задачи механики и физики, приводящие к основным уравнениям математической физики ……………………......76
- •4. Решение одномерных уравнений математической физики. Задача Коши и краевые задачи ……...……………107
- •5. Метод Фурье для уравнений математической физики в двумерном и трехмерном пространствах .......…………….133
- •6. Элементы теории специальных функций.........................179
- •8. Приближенно-аналитические методы решения дифференциальных уравнений ….........................................221
- •9. Список литературы………………………………………..247
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
8.3. Пример асимптотического разложения. Определение асимптотического ряда
Сделаем оценку интеграла при больших
(8.3)
Разложим в степенной ряд множитель при экспоненте в подынтегральной функции. Получаем
(8.4)
Полученный ряд (геометрическая прогрессия) сходится при . Подставим разложение (8.4) в (8.3), найдем
получим
. (8.5)
Для выяснения вопроса о сходимости ряда применим признак Даламбера к ряду (8.5), получим
Следовательно, ряд (8.5) расходится при всех значениях . Получается так, что равенство (8.5) не имеет смысла. С другой стороны, поскольку
то
Далее имеем
Следовательно, интеграл сходится.
Следует заметить, что расходимость ряда (8.5) связана с незаконностью почленного интегрирования ряда (8.4) вне интервала его сходимости.
Однако формулу (8.5) все же можно использовать для вычисления функции после некоторой модификации.
Ограничимся в ряде (8.4) конечным числом членов
и найдем сумму, заметив, что отрезок ряда является геометрической прогрессией
.
Следовательно, можно записать в соответствии с формулой (8.4)
,
где – остаток ряда определяется формулой
= - = = .
Таким образом, формулу (8.4) запишем теперь в виде
= + . (8.6)
Подставим, как и ранее в подынтегральное выражение (8.3), получим
или
, (8.7)
где остаток
. (8.8)
Для сходимости ряда необходимо, чтобы при . Но в нашем случае при в соответствии с признаком Даламбера.
Принципиальный момент заключается в том, что мы зафиксируем номер и оценим величину остатка при . Так как и и , то поэтому из (8.8) получаем
Итак, ошибка, вызванная усечением ряда (8.5) на - ом члене, не превосходит первого отброшенного члена – ( )-го члена. К тому же при фиксированном и имеем .
Поэтому, хотя ряд (8.5) и расходится, но для фиксированного первые членов ряда приближают функцию c ошибкой, которую можно сделать сколь угодно малой выбором достаточно большого значения .
Такой ряд называется асимптотическим рядом типа Пуанкаре и обозначается .
Определение. Ряд вида , где не зависит от , называется асимптотическим рядом и пишут при тогда и только тогда, когда
при . (8.9)
Поскольку ,
то условие (8.9) можно записать в виде
при . (8.10)
В заключении отметим, что полезность асимптотических рядов основана на том, что ошибка, получаемая при усечении ряда быстро стремится к нулю при . В вычислениях обычно фиксируют достаточно большое значение параметра и пытаются уменьшить ошибку увеличением числа членов асимптотического ряда. Поскольку ряд расходится, то достигается такое N, за которым добавление новых членов лишь увеличивает ошибку, ведь - конечно. Таким образом, для заданного , существует оптимальное значение N, при котором ошибка минимальна. Практически такое значение N можно отследить, используя ЭВМ.
Для справки приведем практически используемый асимптотический ряд для одной из функций Бесселя
,
причем ряд сходится абсолютно и равномерно при всех значениях х.
при ,
где
,
.
Ряды для и расходятся при всех значениях х.
Для малых х первые несколько членов ряда дают хорошую точность. Например, дают верные 11 значений цифр, если ограничиться девятью членами разложения.
При восемь членов ряда дают точность до 3-й значащей цифры, в то время как такую же точность обеспечивает уже первый член асимптотического разложения.