- •А.П. Бырдин н.В. Заварзин а.А. Сидоренко л.П. Цуканова
- •А.П. Бырдин н.В. Заварзин а.А. Сидоренко л.П. Цуканова
- •Введение
- •1. Ортогональные системы функций и обобщенные ряды Фурье. Интегралы Фурье
- •1.1. Исторические замечания
- •1.2. Гильбертово пространство. Ряды Фурье в гильбертовом пространстве
- •1.3. Тригонометрические ряды Фурье
- •1.4. Интегральная формула Фурье. Интеграл Фурье
- •1.5. Условия представимости функции интегралом Фурье
- •1.6. Комплексная форма интеграла Фурье. Преобразование Фурье
- •Преобразование Лапласа и его приложения
- •1.1. Свойства преобразования Лапласа
- •2.2. Решение дифференциальных уравнений операционным методом
- •Импульсные функции и их приложение к решению дифференциальных уравнений
- •Приложение операционного метода к решению систем линейных дифференциальных уравнений с постоянными коэффициентами
- •2.5. Индивидуальные задания
- •Ответы к индивидуальным заданиям
- •Задачи механики и физики, приводящие к основным уравнениям математической физики
- •3.1. Понятие уравнения в частных производных и его решения. Основные уравнения математической физики. Уравнения современной математической физики
- •3.2. Уравнения Пуассона и Лапласа. Вывод уравнений для потенциала электрического поля
- •3.3. Получение уравнения Гельмгольца из уравнений электромагнитного поля
- •3.4. Уравнение распространения тепла в изотропном твердом теле
- •3.5. Уравнение колебаний струны
- •4. Решение одномерных уравнений математической физики. Задача Коши и краевые задачи Коши
- •4.1. Распространение тепла в неограниченном стержне. Фундаментальное решение уравнения теплопроводности
- •4.2. Метод Фурье для одномерного уравнения теплопроводности. Распространение тепла в ограниченном стержне
- •4.3. Общее решение волнового уравнения в случае одной пространственной переменной. Решение Даламбера
- •4.4. Задача Коши для одномерного волнового уравнения. Формула Даламбера
- •4.5. Колебания ограниченной струны. Решение методом Фурье
- •5. Метод Фурье для уравнений математической физики в двумерном и трехмерном пространствах
- •5.1. Оператор Лапласа в декартовых и криволинейных координатах. Граничные задачи для уравнений Лапласа и Пуассона
- •5.2. Разделение переменных в уравнении Лапласа в декартовой и сферической системах координат
- •5.3. Определение потенциала электрического поля внутри параллелепипеда
- •5.4. Разделение переменных в уравнении Лапласа в цилиндрических координатах
- •5.5. Задача Дирихле для уравнения Лапласа в круге. Интеграл Пуассона
- •5.6. Распространение тепла в бесконечном цилиндре
- •5.7. Распространение электромагнитных волн в цилиндрическом волноводе
- •Решение уравнения Гельмгольца методом Фурье
- •5.8. Движение электрона в атоме водорода. Квантовый подход
- •6. Элементы теории специальных функций
- •6.1. Недостаточность элементарных функций для решений дифференциальных уравнений. Дифференциальные уравнения, как источник функций
- •6.2. Гипергеометрическое уравнение и функции гипергеометрического типа
- •6.3. Частные случаи гипергеометрической функции: цилиндрические функции Бесселя
- •6.4. Частные случаи гипергеометрической функции: ортогональные полиномы Лежандра
- •7. Функциональные и степенные ряды и их приложения к решению дифференциальных уравнений
- •7.1 Функциональные ряды. Сходимость и равномерная сходимость
- •7.2. Свойства равномерно сходящихся рядов. Признак равномерной сходимости
- •7.3. Степенные ряды. Интервал сходимости, радиус сходимости
- •7.4. Свойства степенных рядов
- •7.5. Арифметические операции и другие действия над степенными рядами
- •7.6. Разложение функций в степенные ряды
- •7.7. Обобщения степенных рядов – интегро – степенные ряды и ряды Вольтерра
- •8. Приближенно-аналитические методы решения дифференциальных уравнений
- •8.1. Необходимость асимптотических методов
- •8.2. Калибровочные функции. Символы порядка
- •8.3. Пример асимптотического разложения. Определение асимптотического ряда
- •8.4. Асимптотические последовательности и асимптотические разложения
- •8.5. Простейшие асимптотические методы решения дифференциальных уравнений
- •8.6. Метод Линдстедта – Пуанкаре
- •1. Ортогональные системы функций .И обобщенные ряды Фурье. Интегралы Фурье……………………………………..... 4
- •2. Преобразование Лапласа и его приложения…………….19
- •2.3. Импульсные функции и их приложение к решению дифференциальных уравнений …………….……….……..…... 38
- •3. Задачи механики и физики, приводящие к основным уравнениям математической физики ……………………......76
- •4. Решение одномерных уравнений математической физики. Задача Коши и краевые задачи ……...……………107
- •5. Метод Фурье для уравнений математической физики в двумерном и трехмерном пространствах .......…………….133
- •6. Элементы теории специальных функций.........................179
- •8. Приближенно-аналитические методы решения дифференциальных уравнений ….........................................221
- •9. Список литературы………………………………………..247
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
5. Метод Фурье для уравнений математической физики в двумерном и трехмерном пространствах
5.1. Оператор Лапласа в декартовых и криволинейных координатах. Граничные задачи для уравнений Лапласа и Пуассона
Исторические сведения
Лаплас Пьер Симон 1749-1827 - французский математик, физик и астроном, почетный член Петербургской АН с 1802 г. Известен фундаментальными результатами в математике, экспериментальной и математической физике, небесной механике. Подробно изучил дифференциальное уравнение, названное его именем. В астрономии изучал кольца Сатурна, разработал теорию движения спутников Юпитера.
Пуассон Симеон Дени (1781-1840 г.г.) – французский механик, физик и математик, член Парижской АН с 1812 г., почетный член Петербургской АН с 1826 г. Ученик П.С. Лапласа и Ж.П. Лагранжа. Он написал более 300 работ, сыгравших большую роль в современной науке. Занимался лунной и планетарной теорией, теорией потенциала гравитационного притяжения, электростатикой и магнитостатикой, теорией упругости и гидромеханикой. Большой вклад Пуассон внес в теорию уравнений с четными производными и теорию вероятностей. Это один из самых замечательных ученых 19 века.
… … …
Оператор Лапласа в декартовых координатах
Дифференциальные уравнения в частных производных Лапласа и Пуассона лежат в основе многих математических моделей гидро- и газодинамики, электро- и радиотехники, квантовой механики и других отраслей науки и техники. Оба упомянутых уравнения содержат так называемый оператор Лапласа.
Оператор Лапласа – это скалярный дифференциальный оператор второго порядка, связанный с оператором Гамильтона равенством: ∆ .
В декартовых координатах эти операторы имеют вид
,
∆ , (5.1)
где - единичные векторы вдоль осей OX, OY, OZ.
Оператор Лапласа в сферических координатах
Если точка задана, то ее декартовы координаты связаны со сферическими координатами ( ) (см. рис. 9) соотношениями:
, , ,
.
В сферических координатах оператор Лапласа действует на функцию так
(5.2)
0
y
z
M
0
y
z
M
x
Рис. 9
Оператор Лапласа в цилиндрических координатах
Цилиндрические координаты точки связаны с ее декартовыми координатами (рис. 10) формулами:
, , ,
.
В цилиндрических координатах лапласиан функции имеет вид
∆ . (5.3)
0
y
z
M
x
Рис. 10
Уравнения Лапласа и Пуассона. Граничные задачи
К уравнениям Лапласа и Пуассона приводят многочисленные задачи теории теплопроводности, электростатики, гидродинамики, теории гравитационного притяжения.
Дифференциальное уравнение в частных производных вида
, (5.4)
где оператор определяется выражениями (5.1) - (5.3), – неизвестная функция называется уравнением Лапласа.
Неоднородное уравнение
, (5.5)
где – неизвестная, а – заданная функция называют уравнением Пуассона.
Уравнения в частных производных, как и обычные дифференциальные уравнения, имеют бесконечное множество решений. Но в отличие от обыкновенных дифференциальных уравнений эта множественность связана не только с наличием “произвольных постоянных” в общем решении, а и с множественностью самих функций. Поэтому общее решение уравнений в частных производных не представляет интереса.
Например, уравнение колебаний струны
,
неизвестная функция, – заданная постоянная, имеющая размерность скорости, имеет общее решение вида
,
где и любые дважды дифференцируемые функции.
Для выделения единственного решения уравнений (4.4) и (4.5) необходимо добавить краевые, т.е. граничные, условия. Таким образом ставиться следующая математическая задача: найти функцию (удовлетворяющую уравнению Лапласа или Пуассона) во всех внутренних точках области , а на границе Г области одному из следующих условий (здесь – обозначает совокупность независимых переменных в выбранной системе координат):
1. Первая граничная задача (задача Дирихле)
, ,
где - заданная на границе Г области V функция;
2. Вторая граничная задача (задача Неймана)
, ,
где - производная функции по направлению внешней нормали к поверхности Г, взятая в точках этой поверхности, - заданная на Г функция;
3. Третья граничная задача (смешанная граничная задача)
, ,
где и - заданные на поверхности Г функции.
Предполагается, что функции и непрерывны на поверхности Г, ограничивающей область .
С постановкой краевых задач для уравнения Лапласа и получением выражений для оператора Лапласа в цилиндрической системе координат можно ознакомиться по учебнику [3] , гл. 18.