- •Под редакцией проф. В. С. Силецкого Допущено Министерством высшего и среднего специального образования ссср в качестве учебного пособия для неэнергетических специальностей вузов
- •74 Бечгородск.;я ' областная ' библиотека
- •Предисловие к первому изданию
- •Часть первая техническая термодинамика
- •Глава I введение
- •Контрольные вопросы и примеры к I главе
- •Глава II
- •Контрольные вопросы и примеры к II главе
- •Контрольные вопросы и примеры к III главе
- •Глава IV реальные газы
- •Глава V первый закон термодинамики
- •Г л а в а VI теплоемкость газов. Энтропия
- •3 В. В. Нащокин .65
- •§ 6Т11. Тепловая Тя-диаграмма
- •Глава VII
- •CpdT vdp , dv dp
- •Контрольные вопросы и примеры к VII главе
- •Глава VIII . Второй закон термодинамики
- •Глава IX характеристические функции и термодинамические потенциалы. Равновесие систем
- •Контрольные вопросы и примеры к IX главе
- •Водяной пар,
- •_ Масса сухого насыщенного пара во влажном
- •Масса влажного пара
- •Глава XII
- •Глава XIII истечение газов и паров
- •Контрольные вопросы Ли примеры к XIII главе
- •Глава XIV
- •Глава XV влажный воздух
- •Глава XVI [ компрессоры
- •Глава XVII циклы двигателей внутреннего сгорания
- •Глава XVIII
- •V Лг изоб изох'
- •Глава XIX циклы паротурбинных установок
- •Контрольные вопросы и примеры к XIX главе
- •Глава XX циклы атомных электростанций, парогазовых и магнитогидродинамических установок
- •Контрольные вопросы к XX главе
- •Глава XXI циклы холодильных установок
- •* С. Я. Г е р ш. Глубокое охлаждение. Госэнергоиздат, 1957, стр. 85.
- •Глава XXII
- •Контрольные вопросы к XXII главе
- •Глава XXIII
- •Глава XXIV теплопроводность при стационарном режиме и граничных условиях третьего рода, коэффициент теплопередачи
- •Глава XXV
- •2 В. В. Нащокин
- •Контрольные вопросы к XXV главе
- •Глава XXVI конвективный теплообмен
- •Физические свойства жидкостей
- •Режимы течения и пограничный слой
- •Числа подобия
- •Теореме! подобия
- •Контрольные вопросы к"XXVI главе
- •Глава XXVII
- •Контрольные вопросы и примеры к XXVII главе
- •Глава XXVIII
- •Контрольные вопросы и примерь! к XXVIII главе
- •Глав а XXIX теплообмен излучением
- •Степень черноты полного нормального излучения для различных материалов
- •Средняя длина лучей для газов, заполняющих объем различной формы
- •Контрольные вопросы и примеры к XXIX главе
- •Глава XXX теплообменные аппараты
- •1 1 ТуСру 4190
- •Глава XXXI
- •Воздух (абсолютно сухой)
- •Кдж/(моль- град)
- •Кдж/(кг-град)
- •"50. Н о з д р е в в. Ф. Курс термодинамики. «Высшая школа», 1961.
- •Глава I. Введение 5
- •Глава VII. Термодинамические процессы идеальных газов ...... 79
- •Глава VIII. Второй закон термодинамики , 95
- •Глава IX. Характеристические функции и термодинамические потен- циалы. Равновесие систем 124
- •Глава XII. Основные термодинамические процессы водяного пара . . 173 § 12-1. Общий метод исследования - термодинамических процессов
- •Глава XV. Влажный воздух . . 214
- •Глава XVII. Циклы двигателей внутреннего сгорания 235
- •Глава XVIII. Циклы газотурбинных установок и реактивных двига- телей 253
- •Глава XX. Циклы атомных электростанций, парогазовых и магнито-
- •Глава XXI. Циклы холодильных установок 299
- •Часть вторая. Теплопередача
- •Глава XXII. Основные положения теплопроводности 315
- •Глава XXIV. Теплопроводность при стационарном режиме и граничных условиях третьего рода. Коэффициент теплопередачи . . 337 § 24-1. Передача теплоты через плоскую однослойную и многослойную
- •Глава XXV. Теплопроводность при нестационарном режиме . . . 352
- •Глава XXVI. Конвективный теплообмен . . 363
- •Глава XXVII. Конвективный теплообмен в вынужденном и свобод- ном потоке жидкости 386
- •Глава XXX. Теплообменные аппараты зд7
- •Глава XXXI. Тепло- и массоперенос во влажных телах , 460
- •Владимир Васильевич Нащокин техническая термодинамика и теплопередача
Глава XV влажный воздух
§ 15-1. Общие понятия. Абсолютная влажность, влагосодержание и относительная влажность воздуха
Смесь сухого воздуха (не содержащего молекул воды) с водяным, паром называется влажным воздухом.
Влажный воздух широко используется в технике, ' поэтому знать его свойства очень важно. По своему физическому состоянию он близок к идеальным газам.
Влажный воздух при данном давлении и температуре может содержать разное количество водяного пара. Смесь, состоящую из су-, хого воздуха и насыщенного водяного пара, называют насыщенным' влажным воздухом. Парциальное давление водяного пара в этой смеси равно давлению насыщения при данной „температуре. Количество пара в каждом кубическом метре такого воздуха численно равно плотности сухого насыщенного пара р" (кг/м3).
Общее давление влажного воздуха,' согласно закону Дальтона, равно сумме парциальных давлений сухого воздуха и водяного пара, входящих в его состав:
Р = Рв + рп, О'5"1) .
где рв — парциальное давление сухого воздуха; ри — парциальное давление водяного пара.
Масса пара в 1 м3 влажного воздуха, численно равная плотности \ пара рп при парциальном давлении р,в, называется абсолютной влаж- ностью. Если при постоянной температуре I увеличивать влажность воздуха, то плотность водяного пара будет возрастать. Если же темпе- ратура влажного воздуха будет ниже температуры насыщения водя- ного пара при давлении смеси, то предельной плотностью водяного пара будет плотность сухого насыщенного пара при парциальном давлении его, меньшем, чем давление смеси. В этом предельном состоянии влаж- ный воздух будет представлять собой смесь сухого воздуха и сухого насыщенного водяного пара. - ,
Однако возможен и другой случай, когда температура влажного ; воздуха будет выше или равна температуре насыщения водяного пара 1 при давлении смеси. Тогда процесс насыщения влажного воздуха водя- •« ным паром будет продолжаться до тех пор, пока он не будет состоять | из одного сухого насыщенного водяного пара (когда tCu — и или ' из перегретого пара (когда ^СМ>У-
Рассмотрим влажный воздух в ру-диаграмме при каком-либо давлении р и различных температурах (рис. 15-1). По оси абсцисс отклады- . ваем удельные объемы пара; обратные величины удельных, объемов измеряют плотность пара, а по отношению к влажному воздуху — его абсолютную влажность.
Из точки / (при давлении р = р^, которая определяет состояние сухого насыщенного пара, проводим изотерму 112. Если рассматривать влажный воздух при температуре ^ < 112, то он будет насыщенным тогда, когда пар в воздухе будет сухим насыщенным, т. е. когда влажному воздуху будет соответствовать максимальное.значение абсолютной влажности. Этому значению соответствует точка 3 сухого насыщенного пара (появление тумана здесь не рассматривается).
Из ра-диаграммы^видно, что насыщенный воздух при температурах, меньших 112, представляет собой смесь сухого воздуха и насыщен-
ного пара. В общем виде р = рв + рй, где рв—парциальное давление сухого воздуха, а рп — парциальное давление насыщенного пара во влажном воздухе. При температуре Т12 влажный воздух будет насыщенным тогда, когда^пар будет в состоянии, характеризуемом точкой /. В этом случае влажный воздух состоит только из сухого насьь щенного пара, таккакрц, = р, арв = 0. При давлениир и температуре ^57 > t12 влажный воздух будет насыщенным тогда, когда состояние пара характеризуется точкой 6. В этом случае пар будет перегретым, и насыщенный воздух состоит только из перегретого пара, так как давление р„ = р, а рв = 0.
Влажный воздух, который не содержит при данном давлении и температуре максимально возможное количество водяного пара, называют ненасыщенным. Ненасыщенный влажный воздух представляет собой смесь сухого воздуха и перегретого пара, что видно из .ра-диаграммы (рис. 15-1). Парциальное давление перегретого пара в смеси будет меньше давления насыщения1 пр«> дайной температуре. Количество перегретого пара в 1 м3 воздуха численно1 равно плотности перегретого пара, но меньше численной величины плотности сухого, насыщенного пара.
Охлаждая воздух, а следовательно, и перегретый пар при каком-либо постоянном давлении р, например по линии 7-8, можно довести перегретый пар до состояния насыщения, характеризуемого точкой 8. Это будет тогда, когда температура воздуха станет равной температуре насыщения при данном парциальном ^Давлении водяного пара. Эту температуру называют температурой точки росы.
Отношение массы пара тв во влажном воздухе к массе сухого воздуха тв в нем называют влагбсодержанием воздуха и измеряют в килограммах на килограмм (кг/кг) или в граммах на килограмм (г/кг):
а = та1'тв, или • (15-2)
Рв
Следовательно, величина, й измеряет массу пара, содержащегося в 1 кг сухого воздуха или в (1 + А) кг влажного воздуха. Величину вдагосодержания й можно определить следующим образом. Уравнения со-^ стояния для 1 кг сухого воздуха и водяного пара, входящих в V м3 влажного воздуха,
'РВУ = твЯвТ и рвУ = таЯвТ.
Разделим почленно:
Рв1ра = твЯв/твЯП = (гав.287,04)/(тп-461,6) = 0,622/й (15-3)
Подставив в уравнение (15-3) значение рв из уравнения (15-1), найдем величину влагосодержания:_
й = 0,622 ра/(р- ра). (15-4)
Из уравнения (15-4) видно, что с увеличением парциального давления пара рв влагосодержание а" увеличивается.
Максимальное значение вдагосодержания зависит от температуры и давления влажного воздуха. Если температура влажного воздуха ниже температуры насыщения водяного пара при давлении смеси, то максимальное влагосодержание определяется отношением давления насыщенного водяного пара при температуре смеси к парциальному давлению воздуха. -
• Если температура влажного воздуха будет более высокой или равной температуре насыщения водяного пара при давлении смеси, то предельное значение вдагосодержания равно "бесконечности, так как в этом случае влажный воздух будет состоять из одного сухого насыщенного, или перегретого, водяного пара. :
Отношение действительной абсолютной влажности ненасыщенного воздуха к максимально возможной абсолютной влажности воздуха при той же температуре называют относительной влажностью и обозначают ср:
Ф = Рц/Рмакс- : (15-5)
Относительная влажность воздуха моЖёт изменяться в пределах от ф = 0 (сухой воздух) до ф = 1 (воздух, насыщенный влагой). Из уравнения Клапейрона следует
Рп ~ 'ЯпРпТ'г Рманс ^пРмакс^г
откуда
Ф = Романс (15-6)
Относительная .влажность воздуха, если его считать идеальным газом, численно равна отношению парциального давления водяного пара в нем к-максимально возможному давлению водяного пара при температуре смеси.
Если температура влажного воздуха ниже или равна температуре насыщения водяного пара при давлении влажного воздуха, то ршакс равно давлению насыщенного пара/?,, при температуре смеси. Если же температура влажного воздуха выше температуры насыщения при, давлении смеси, то /?ыа-кс равно давлению влажного воздуха р.
Из уравнений (15-4) и (15-6) можно получить выражение, связывающее влагосодержание с относительной влажностью:
Ф = [d/(0,622 + d)\ (р/рм&кс). . -. "
Из этого выражения следует, что в области, где температура влажного воздуха выше температуры насыщения водяного пара при давлении смеси, т. е. когда /?мако = р, относительная влажность зависит только от влагосодержания и при d = const меняться не будет.
Понижая температуру ненасыщенного влажного воздуха (ф < 1) при постоянном давлении, его можно довести до состояния насыщения (ф = 1). Это произойдет в тот момент, когда температура воздуха станет равной температуре сухого насыщенного пара при данном парциальном давлении его в воздухе: При дальнейшем охлаждении влажного воздуха из него начнет выделяться вода в виде тумана или-росы.-Температура, при которой воздух становится насыщенным (при ф = = 1), называется температурой точки росы и обозначается гр. Температура точки росы ^'определяется с помощью гигрометра, а парциальное давление пара рп — с помощью психрометра. Зная температуру точки росы и температуру, воздуха, по таблицам водяного пара можно определить давления рп и рМакс> а п0 формуле (15-6) вычислить относительную влажность воздуха:'
; ф = pjp
маис
Простейший конденсационный гигрометр состоит из металлического тонкостенного цилиндрического сосуда, стенки которого, тщательно отполированы. Сосуд заполняется" эфиром. Если через эфир прокачивать воздух, то часть эфира испарится и температура его понизится. Практически температура эфира равна температуре стенок цилиндра. Охлаждение эфира производят до тех пор, пока на полированной металлической поверхности сосуда не появится роса. В этот момент замечают температуру эфира, которая будет соответствовать температуре точки росы. Появление росы свидетельствует о переходе прилегающего слоя воздуха у стенок сосуда в состояние насыщения. Такое определение порциального давления и в дальнейшем относительной влажности с помощью гигрометра нельзя признать достаточно точным.
Более точно относительная влажность и влагосодержание влажного воздуха определяются.с помощью психрометра. Психрометр состоит из
двух термометров: сухого и мокрого. Шарик ртути мокрого термометра обернут тонким слоем ткани,, которая непрерывно смачивается водой. Если влажный воздух будет ненасыщенным, то с поверхности материи на шарике будет испаряться вода и он покажет более низкую температуру, чем сухой термометр. Очевидно, что сухой термометр будет показывать действительную температуру влажного воздуха /с, а мокрый показывает температуру испаряющейся воды 1М. Зная психрометрическую разность температур £с — гм, можно по специальным психрометрическим таблицам определить относительную влажность и влагосодер-жание воздуха.
§ 15-2. Плотность, газовая постоянная и энтальпия влажного воздуха
Плотность влажного воздуха равна сумме плотностей пара и сухого воздуха,-взятых при своем парциальном давлении .и при температуре смеси:
Р = Рп + Ре- .О5"7*
Плотность влажного воздуха определяется по уравнениям р = р/ЯТ; р = рцгп + рвгв.
Газовую постоянную влажного воздуха можно определить по уравнениям (3-4), (3-5), (3-6):
Я =- 8314,2/ц.см = 831-4,2/ (рвгв + ц.пгп).
*
Энтальпия влажного воздуха определяется как. сумма энтальпий сухого воздуха и. водяного пара. Энтальпия влажного-воздуха удобнее относить к 1 /сгсухота воздуха или к. (Л + й). кг влажного воздуха.
Энтальпия ('] + й) кг влажного воздуха равна
+ (15-8)
Энтальпия 1 кг сухого воздуха, выраженная в килоджоулях на килограмм (кдж/кг), численно равна его температуре (° С так как теплоемкость сухого воздуха, при постоянном давлении равна ~ \кдж/{кг-град). Энтальпия 1" кг сухого насыщенного пара при малы.х давлениях может быть определена по эмпирической формуле
1а = 2490 + 1,9Т/Н, .
тогда энтальпия влажного- вовдуха будет
[ = I + (2490 + 1,97д. й\
§ 15-3. ^-диаграмма! влажного» воздуха
Параметры влажного воздуха обычно-определяют графическим путем, с помощью г'й-диаграммы,-предложенной, проф. Л„ К. Рагозиным, в 1918 (рис. 15.-2).
о
10
йг
20і,
зо
0 & 70(/,ъ/кг
Таким образом, линии влагосодержання й будут вертикальными, а линии энтальпии I — наклонными прямыми. .На диаграмме нанесены следующие линии: линии постояйных энтальпий (прямые наклонные к оси ординат под углом 45°); линии постоянных влагосодержаиий (прямые, параллельные оси ординат),; линии постояйных температур влажного воздуха; линии юшесишельной влажности-воздуха.
Обычно диаграмма строится для -бареметрм-ческого давления 0,9930 бар, во с достаточной течнест-ы© <она может быть использована и для других давлений, близких к основному, idrдиаграмма позволяет по известным t и ф определить ( и d, а по d — величину рп. Кроме того, по (d-диаграмме для каждого состояния влажного воздуха можно опре-' делить точку росы, т. е. температуру точки, в которой воздух будет насыщен водяным паром ц>- = 100%. .
Процесс нагревания влажного воздуха совершается при неизменном влагосодержании, т. е. при d = const. На i'd-диаграмме этот процесс"-изображается вертикальной прямой линией АВ. Процесс охлаждения влажного воздуха также протекает при d = const (изображается прямой линией МО). Этот процесс будет справедлив только до состояния полного насыщения воздуха, т. е. доф= 100%. При дальнейшем охлаждении воздух окажется пересыщенньш влагой и, она будет выпадать из него в виде росы на материале.
Процесс конденсации можно условно считать проходщцим по" линии ф = 100%. Например, количество воды, образовавшейся в результате конденсации от точки О до точки 5, на 1. кг сухого воздуха равно, разности влагосодержании dx—d2. Идеальный процесс насыщения воздуха влагой в условиях постоянного давления происходит при неизменной энтальпии влажного воздуха (( = const) и изобразится на id-диаграмме отрезком МС. При этом под идеальным процессом подразумевается такой, в котором вся теплота идет только на испарение влаги, т. е. не учитываются потери теплоты в окружающую среду и расход теплоты на подогрев жидкости.
В этом случае теплота, отданная влажным воздухом на испарение влаги, вместе с парами снова возвращается во влажный воздух, т. е. общий баланс теплоты в процессе будет равен нулю.'
Количество сухого воздуха в процессе испарения влаги не изменяется. Следовательно, не изменится и энтальпия влажного воздуха, которая исчисляется на 1 кг содержащегося в нем сухого воздуха.
С помощью гУ-диаграммы можно найти температуру точки росы. Для этого необходимо из точки, характеризующей данное состояние Еоздуха, провести вертикаль до пересечения с линией ф == 100%, и изотерма, проходящая через эту точку, будет определять температуру точки росы (точка О).
В 1950 г. Г. А. Михайловский (Известия ВТИ, №2, 1950 г.) предложил «s-диаграмму влажного воздуха, которая применяется при некоторых специальных расчетах, например газовых турбин, эжекторов и др. Расчеты по «-диаграмме дают погрешность 4—6%.
Контрольные вопросы и примеры к XV главе
Что называется влажным воздухом?
Что называется насыщенным и ненасыщенным влажным возду- - хом? , -
Закон Дальтона применительно к влажному воздуху,
Что называется абсолютной влажностью? , .
Что называется влагосодержанйем влажного воздуха?
В каких пределах может изменяться влагосодержание?
Что называется относительной влажйостью воздуха?
Что называется температурой точки росы?
Как определяется плотность влажного воздуха?
Как определяется газовая постоянная влажного воздуха?
Как определяется энтальпия, влажного, воздуха?
Описать М-диаграмму влажного воздуха.
Какие линии изображаются на Й-диаграмме?
Как изображаются . основные процессы влажного воздуха в й-диаграмме?
Пример 15-1. Для сушки макарон используется воздух при tx = = 25° С с относительной влажностью ср=50%. В воздушном подогревателе воздух нагревают до t2 — 90° С и направляют в сушилку, откуда он выходит при температуре t3 = 35° С. Определить конечное вла-госодержание воздуха, расход теплоты и воздуха йа 1 кг испаренной влаги. Процесс насыщения влажного воздуха считать идеальным.
В id-диаграмме {рис. 15-2) на пересечении линий tx = 25° С и Ф = 50% находим точку, по которой определяем начальное влагосо-держание dx — 10,0 г/кг и энтальпию гх = 50,0 кдж/кг. Так как нагревание воздуха совершается при неизменном влагосодержании d = = const, то на пересечении с изотермой t2 — 90° С находим точку, которая характеризует состояние нагретого воздуха по выходе из подогревателя. Из этой точки проводим линию при"( == const до пересечения с изотермой /8 = 35° С, где определяем точку, которая характеризует состояние воздуха по выходе из сушилки. Для этой точки находим: d3 = 32,0 г/кг, i2 = i3 = 117;5 кдж/кг и ср2 = 90%. Следовательно, в процессе сушки 1 кг сухого воздуха испарилось влаги d3—rfx = 32,0— —10,0 = 22,0 г/кг. Поэтому для испарения 1 кг влаги потребуется 1000 : 22 = 45,5 кг сухого нагретого воздуха. Расход теплота на нагрев 1 кг воздуха в воздушном подогревателе составляет: Г2—h = 117,5—50 = 67,5 кдж/кг. Расход, теплоты на 1 кг испаренной влаги составит: q = 67,5-45,5 = 3070 кдж/кг,