- •Часть III электричество и магнетизм Вступление
- •1. Электростатическое поле в вакууме
- •1.1. Электрический заряд и его свойства. Закон Кулона
- •1.2. Напряженность электрического поля. Силовые линии
- •1.3. Суперпозиция электростатических полей
- •1.4. Работа сил электростатического поля.Разность потенциалов. Потенциал
- •1.5. Связь напряженности и потенциала.Градиент скалярного поля
- •1.6. Теорема Остроградского–Гаусса для электростатического поля в вакууме
- •1.7. Примеры использования теоремы Остроградского–Гаусса
- •1.8. Теорема Остроградского-Гаусса в дифференциальной форме. Уравнения Пуассона и Лапласа
- •2. Электрическое поле в диэлектриках
- •2.1 Диполь в электростатическом поле. Поляризация диэлектриков. Типы диэлектриков
- •2.2. Количественные характеристики поляризации диэлектрика .Поляризованность
- •2.3. Связанные заряды на поверхности диэлектрика
- •2.4. Теорема Остроградского–Гаусса для электростатического поля в диэлектриках
- •2.5. Условия на границе диэлектрических сред
- •3. Проводники в электростатическом поле. Энергия электростатического поля
- •3.1. Проводники в электростатическом поле
- •3.2. Электроемкость.Конденсаторы
- •3.3. Энергия электростатического поля.Объемная плотность энергии
- •4. Постоянный электрический ток
- •4.1. Электрический ток и условия его существования
- •4.2. Сила тока, плотность тока.Уравнение непрерывности
- •4.3. Закон Ома.Сопротивление проводников
- •4.4. Основные представления классической электронной теории электропроводности металлов
- •4.5. Закон Ома для неоднородного участка цепи.Электродвижущая сила
- •5. Магнитное поле постоянного тока
- •5.1. Магнитная индукция.Закон Био-Савара-Лапласа
- •5.2. Циркуляция магнитной индукции.Закон полного тока
- •5.3. Движение заряженных частиц в магнитных и электрических полях.Эффект Холла
- •5.4. Действие магнитного поля на проводник c током и контур с током.Закон Ампера
- •5.5. Магнитный поток. Потокосцепление
- •5.6. Работа сил магнитного поля по перемещению проводника и контура с током
- •6. Электромагнитная индукция.Энергия магнитного поля.
- •6.1. Электромагнитная индукция.Основной закон электромагнитной индукции
- •6.2. Индукционный ток. Индукционный заряд.Вихревое электрическое поле
- •6.3. Самоиндукция. Индуктивность
- •6.4. Токи при размыкании и замыкании цепей
- •6.5. Энергия магнитного поля.Объемная плотность энергии
- •6.6. Взаимная индукция
- •7. Магнитное поле в веществе. Магнетики.
- •7.1. Магнитное поле в веществе
- •7.2. Описание поля в веществе.Типы магнетиков
- •7.3. Преломление линий магнитной индукции
- •7.4. Магнитные моменты атомов и молекул
- •7.5. Диамагнетизм
- •7.6. Парамагнетики в магнитном поле
- •7.7. Ферромагнетизм
- •8. Электрические колебания
- •8.1. Собственные гармонические колебания в колебательном контуре
- •8.2. Затухающие колебания в колебательном контуре
- •8.3. Вынужденные колебания в последовательном колебательном контуре
- •9. Уравнения максвелла. Электромагнитное поле
- •9.1. Первое уравнение Максвелла в интегральной форме
- •9.2. Второе уравнение Максвелла в интегральной форме.Ток смещения
- •9.3. Система уравнений Максвелла в интегральной форме
- •9.4. Дивергенция и ротор векторного поля
- •9.5. Система уравнений Максвелла в дифференциальной форме
- •10. Электромагнитные волны
- •10.1. Волновое уравнение
- •10.2. Плоская электромагнитная волна
- •10.3. Свойства электромагнитных волн
- •10.4. Энергия электромагнитного поля
- •10.5. Излучение диполя
9. Уравнения максвелла. Электромагнитное поле
Основы теории электромагнитного поля, сформулированные в работах М. Фарадея, нашли свое математическое завершение в работах Д.К. Максвелла. Развивая идеи Фарадея, он создал теорию электромагнитного поля, оформив ее в виде системы дифференциальных и интегральных уравнений (1863 г.), ввел понятие тока смещения, предсказал существование электромагнитных волн, выдвинул идею электромагнитной природы света.
Втеории Максвелла решается основная задача электродинамики: найти характеристики электромагнитного поля заданной системы электрических зарядов и токов. Эта теория явилась величайшим вкладом в развитие классической физики. Она позволила с единой точки зрения охватить огромный круг явлений, начиная с поля неподвижных зарядов и кончая электромагнитной природой света.
В теории Максвелла не рассматривается молекулярное строение среды и внутренний механизм процессов, происходящих в среде при наличии электромагнитного поля. В ней рассматриваются макроскопические электромагнитные поля макроскопических зарядов и токов, т.е. таких систем зарядов, пространственные размеры которых значительно больше размеров отдельных атомов и молекул.
Уравнения Максвелла в интегральной форме выражают соотношения, которые справедливы для мысленно проведенных в электромагнитном поле неподвижных замкнутых контуров и поверхностей. Уравнения Максвелла в дифференциальной форме показывают связь параметров поля и плотностей электрических зарядов и токов в каждой точке поля. Важно то, что каждое из уравнений Максвелла имеет не только определенный математический смысл, но и описывает определенный физический процесс или постулирует важнейшие физические принципы существования материи в виде поля.
9.1. Первое уравнение Максвелла в интегральной форме
Известно, что если проводящий контур перемещается в магнитном поле, в контуре появляется индукционный ток. Согласно теории Фарадея, сущность явления электромагнитной индукции – возникновение индукционного тока, причем для обнаружения возникновения такого тока необходим проводящий контур.
Если проводящий контур остается неподвижным в переменном магнитном поле, то в нем также появляется индукционный ток. Появление индукционного тока в этом случае нельзя связать с силами, которые действуют на свободные заряды в контуре со стороны магнитного поля. Максвелл объяснил электромагнитную индукцию появлением вихревого электрического поля.
Итак, осуществленное Максвеллом обобщение идей Фарадея заключается в отказе от необходимости существования проводящего контура для возникновения электромагнитной индукции. Вихревое электрическое поле возбуждается независимо от того, есть в пространстве проводящий контур или нет. Контур с возникающим в нем индукционным током служит лишь для регистрации этого поля.
Соотношение, выражающее закон электромагнитной индукции, и является первым интегральным уравнением в системе уравнений Максвелла:
Математическая формулировка этого уравнения такова: циркуляция напряженности электрического поля по произвольному неподвижному замкнутому контуру, мысленно проведенному в пространстве, равна взятой с обратным знаком скорости изменения магнитного потока через поверхность, ограниченную контуром.
Кроме математического истолкования этого закона нам важен его физический смысл. Обратим внимание, что запись этого уравнения (как и всех следующих) производится в определенном порядке. Поскольку каждое уравнение описывает определенный физический процесс, то справа от знака равенства записывается причина возникновения этого процесса, а слева – его следствие. Итак, соотношение (9.1) описывает следующий физический процесс: изменяющееся во времени магнитное поле создает в пространстве вихревое электрическое поле.
Физический смысл первого уравнения Максвелла: изменяющееся во времени магнитное поле, независимо от параметров среды (вакуум или нет), вызывает появление в пространстве вихревого электрического поля такого, что для всякого произвольно выбранного контура циркуляция напряженности поля равна взятой с обратным знаком скорости изменения магнитного потока через площадь, ограниченную контуром. Таким образом, наряду с электрическими полями, силовые линии которых начинаются на неподвижных зарядах, существуют другие электрические поля, с замкнутыми силовыми линиями, охватывающими линии индукции меняющегося во времени магнитного поля. На рис. 9.1 показаны линии индукции магнитного поля. Если модуль магнитной индукции увеличивается, то в пространстве возникает вихревое электрическое поле, силовые линии которого также показаны на рисунке.